เมื่อวงจรบูสต์คอนเวอร์เตอร์ทำงานในโหมดต่อเนื่อง กระแสที่ไหลผ่านตัวเหนี่ยวนำจะ...${\displaystyle I_{\mathrm {L} }}$ค่าจะไม่ลดลงเหลือศูนย์ ภาพที่ 3แสดงรูปคลื่นทั่วไปของกระแสและแรงดันในตัวเหนี่ยวนำในตัวแปลงที่ทำงานในโหมดนี้

ในสภาวะคงที่ แรงดันไฟฟ้ากระแสตรง (เฉลี่ย) คร่อมตัวเหนี่ยวนำจะต้องเป็นศูนย์ เพื่อให้หลังจากแต่ละรอบ ตัวเหนี่ยวนำจะกลับคืนสู่สถานะเดิม เนื่องจากแรงดันไฟฟ้าคร่อมตัวเหนี่ยวนำเป็นสัดส่วนกับอัตราการเปลี่ยนแปลงของกระแสไฟฟ้าที่ไหลผ่าน (จะอธิบายรายละเอียดเพิ่มเติมด้านล่าง) โปรดสังเกตในรูปที่ 1ว่าด้านซ้ายของ⁠${\displaystyle L}$อยู่ที่​${\displaystyle V_{\mathrm {i} }}$และด้านขวามือของ${\displaystyle L}$เห็น​${\displaystyle V_{\mathrm {S} }}$รูปคลื่นแรงดันไฟฟ้าจากรูปที่ 3ค่าเฉลี่ยของ${\displaystyle V_{\mathrm {S} }}$คือ​${\displaystyle (1-D)V_{\mathrm {o} }}$โดยที่​${\displaystyle D}$คืออัตราส่วนรอบการทำงานของรูปคลื่นที่ขับสวิตช์ จากนี้เราจะได้ฟังก์ชันถ่ายโอนในอุดมคติ : $${\displaystyle V_{\mathrm {i} }=(1-D)V_{\mathrm {o} }}$$ หรือ $${\displaystyle {\frac {V_{\mathrm {o} }}{V_{\mathrm {i} }}}={\frac {1}{1-D}}.}$$

เราได้ผลลัพธ์เดียวกันจากการวิเคราะห์โดยละเอียดเพิ่มเติมดังต่อไปนี้: แรงดันเอาต์พุตสามารถคำนวณได้ดังต่อไปนี้ในกรณีของตัวแปลงในอุดมคติ (เช่น การใช้ส่วนประกอบที่มีพฤติกรรมในอุดมคติ) ที่ทำงานในสภาวะคงที่: ^{[ 5 ]}

ในระหว่างสถานะเปิด สวิตช์Sจะปิดอยู่ ซึ่งทำให้แรงดันไฟฟ้าขาเข้าเปลี่ยนแปลง${\displaystyle V_{\mathrm {i} }}$ปรากฏสัญญาณรบกวนที่ตัวเหนี่ยวนำ ซึ่งทำให้กระแสไฟฟ้าเปลี่ยนแปลง${\displaystyle I_{\mathrm {L} }}$ไหลผ่านตัวเหนี่ยวนำในช่วงเวลาหนึ่ง${\displaystyle t}$โดยใช้สูตร: $${\displaystyle {\frac {\Delta I_{\mathrm {L} }}{\Delta t}}={\frac {V_{\mathrm {i} }}{L}},}$$ ที่ไหน​${\displaystyle L}$คือค่าของตัวเหนี่ยวนำ

เมื่อสิ้นสุดสถานะเปิด การเพิ่มขึ้นของ${\displaystyle I_{\mathrm {L} }}$ดังนั้น $${\displaystyle {\begin{aligned}\Delta I_{\mathrm {L} {\text{,on}}}&={\frac {1}{L}}\int _{0}^{DT}V_{\mathrm {i} }\mathop {} \!dt\\&={\frac {DT}{L}}V_{\mathrm {i} },\end{aligned}}}$$ ที่ไหน${\displaystyle D}$คือรอบการทำงาน (duty cycle) ซึ่งแสดงถึงสัดส่วนของช่วงเวลาการสลับการทำงาน${\displaystyle T}$ในระหว่างนั้นสวิตช์จะเปิดอยู่ ดังนั้น${\displaystyle D}$มีค่าอยู่ระหว่าง0 ( Sไม่เคยเปิด) และ1 ( Sเปิดอยู่เสมอ)

ในสภาวะปิด สวิตช์Sจะเปิดอยู่ ดังนั้นกระแสในตัวเหนี่ยวนำจึงไหลผ่านโหลด หากเราพิจารณาว่าไม่มีแรงดันตกคร่อมในไดโอดและมีตัวเก็บประจุขนาดใหญ่พอที่จะทำให้แรงดันคงที่ การเปลี่ยนแปลงของ${\displaystyle I_{\mathrm {L} }}$เป็น: $${\displaystyle V_{\mathrm {i} }-V_{\mathrm {o} }=L{\frac {dI_{\mathrm {L} }}{dt}}.}$$

ดังนั้น ความแปรผันของ${\displaystyle I_{\mathrm {L} }}$ในช่วงนอกเวลาทำการคือ: $${\displaystyle {\begin{aligned}\Delta I_{\mathrm {L} {\text{,off}}}&=\int _{DT}^{T}{\frac {\left(V_{\mathrm {i} }-V_{\mathrm {o} }\right)\mathop {} }{L}}\mathop {} \!dt\\&={\frac {\left(V_{\mathrm {i} }-V_{\mathrm {o} }\right)\left(1-D\right)T}{L}}.\end{aligned}}}$$

เนื่องจากเราพิจารณาว่าตัวแปลงทำงานใน สภาวะ คงที่ ปริมาณพลังงานที่เก็บไว้ในแต่ละส่วนประกอบจึงต้องเท่ากันทั้งในตอนเริ่มต้นและตอนสิ้นสุดของรอบการสลับกระแส โดยเฉพาะอย่างยิ่ง พลังงานที่เก็บไว้ในตัวเหนี่ยวนำนั้นกำหนดโดย: $${\displaystyle E={\frac {1}{2}}LI_{\mathrm {L} }^{2}.}$$

ดังนั้น กระแสในตัวเหนี่ยวนำจะต้องเท่ากันทั้งในตอนเริ่มต้นและตอนสิ้นสุดของรอบการสลับกระแส ซึ่งหมายความว่าการเปลี่ยนแปลงโดยรวมของกระแส (ผลรวมของการเปลี่ยนแปลง) จะเป็นศูนย์: $${\displaystyle \Delta I_{\mathrm {L} {\text{,on}}}+\Delta I_{\mathrm {L} {\text{,off}}}=0.}$$

การแทนที่${\displaystyle \Delta I_{\mathrm {L} {\text{,on}}}}$และ${\displaystyle \Delta I_{\mathrm {L} {\text{,off}}}}$จากการแสดงออกของพวกเขาจะได้ผลลัพธ์ดังนี้: $${\displaystyle \Delta I_{\mathrm {L} {\text{,on}}}+\Delta I_{\mathrm {L} {\text{,off}}}={\frac {V_{\mathrm {i} }DT}{L}}+{\frac {\left(V_{\mathrm {i} }-V_{\mathrm {o} }\right)\left(1-D\right)T}{L}}=0.}$$

สามารถเขียนได้ดังนี้: $${\displaystyle {\frac {V_{\mathrm {o} }}{V_{\mathrm {i} }}}={\frac {1}{1-D}}.}$$

สมการข้างต้นแสดงให้เห็นว่าแรงดันเอาต์พุตจะสูงกว่าแรงดันอินพุตเสมอ (เมื่อรอบการทำงานเปลี่ยนจาก0เป็น1 ) และจะเพิ่มขึ้นตาม⁠${\displaystyle D}$ตามทฤษฎีแล้ว อาจถึงอนันต์ได้${\displaystyle D}$วิธีที่1นี่คือเหตุผลที่บางครั้งตัวแปลงนี้ถูกเรียกว่าตัวแปลง 'เพิ่มแรงดัน' (step-up converter)

เมื่อจัดเรียงสมการใหม่ จะได้ว่ารอบการทำงานคือ: $D=1-{\frac {V_{\mathrm {i} }}{V_{\mathrm {o} }}}.$

หากแอมพลิจูดของกระแสริปเปิลสูงเกินไป ตัวเหนี่ยวนำอาจคายประจุจนหมดก่อนสิ้นสุดรอบการสลับกระแสทั้งหมด ซึ่งมักเกิดขึ้นภายใต้โหลดเบา ในกรณีนี้ กระแสที่ไหลผ่านตัวเหนี่ยวนำจะลดลงเหลือศูนย์ในช่วงเวลาหนึ่ง (ดูรูปคลื่นในรูปที่ 4 ) แม้ว่าความแตกต่างจะเล็กน้อย แต่ก็มีผลอย่างมากต่อสมการแรงดันเอาต์พุต

สามารถคำนวณอัตราขยายแรงดันได้ดังนี้:

เนื่องจากกระแสในตัวเหนี่ยวนำในช่วงเริ่มต้นของรอบมีค่าเป็นศูนย์ ดังนั้นค่าสูงสุดของมันจึงมีค่าเป็นศูนย์เช่นกัน${\displaystyle I_{\mathrm {L} {\text{,max}}}}$(ที่⁠${\displaystyle t=DT}$)คือ $${\displaystyle I_{\mathrm {L} {\text{,max}}}={\frac {V_{\mathrm {i} }DT}{L}}}$$

ในช่วงนอกเวลาทำการ${\displaystyle I_{\mathrm {L} }}$ลดลงเหลือศูนย์หลังจาก⁠${\displaystyle \delta T}$:​ $${\displaystyle I_{\mathrm {L} {\text{,max}}}+{\frac {\left(V_{\mathrm {i} }-V_{\mathrm {o} }\right)\delta T}{L}}=0.}$$

โดยใช้สมการสองสมการก่อนหน้านี้${\displaystyle \delta }$เป็น: $${\displaystyle \delta ={\frac {V_{\mathrm {i} }D}{V_{\mathrm {o} }-V_{\mathrm {i} }}}}$$

กระแสโหลด${\displaystyle I_{\mathrm {o} }}$เท่ากับกระแสไดโอดเฉลี่ย${\displaystyle I_{\mathrm {D} }}$ดังที่แสดงในรูปที่ 4กระแสไดโอดจะเท่ากับกระแสตัวเหนี่ยวนำในช่วงสถานะปิด ค่าเฉลี่ยของ${\displaystyle I_{\mathrm {o} }}$สามารถแยกออกได้ทางเรขาคณิตจากรูปที่ 4 ดังนั้น กระแสเอาต์พุตจึงสามารถเขียนได้ดังนี้: $${\displaystyle {\begin{aligned}I_{\mathrm {o} }&={\bar {I}}_{\mathrm {D} }\\&={\frac {I_{\mathrm {L} {\text{,max}}}}{2}}\delta .\end{aligned}}}$$

การเปลี่ยน${\displaystyle I_{\mathrm {L} {\text{,max}}}}$และ${\displaystyle \delta }$โดยการแสดงออกของแต่ละแบบจะได้ผลลัพธ์ดังนี้: $${\displaystyle {\begin{aligned}I_{\mathrm {o} }&={\frac {V_{\mathrm {i} }DT}{2L}}\cdot {\frac {V_{\mathrm {i} }D}{V_{\mathrm {o} }-V_{\mathrm {i} }}}\\&={\frac {V_{\mathrm {i} }^{2}D^{2}T}{2L\left(V_{\mathrm {o} }-V_{\mathrm {i} }\right)}}.\end{aligned}}}$$

ดังนั้น อัตราขยายแรงดันเอาต์พุตสามารถเขียนได้ดังนี้ $${\displaystyle {\frac {V_{\mathrm {o} }}{V_{\mathrm {i} }}}=1+{\frac {V_{\mathrm {i} }D^{2}T}{2LI_{\mathrm {o} }}}.}$$

เมื่อเปรียบเทียบกับการแสดงค่าอัตราขยายแรงดันเอาต์พุตในโหมดต่อเนื่อง การแสดงค่านี้ซับซ้อนกว่ามาก นอกจากนี้ ในการทำงานแบบไม่ต่อเนื่อง อัตราขยายแรงดันเอาต์พุตไม่ได้ขึ้นอยู่กับรอบการทำงานเพียงอย่างเดียว${\displaystyle D}$แต่ยังขึ้นอยู่กับค่าตัวเหนี่ยวนำด้วย${\displaystyle L}$แรงดันไฟฟ้าขาเข้า${\displaystyle V_{\mathrm {i} }}$ระยะเวลาการสับเปลี่ยน${\displaystyle T}$และกระแสเอาต์พุต${\displaystyle I_{\mathrm {o} }}$⁠ .

การแทนที่${\textstyle I_{\mathrm {o} }={\frac {V_{\mathrm {o} }}{R}}}$ลงในสมการ โดยที่${\displaystyle R}$หากเป็นโหลด อัตราขยายแรงดันเอาต์พุตสามารถเขียนใหม่ได้ดังนี้: $${\displaystyle {\frac {V_{\mathrm {o} }}{V_{\mathrm {i} }}}={\frac {1+{\sqrt {1+{\frac {4D^{2}}{K}}}}}{2}},}$$ โดยที่^{[ 6 ]}$${\displaystyle K={\frac {2L}{RT}}.}$$