ภายในของตัวนำยิ่งยวด ขนาดใหญ่ ไม่สามารถถูกแทรกซึมด้วยสนามแม่เหล็ก อ่อนได้ ซึ่งเป็นปรากฏการณ์ที่เรียกว่าปรากฏการณ์เมสเนอร์เมื่อสนามแม่เหล็กที่ใช้มีขนาดใหญ่เกินไป สภาพนำยิ่งยวดก็จะพังทลายลง ตัวนำยิ่งยวดสามารถแบ่งออกเป็นสองประเภทตามลักษณะการพังทลายนี้ ในตัวนำยิ่งยวดประเภทที่ 1 สภาพนำ_{ยิ่งยวด}จะถูกทำลายอย่างฉับพลันผ่านการเปลี่ยนเฟสอันดับแรกเมื่อความแรงของสนามที่ใช้สูงกว่าค่าวิกฤตHcตัวนำยิ่งยวดประเภทนี้มักพบในโลหะบริสุทธิ์ เช่น อะลูมิเนียม ตะกั่ว และปรอท ตัวอย่างของโลหะผสมที่แสดงสภาพนำยิ่งยวดประเภทที่ 1 ได้แก่ แทนทาลัมซิลิไซด์ (TaSi2 ) ^[ ₁ ^] BeAu ^{[ 2 ]}และ β-IrSn4 _[ ^{3 ] ตัวนำ}ยิ่งยวดแบบพันธะโควาเลนต์ SiC:B ซึ่งเป็นซิลิคอนคาร์ไบด์^ที่เจือด้วยโบรอนจำนวนมาก ก็เป็นประเภทที่ 1 เช่นกัน^{[ 4 ]}

ขึ้นอยู่กับปัจจัยการลดอำนาจแม่เหล็ก อาจเกิดสถานะกลางขึ้นได้ สถานะนี้ซึ่งLev Landau เป็นผู้บรรยายเป็นครั้งแรก เป็นการแยกเฟสออกเป็นโดเมนที่ไม่เป็นตัวนำยิ่งยวดและตัวนำยิ่งยวดในระดับมหภาค ซึ่งก่อตัวเป็นการ แสดงแทน Husimi Q ^{[ 5 ]}

พฤติกรรมนี้แตกต่างจากตัวนำยิ่งยวดประเภทที่สองซึ่งแสดงสนามแม่เหล็กวิกฤต สองค่า ค่าแรกซึ่งเป็นสนามวิกฤตที่ต่ำกว่า เกิดขึ้นเมื่อกระแสน้ำวนแม่เหล็กแทรกซึมเข้าไปในวัสดุ แต่ภายนอกกระแสน้ำวนขนาดเล็กเหล่านี้ วัสดุยังคงเป็นตัวนำยิ่งยวดอยู่ เมื่อความหนาแน่นของกระแสน้ำวนมีมากเกินไป วัสดุทั้งหมดจะกลายเป็นไม่เป็นตัวนำยิ่งยวด ซึ่งสอดคล้องกับค่าที่สองซึ่งเป็นสนามวิกฤตที่สูงกว่า

อัตราส่วนของความลึกการแทรกซึมของลอนดอนλต่อความยาวการเชื่อมโยงยิ่งยวดξจะกำหนดว่าตัวนำยิ่งยวดเป็นประเภท I หรือประเภท II ตัวนำยิ่งยวดประเภท I คือตัวนำที่มีและตัวนำยิ่งยวดประเภท II คือตัวนำที่มี^{[ 6 ]}${\displaystyle 0<{\tfrac {\lambda }{\xi }}<{\tfrac {1}{\sqrt {2}}}}$${\displaystyle {\tfrac {\แลมบ์ดา }{\xi }}>{\tfrac {1}{\sqrt {2}}}}$