Migmaบางครั้ง เรียกว่า migamtronหรือmigamcellเป็นเครื่องปฏิกรณ์ฟิวชั่นแบบลำแสงชนกัน ที่เสนอโดยBogdan Maglichในปี 1969 ^{[ 1 ]} Migma ใช้ลำแสง ไอออนที่ตัดกันเองจากเครื่องเร่งอนุภาค ขนาดเล็ก เพื่อบังคับให้ไอออนหลอมรวมกัน ระบบที่คล้ายกันซึ่งใช้กลุ่มอนุภาคขนาดใหญ่ขึ้น จนถึงขนาดฝุ่นละอองขนาดเล็ก เรียกว่า " macrons " Migma เป็นหัวข้อการวิจัยบางส่วนในช่วงทศวรรษ 1970 และต้นทศวรรษ 1980 แต่การขาดเงินทุนทำให้ไม่สามารถพัฒนาต่อไปได้

ปฏิกิริยาฟิวชันเกิดขึ้นเมื่ออะตอมอยู่ใกล้กันมาก และแรงนิวเคลียร์แบบแรงจะดึงนิวเคลียสของพวกมันเข้าหากัน แต่สิ่งที่ต่อต้านกระบวนการนี้คือความจริงที่ว่านิวเคลียสทั้งหมดมีประจุบวก และจึงผลักกันเนื่องจากแรงไฟฟ้าสถิตเพื่อให้เกิดฟิวชันได้ นิวเคลียสจะต้องมีพลังงานมากพอที่จะเอาชนะกำแพงคูลอมบ์กำแพงนี้จะลดลงสำหรับอะตอมที่มีประจุบวกน้อยกว่า ซึ่งก็คืออะตอมที่มีโปรตอน น้อยที่สุด และแรงนิวเคลียร์แบบแรงจะเพิ่มขึ้นเมื่อมีนิวคลีออนเพิ่มขึ้น ซึ่งก็คือจำนวนโปรตอนและนิวตรอน ทั้งหมด นั่นหมายความว่าการรวมกันของดิวเทอเรียมและทริเทียมมีกำแพงคูลอมบ์ต่ำที่สุดที่ประมาณ 100 keV (ดูข้อกำหนดสำหรับฟิวชัน )

เมื่อเชื้อเพลิงถูกให้ความร้อนจนถึงระดับพลังงานสูงอิเล็กตรอนจะแยกตัวออกจากนิวเคลียส เหลืออยู่เป็นไอออนในพลาสมาที่มีลักษณะคล้ายแก๊สอนุภาคใดๆ ในแก๊สจะกระจายตัวอยู่ทั่วช่วงพลังงานที่กว้างในสเปกตรัมที่เรียกว่าการกระจายตัวของแม็กซ์เวลล์-โบลต์ซมันน์ที่อุณหภูมิใดๆ อนุภาคส่วนใหญ่จะอยู่ที่พลังงานต่ำกว่า โดยมี "หางยาว" ที่ประกอบด้วยอนุภาคจำนวนน้อยกว่าที่พลังงานสูงกว่ามาก ดังนั้น แม้ว่า 100 keV จะหมายถึงอุณหภูมิมากกว่าหนึ่งพันล้านองศา แต่เพื่อให้เกิดปฏิกิริยาฟิวชัน เชื้อเพลิงไม่จำเป็นต้องถูกให้ความร้อนถึงอุณหภูมินี้ทั้งหมด แม้ที่อุณหภูมิต่ำกว่ามาก อัตราการเกิดฟิวชันในกลุ่มอนุภาคหางยาวก็อาจสูงพอที่จะให้พลังงานที่มีประโยชน์ได้ ตราบใดที่มันถูกจำกัดไว้ในช่วงระยะเวลาหนึ่งเพื่อให้พวกมันมีโอกาสมาพบกัน ความหนาแน่นที่เพิ่มขึ้นยังเพิ่มอัตราการเกิดฟิวชันด้วย เนื่องจากพลังงานจากปฏิกิริยาจะให้ความร้อนแก่เชื้อเพลิงโดยรอบและอาจกระตุ้นให้เกิดฟิวชันในนั้นได้เช่นกัน การรวมกันของอุณหภูมิ ความหนาแน่น และระยะเวลาการกักขัง เรียกว่าเกณฑ์ของลอว์สัน

มีการพัฒนาแนวทางหลักสองแนวทางเพื่อแก้ ปัญหา พลังงานฟิวชั่นใน แนวทาง กักเก็บด้วยแรงเฉื่อยนั้นเชื้อเพลิงจะถูกบีบอัดอย่างรวดเร็วจนมีความหนาแน่นสูงมาก ทำให้เพิ่มอุณหภูมิภายใน ไม่มีการพยายามรักษาเงื่อนไขเหล่านี้ไว้เป็นระยะเวลานาน เชื้อเพลิงจะระเบิดออกมาทันทีที่แรงถูกปล่อย ระยะเวลาในการกักเก็บอยู่ในระดับนาโนวินาที ดังนั้นอุณหภูมิและความหนาแน่นต้องสูงมากเพื่อให้เชื้อเพลิงปริมาณมากพอที่จะเกิดปฏิกิริยาฟิวชั่นได้ แนวทางนี้ประสบความสำเร็จในการสร้างปฏิกิริยาฟิวชั่น แต่จนถึงปัจจุบัน อุปกรณ์ที่สามารถให้แรงบีบอัด ซึ่งโดยทั่วไปคือเลเซอร์ต้องการพลังงานมากกว่าที่ปฏิกิริยาผลิตได้

ใน วิธี การกักเก็บพลาสมาด้วยสนามแม่เหล็ก ซึ่งเป็นที่นิยมศึกษากันอย่างแพร่หลาย นั้น พลาสมาที่มีประจุไฟฟ้าจะถูกกักเก็บไว้ด้วยสนามแม่เหล็ก เชื้อเพลิงจะค่อยๆ ถูกให้ความร้อนจนกระทั่งเชื้อเพลิงบางส่วนที่อยู่บริเวณส่วนท้ายของกราฟแสดงการกระจายอุณหภูมิเริ่มเกิดปฏิกิริยาฟิวชัน ที่อุณหภูมิและความหนาแน่นที่สามารถทำได้โดยใช้แม่เหล็ก กระบวนการฟิวชันจะค่อนข้างช้า ดังนั้นวิธีการนี้จึงต้องใช้เวลาในการกักเก็บนานมาก ในระดับหลายสิบวินาที หรือแม้แต่หลายนาที การกักเก็บก๊าซที่อุณหภูมิหลายล้านองศาในระยะเวลานานขนาดนี้พิสูจน์แล้วว่าทำได้ยาก แม้ว่าเครื่องมือทดลองสมัยใหม่กำลังเข้าใกล้เงื่อนไขที่จำเป็นสำหรับการผลิตพลังงานสุทธิแล้วก็ตาม

วิธีการใช้ลำแสงชนกันช่วยหลีกเลี่ยงปัญหาการให้ความร้อนแก่มวลเชื้อเพลิงจนถึงอุณหภูมิดังกล่าวโดยการเร่งไอออนโดยตรงในเครื่อง เร่งอนุภาค

วิธีง่ายๆ ในการสร้างระบบดังกล่าวคือการใช้เครื่องเร่งอนุภาคสองเครื่องและเล็งให้เข้าหากัน อย่างไรก็ตาม โอกาสที่ไอออนสองตัวจะชนกันนั้นมีน้อยมาก ไอออนส่วนใหญ่จะบินผ่านกันไป และพลังงานที่ใส่เข้าไปก็จะสูญเปล่า เพื่อให้ระบบดังกล่าวใช้งานได้จริงในแง่ของพลังงาน อนุภาคจำเป็นต้องหมุนเวียนเพื่อให้มีโอกาสชนกันหลายครั้ง วิธีหนึ่งในการทำเช่นนี้คือการใช้แหวนเก็บประจุแต่ไอออนที่เข้าใกล้ปฏิกิริยาจะกระจัดกระจายออกไปในมุมสูง ทำให้พวกมันออกจากแหวน คณิตศาสตร์อย่างง่ายแสดงให้เห็นว่าวิธีการนี้ใช้ไม่ได้ผล อัตราการสูญเสียจากเหตุการณ์เฉียดฉิวเหล่านี้จะสูงกว่าพลังงานที่ได้รับจากปฏิกิริยาฟิวชันมาก^{[ 2 ]}

แนวคิดของ Maglich ได้ปรับเปลี่ยนการจัดเรียงตามแนวคิดการจัดเก็บอนุภาคแบบใหม่ที่เขาร่วมคิดค้น ซึ่งรู้จักกันในชื่อ "precetron" ในแนวคิดวงแหวนจัดเก็บทั่วไป อนุภาคจะถูกยิงเข้าไปในวงแหวน "จากด้านปลาย" ด้วยพลังงานที่เฉพาะเจาะจง ดังนั้นพวกมันจึงเคลื่อนที่ไปตามเส้นทางของวงแหวน ในทางตรงกันข้าม ใน precetron พื้นที่จัดเก็บคือกระจกแม่เหล็ก ในการจัดเรียงกระจกแม่เหล็กส่วนใหญ่ พลังงานเฉลี่ยของอนุภาคค่อนข้างต่ำ และไอออนและอิเล็กตรอนมี วงโคจรรอบเส้นแรงแม่เหล็กค่อนข้างเล็ก ซึ่งมีรัศมีเล็กกว่าเส้นผ่านศูนย์กลางของกระจกทั้งหมดมาก ใน precetron ไอออนมีพลังงานสูงกว่ามาก ดังนั้นจึงมีวงโคจรที่ใหญ่กว่ามาก กินพื้นที่ส่วนสำคัญของเส้นผ่านศูนย์กลางของกระจก ประมาณ1/3 ถึง 1/2 ใน การจัดเรียงนี้ ไอออนจะมีแนวโน้มที่จะเคลื่อนที่ไปยังศูนย์กลางของ ปริมาตร กระจก แทนที่จะสะท้อนไปมาระหว่างปลายทั้ง สองข้างเหมือนในการตั้งค่ากระจกแบบคลาสสิก^{[ 3 ]}

นอกจากนี้ เนื่องจากการจัดเรียงของสนาม โดยสนามจะมีความแรงมากกว่าที่ด้านนอกของปริมาตร วงโคจรของไอออนจะหมุนวนรอบบริเวณด้านใน ซึ่งทำให้เส้นทางวงกลมเปลี่ยนจุดศูนย์กลางการหมุน ตัวอย่างเช่น หากอนุภาคถูกยิงเข้าไปในพื้นที่จัดเก็บในตอนแรกเพื่อให้มันโคจรรอบครึ่งล่างของพื้นที่กระจก มันจะค่อยๆ เคลื่อนที่เพื่อให้วงโคจรอยู่ด้านหนึ่ง จากนั้นด้านบน อีกด้านหนึ่ง และจากนั้นด้านล่างอีกครั้ง หากติดตามเส้นทางของไอออนตัวเดียวในช่วงเวลาหนึ่ง มันจะสร้างรูปแบบที่คล้ายกับสไปโรกราฟสร้างวงกลมหลายวงที่เติมเต็มปริมาตร^{[ 4 ]}

หัวใจสำคัญของการใช้แนวคิดนี้ในระบบมิกมาคือการยิงไอออนเข้าไปในห้องด้วยพลังงานที่เหมาะสมเพื่อให้เส้นทางของไอออนผ่านจุดศูนย์กลางทางเรขาคณิตของกระจก หลังจากนั้นไม่นาน วงโคจรนี้จะเคลื่อนตัวออกไปจากจุดเริ่มต้น เมื่อยิงไอออนอีกตัวเข้าไป มันจะเข้ามาแทนที่วงโคจรเดิม เมื่อเวลาผ่านไป ห้องจะเต็มไปด้วยไอออนที่โคจรอยู่ภายในวงแหวนเก็บสะสมจำนวนอนันต์ที่ตัดกันที่จุดศูนย์กลาง และเนื่องจากพวกมันมาบรรจบกันที่จุดศูนย์กลาง ไอออนที่อยู่ด้านตรงข้ามของห้องจึงเคลื่อนที่ไปในทิศทางตรงกันข้ามเมื่อพวกมันมาบรรจบกัน ดังนั้นเครื่องเร่งอนุภาคเพียงเครื่องเดียวจึงสร้างผลที่คล้ายกับเครื่องเร่งอนุภาคสองเครื่องในรูปแบบดั้งเดิม^{[ 4 ]}

ข้อดีอย่างมากของแนวทางนี้คือ การกระเจิงไปข้างหน้าของไอออนในปฏิกิริยาที่ "พลาด" จะทำให้ไอออนเคลื่อนไปยังวงโคจรอื่น แต่การเคลื่อนที่ตามธรรมชาติของไอออนในสนามสะท้อนจะนำไอออนกลับมายังจุดศูนย์กลางอย่างรวดเร็ว มีเพียงไอออนที่กระเจิงไปในมุมนอกแกนขนาดใหญ่เท่านั้นที่จะหลุดออกไป ส่งผลให้คาดว่าไอออนใดๆ ก็ตามจะโคจรผ่านบริเวณปฏิกิริยาประมาณ 10⁸ ^รอบก่อนที่จะกระเจิงออกจากระบบ^{[ 5 ]}คำว่า "มิกมา" ซึ่งมาจากคำภาษากรีกที่แปลว่า "ส่วนผสม" ถูกเลือกมาเพื่อแยกแยะมวลของไอออนที่โคจรนี้ออกจากพลาสมาในเครื่องจักรทั่วไป^{[ 2 ]}

มีการสร้างเครื่องปฏิกรณ์ Migma จำนวน 4 เครื่อง ได้แก่ Migma รุ่นแรก (เรียกย้อนหลังว่า Migma I) ในปี 1973, Migma II ในปี 1975, Migma III ในปี 1976 และในที่สุดก็เสร็จสมบูรณ์ด้วย Migma IV ในปี 1982 ^{[ 6 ]}อุปกรณ์เหล่านี้มีขนาดค่อนข้างเล็ก ยาวเพียงไม่กี่เมตรตามแนวลำแสงเร่งอนุภาค โดยมีห้องเป้าหมายรูปทรงแผ่นดิสก์ขนาดเส้นผ่านศูนย์กลางประมาณ 2 เมตร (6 ฟุต 7 นิ้ว) และหนา 1 เมตร (3 ฟุต 3 นิ้ว) อุปกรณ์ทดสอบ Migma ใช้เครื่องเร่งอนุภาคที่มีพลังงานประมาณ 1 MeV ^{[ 7 ]}ถึง 2 MeV ^{[ 2 ]}

การออกแบบ Migma มุ่งเน้นไปที่การใช้เชื้อเพลิงแอนนิวโทรนิกโดยเฉพาะอย่างยิ่งปฏิกิริยา D-He3 ซึ่งต้องใช้อุณหภูมิสูงกว่ามากในการจุดระเบิดเมื่อเทียบกับปฏิกิริยา DT ทั่วไป Migma II สามารถเข้าถึงอุณหภูมิที่ต้องการได้ประมาณ 15 พันล้านองศาในปี 1975 ^{[ 6 ]} Migma IV สร้างสถิติเวลาการกักเก็บที่ 25 วินาทีในปี 1982 ^{[ 6 ]}เช่นเดียวกับสถิติผลคูณสามเท่าของการหลอมรวม (ความหนาแน่น × พลังงาน-เวลาการกักเก็บ × พลังงานเฉลี่ย) ที่4 × 10 ¹⁴  keV sec cm ⁻³ซึ่งเป็นสถิติที่ไม่มีโทคาแมกแบบดั้งเดิมเข้าใกล้จนกระทั่ง JET บรรลุ3 × 10 ¹⁴  keV sec cm ⁻³ในปี 1987 ^{[ 6 ]}

เพื่อให้ Migma มีขนาดใหญ่พอที่จะผลิตพลังงานสุทธิได้ ผลคูณสามเท่าที่ Migma IV ทำได้จะต้องเพิ่มขึ้นระหว่าง 100 ถึง 1000 เท่า^{[ 6 ]} Maglich พยายามหาเงินทุนสำหรับการออกแบบรุ่นต่อยอดมาระยะหนึ่งแล้ว แต่ไม่ประสบความสำเร็จ ตามบทความในThe Scientist Maglich มีส่วนเกี่ยวข้องกับการถกเถียงอย่างดุเดือดกับหน่วยงานให้ทุนต่างๆ มาตั้งแต่ทศวรรษ 1980 ^{[ 8 ]}

เมื่อเริ่มพิจารณาการออกแบบ Migma ครั้งแรก ได้มีการจำลองโดยใช้เทคนิคเครื่องเร่งอนุภาค ไม่ได้มีการพิจารณาค่าเบต้าของการออกแบบอย่างละเอียด ซึ่งเป็นอัตราส่วนของสนามแม่เหล็กต่อความดันพลาสมา ในการออกแบบทั่วไป เช่น กระจกแบบดั้งเดิม ค่าเบต้าเป็นตัวเลขประสิทธิภาพที่สำคัญที่บ่งชี้ว่าแม่เหล็กจะต้องมีกำลังมากแค่ไหนสำหรับปริมาณเชื้อเพลิงที่กำหนดภายในเครื่องปฏิกรณ์ ต้นทุนของแม่เหล็กจะแปรผันตามกำลัง ดังนั้นจึงเป็นการประมาณการคร่าวๆ เกี่ยวกับเศรษฐศาสตร์ของเครื่องปฏิกรณ์ ใน Migma ไม่มีพลาสมาในความหมายทั่วไป ดังนั้นจึงไม่ชัดเจนว่าการพิจารณานี้ใช้ได้หรือไม่ ตราบใดที่สนามตรงกับพลังงานของไอออนเพื่อให้ไอออนยังคงถูกกักขัง ความต้องการทางเทคนิคก็ได้รับการตอบสนอง^{[ 9 ]}

แต่การป้อนไอออนอย่างต่อเนื่องนำไปสู่ปัญหาที่เห็นได้ชัด ห้องปฏิกิริยาจะมีประจุบวกเพิ่มขึ้นเรื่อยๆ ซึ่งทำให้เกิดแรงดันภายนอกที่คล้ายกับแรงดันจากพลาสมาทั่วไปที่เกิดจากกฎของก๊าซในอุดมคติ ในที่สุด แรงดันนี้จะเอาชนะสนามแม่เหล็กได้ ไม่ว่าพลังงานของอนุภาค จะเป็นเท่าใดก็ตาม เพื่อให้อยู่ต่ำกว่าขีดจำกัดนี้ ความหนาแน่นของอนุภาคจะต้องต่ำมาก ประมาณ 1/1000ของการออกแบบกระจกทั่วไป^{[ 10 ]}

อาจชดเชยผลกระทบนี้ได้โดยการฉีดอิเล็กตรอนเช่นเดียวกับไอออน เพื่อให้ปริมาตรในระดับมหภาคเป็นกลาง อย่างไรก็ตาม วิธีนี้จะนำไปสู่ผลกระทบใหม่สองประการที่ทำให้พลังงานสูญเสียไปจากเครื่องปฏิกรณ์ ประการแรกคืออิเล็กตรอนจะกระทบกับไอออนแบบสุ่ม ทำให้ไอออนเป็นกลาง ซึ่งหมายความว่าไอออนจะไม่ได้รับผลกระทบจากสนามแม่เหล็กอีกต่อไปและสามารถออกจากห้องปฏิกิริยาได้ แม้ว่าการทำให้เป็นกลางดังกล่าวจะไม่เกิดขึ้น การกระทบกันระหว่างอิเล็กตรอนและไอออนจะทำให้อิเล็กตรอนปล่อยพลังงานออกมาทั้งในรูปแบบเบร็มส์ตรัลลุงและรังสีซินโครตรอน^{[ 9 ]}

ที่ความหนาแน่นอิเล็กตรอนวิกฤตบางค่า การสูญเสียเหล่านี้จะมากกว่าปริมาณพลังงานที่ป้อนเข้าสู่ระบบโดยเครื่องเร่งอนุภาค เพื่อแก้ไขปัญหานี้ การออกแบบจึงมุ่งเน้นการทำงานด้วยจำนวนอิเล็กตรอนที่ต่ำมาก ประมาณหนึ่งอิเล็กตรอนต่อไอออน 100 ตัว^{[ 9 ]}ซึ่งนำไปสู่ข้อจำกัดที่สำคัญเกี่ยวกับพารามิเตอร์การทำงานที่เป็นไปได้ของการออกแบบ หากจำนวนอิเล็กตรอนต่ำ ความหนาแน่นของเชื้อเพลิงต้องต่ำเพื่อหลีกเลี่ยงไม่ให้ประจุบวกครอบงำแม่เหล็ก แต่หากความหนาแน่นของอิเล็กตรอนเพิ่มขึ้นเพื่อให้มีความหนาแน่นของเชื้อเพลิงสูงขึ้น การสูญเสียก็จะเริ่มเพิ่มขึ้นเนื่องจากผลกระทบของอิเล็กตรอน^{[ 9 ]}

เพื่อปรับปรุงตัวเลขนี้ จึงมีการเสนอแนะให้เครื่องเร่งอนุภาคตัวที่สองยิงอิเล็กตรอนเข้าไปในห้องด้วยเช่นกัน หากอิเล็กตรอนพบกับไอออน พวกมันจะกลายเป็นกลาง และด้วยเหตุนี้ พวกมันจึงจะไม่ได้รับผลกระทบจากสนามแม่เหล็กและออกจากห้องไป กุญแจสำคัญที่จะทำให้สิ่งนี้ได้ผลคือการส่งอิเล็กตรอนเข้าไปตรงกลาง ซึ่งเป็นบริเวณที่มีไอออนที่เคลื่อนที่ช้ากว่าและไม่มีประโยชน์อีกต่อไปสะสมอยู่^{[ 10 ]}อิเล็กตรอนอิสระยังจะถูกดักจับโดยอุปกรณ์ในห้องปฏิกรณ์ด้วย^{[ 9 ]}

ในช่วงปลายทศวรรษ 1990 การพิจารณาปัญหาเหล่านี้โดยทั่วไปชี้ให้เห็นว่า Migma ไม่ได้ประสบปัญหานี้เพียงลำพัง เมื่อพิจารณาถึงการแผ่รังสีเบร็มส์ตรัลลิงในเชื้อเพลิงที่ไม่ผ่านกระบวนการความร้อน ปรากฏว่าไม่มีระบบใดที่ใช้เชื้อเพลิงแอนนิวโทรนิกส์สามารถเข้าใกล้การจุดระเบิดได้ และระบบใดๆ ที่ใช้เชื้อเพลิงที่ไม่ผ่านกระบวนการความร้อน (รวมถึง Migma) ดูเหมือนจะสามารถชดเชยการสูญเสียได้ แนวทางเดียวที่ดูเหมือนจะมีความเป็นไปได้ทางทฤษฎีคือปฏิกิริยา DT หรือ DD ในมวลพลาสมาที่ผ่านการความร้อน^{[ 11 ]}

ในการตอบสนองต่อเรื่องนี้ ปัญหาของการทำให้ประจุอวกาศเป็นกลางโดยอิเล็กตรอนได้รับการกล่าวถึงใน งานหลักของ Maglich ^{[ 12 ]}ในบทความ TIME AVERAGE NEUTRALIZED MIGMA: A COLLIDING BEAM/PLASMA HYBRID PHYSICAL STATE AS ANEUTRONIC ENERGY SOURCE - A REVIEW ในบทความนี้ Maglich ได้อธิบายรายละเอียดการค้นพบการแกว่งของอิเล็กตรอนตามขวางและการควบคุมโดยแผ่นไบแอส แม้ว่าวิธีนี้จะทำให้ประจุเป็นกลางได้ถึงความหนาแน่นสูงสุดที่เขาทำได้ แต่ความหนาแน่นนั้นก็ถูกจำกัดด้วยกระแสที่ฉีดเข้าไปและประสิทธิภาพการดักจับ ซึ่งทั้งสองอย่างต่ำ เทคนิคนี้ซึ่งกล่าวถึงใน "ส่วนที่ 10 วิธีการเกินขีดจำกัดของประจุอวกาศ" ของบทความที่กล่าวถึงข้างต้น ครอบคลุมทฤษฎีและการทดลองของวิธีการใหม่สำหรับการทำให้ประจุอวกาศเป็นกลาง ความเป็นไปได้ที่เทคนิคนี้มีต่อความก้าวหน้าในอนาคตในสาขานี้ไม่ควรถูกมองข้ามไป

การศึกษาวิจัยล่าสุดอื่นๆ ได้รับการตีพิมพ์โดย Arvind Jain ^{[ 13 ]}และอีกฉบับโดยผู้เขียนคนเดียวกัน^{[ 14 ]}นอกจากนี้ยังมีบริษัทที่เพิ่งก่อตั้งใหม่ชื่อ 21st Century Fusion, Inc. ซึ่งมีสิทธิบัตร US7,825,601 และ US7,405,410 ^{[ 15 ]}สำหรับเครื่องเร่งอนุภาคชนิดใหม่ที่รวมวงโคจรตัดแกน Migma เข้าไว้ด้วย

• สิทธิบัตรเลขที่ 4788024: อุปกรณ์และวิธีการสำหรับการสร้างลำแสงอนุภาคประจุที่ชนกันเองซึ่งทำงานเหนือขีดจำกัดประจุในอวกาศ