TOI-2119
| ข้อมูลการสังเกตการณ์ยุค J2000 วิษุวัต J2000 | |
|---|---|
| กลุ่มดาว | เฮอร์คิวลีส |
| สิทธิในการขึ้นสู่สวรรค์ | 16 ชม. 17 ม. 43.2055 วินาที[ 1 ] |
| การลดลง | +26 ° 18 ′ 15.053 ″ [ 1 ] |
| ขนาดปรากฏ (V) | 12.36 [ 2 ] |
| ลักษณะเฉพาะ | |
| ประเภทสเปกตรัม | M6? [ 3 ] |
| ประเภทตัวแปร | ดาวคู่บดบัง , ดาวฤกษ์เปลว |
| ดาราศาสตร์เชิงตำแหน่ง | |
| ความเร็วเชิงรัศมี (R ) | −17.015 499 ± 0.008 277 [ 4 ]กม./วินาที |
| การเคลื่อนที่ที่แท้จริง (μ) | RA: −29.265 ± 0.021 mas / ปี[ 1 ]ธ.ค.: 6.860 ± 0.028 มิลลิวินาที / ปี[ 1 ] |
| พารัลแลกซ์ (π) | 31.7652 ± 0.0259 มิลลิวินาที[ 1 ] |
| ระยะทาง | 102.68 ± 0.08 ปีแสง (31.48 ± 0.03 พาร์เซก ) |
| วงโคจร[ 5 ] | |
| ชื่อ | TOI-2119 b |
| ช่วงเวลา (P) | 7.200 8569 ± 0.000 0003 วัน |
| แกนกึ่งเอก (ก) | 26.7 ± 0.1 R |
| ความแปลกประหลาด (e) | 0.3355 ± 0.0002 |
| ความโน้มเอียง (i) | 88.47 ± 0.02 ° |
| อาร์กิวเมนต์ของจุดใกล้ที่สุดของวงโคจร (ω) (รอง) | −0.94 ± 0.09 ° |
| แอมพลิจูดครึ่งหนึ่ง (K )(หลัก) | 10.5841 +7.7 −8.3 กม./วินาที |
| รายละเอียด[ 6 ] | |
| TOI-2119 | |
| มวล | 0.525 +0.020 −0.021 M |
| รัศมี | 0.500 ± 0.015 R |
| ความสว่าง | 0.0397 +0.0013 −0.0012 L |
| แรงโน้มถ่วงพื้นผิว (log g ) | 4.763 ± 0.018 cgs |
| อุณหภูมิ | 3621 +48 −46 K |
| ความเป็นโลหะ [Fe/H] | +0.055 +0.084 −0.077เดกซ์ |
| การหมุน | 13.11 ± 1.41 วัน |
| ความเร็วเชิงมุม ( v sin i ) | 1.61 ± 0.1 [ 5 ] กม./วินาที |
| อายุ | 1.17 ± 1.15 พันล้านปี |
| TOI-2119 b | |
| มวล | 64.4 +2.3 −2.2 M |
| รัศมี | 1.08 ± 0.03 R |
| แรงโน้มถ่วงพื้นผิว (log g ) | 5.132 +0.028 −0.020 cgs |
| อุณหภูมิ | 2030 ± 84 K |
| ชื่อเรียกอื่นๆ | |
| TOI -2119 , TIC 236387002 , GSC 02050-00184 , 2MASS J16174320+2618151 , Gaia DR2 1303675097215915264 , Gaia DR3 1303675097215915264, StM 274, AP J16174320+2618151, 1RXS J161742.1+261820, UCAC-2 41034926, UCAC-4 582-052494 [ 7 ] | |
| ข : TOI-2119.01 | |
| การอ้างอิงฐานข้อมูล | |
| ซิมบาด | ข้อมูล |
TOI-2119เป็นระบบดาวคู่ที่ประกอบด้วยดาวฤกษ์ลำดับหลักประเภท Mและดาวแคระน้ำตาลซึ่งถูกค้นพบโดยดาวเทียมสำรวจดาวเคราะห์นอกระบบสุริยะ (TESS) ในปี 2020 และประกาศในปี 2022 [ 8 ] [ 6 ]นับเป็นตัวอย่างแรกของดาวแคระน้ำตาลที่โคจรรอบดาวแคระ M ที่มี การ วัดความเอียงของระบบโดยใช้ผลของ Rossiter–McLaughlin [ 5 ]
เชื่อกันว่าระบบนี้เป็นดาวฤกษ์ในสนามซึ่งไม่ได้อยู่ในกลุ่มดาวฤกษ์หรือกลุ่มเคลื่อนที่ ใดๆ ที่ระบุ ได้[ 6 ]
ประวัติการสังเกตการณ์
ลักษณะของระบบดาวคู่ที่เกิดการบดบังกันนี้ถูก ค้นพบจากข้อมูลภารกิจ TESSในส่วนข้อมูลที่ 24 และ 25 ซึ่งบันทึกไว้ตั้งแต่เดือนเมษายนถึงมิถุนายน 2020 นอกจากนี้ยังมีสัญญาณการเคลื่อนผ่านหน้าดาวฤกษ์ที่มีคาบความลึกของการเคลื่อนผ่านหน้าดาวฤกษ์ประมาณ 7.2 วันδ =0.049 66 ± 0.000 30 , [ 6 ]เส้นโค้งแสงที่สังเกตยังแสดงให้เห็นเปลวสุริยะและการปรับความสว่างในช่วงคาบประมาณ 13.1 วัน ซึ่งระบุได้ว่าเป็นคาบการหมุนของดาวฤกษ์ นอกจากสุริยุปราคาหลักที่ดาวแคระน้ำตาลเคลื่อนผ่านหน้าดาวฤกษ์หลักแล้ว ยังสามารถมองเห็นสุริยุปราคารองที่ดาวแคระน้ำตาลเคลื่อนผ่านด้านหลังได้ด้วยความลึกของการผ่านหน้าδ =1053 ± 88 ppm ซึ่งช่วยให้สามารถวัดความเยื้องศูนย์ของวงโคจรได้อย่างแม่นยำ รวมถึงการกำหนดลักษณะอุณหภูมิของดาวแคระน้ำตาลโดยการพิจารณาความสว่างเทียบกับดาวหลัก[ 8 ] [ 6 ]
เพื่อสร้างการจัดเรียงระหว่างการหมุนของดาวฤกษ์หลักและวงโคจรของดาวแคระน้ำตาล จึงได้ทำการสังเกตการณ์ทางสเปกโทรสโกปีเพิ่มเติมโดยใช้สเปกโทรกราฟ NEID ที่หอดูดาว WIYNระหว่างการผ่านหน้าสองครั้งในวันที่ 10 พฤษภาคมและ 15 มิถุนายน 2023 ข้อมูลสเปกโทรสโกปีที่ได้มาทำให้สามารถระบุลักษณะของปรากฏการณ์ Rossiter–McLaughlin ได้ นอกจากนี้ การสังเกตการณ์เพิ่มเติมโดย TESS ในปี 2022 และ 2024 รวมถึงการสังเกตการณ์ภาคพื้นดินยังถูกนำมาใช้เพื่อปรับปรุงการแก้ปัญหาวงโคจรให้ดียิ่งขึ้น[ 5 ]
คุณสมบัติทางกายภาพ
ระบบนี้ประกอบด้วยดาวแคระแดงหลักและดาวแคระน้ำตาลบริวารที่โคจรในวงโคจรแคบและเยื้องศูนย์ การจัดเรียงตัวแบบนี้ทำให้ระบบนี้น่าสนใจสำหรับการศึกษาแบบ จำลอง ปฏิสัมพันธ์ของแรงดึงดูดระหว่างดวงดาว เวลา ในการโคจรเป็นวงกลมและการโคจรเข้าหากันของระบบนี้ ขึ้นอยู่กับการเลือกค่าตัวประกอบคุณภาพแรงดึงดูดระหว่างดวงดาวคาดว่าจะอยู่ในช่วงประมาณ ~100 Gyr [ 8 ] [ 6 ]ยาวนานกว่าอายุของระบบมาก ซึ่งหมายความว่าการกำหนดค่าวงโคจรดั้งเดิมของระบบส่วนใหญ่ยังคงรักษาไว้ ในทางตรงกันข้าม ดาวแคระน้ำตาลในวงโคจรใกล้เคียงที่คล้ายกันรอบดาวฤกษ์ขนาดใหญ่และร้อนกว่านั้นเป็นที่ทราบกันดีว่าจะเปลี่ยนวงโคจรเป็นวงกลมในไม่ช้าหลังจากการก่อตัว[ 8 ] ทำให้ไม่เหมาะสมสำหรับการศึกษาเงื่อนไขการก่อตัว
การวัดสเปกโทรสโกปีของปรากฏการณ์ Rossiter–McLaughlinระหว่างการเคลื่อนผ่านหน้าดาวฤกษ์ ทำให้สามารถวัดค่าความเอียง ของแกนหมุนและวงโคจรของระบบได้ ส่งผลให้ได้ค่าความเอียงที่ฉายลงบนระนาบλ =−0.8° ± 1.1°ซึ่งเมื่อรวมกับการวัดค่าความเอียงของแกนหมุนของดาวฤกษ์i =72.9° +5.7° −5.4°ช่วยให้สามารถกำหนดค่าความเอียงสามมิติของψ = ได้15.7° +5.4° −5.6° . [ 5 ]
ดาวฤกษ์หลักเป็นดาวแคระ M อายุน้อยในช่วงต้น มีมวลประมาณครึ่งหนึ่งของมวลดวงอาทิตย์มีการปะทุโดยตรวจพบการปะทุประมาณสองโหลที่มีความสว่างมากกว่า 0.5% เหนือความสว่างพื้นฐานในช่วงเวลาสังเกตการณ์ 60 วันแรกโดยTESS [ 6 ] ซึ่งบ่งชี้ถึง กิจกรรมแม่เหล็กปานกลาง ซึ่งอธิบายถึงรังสี UV ส่วนเกินที่ตรวจ พบในสเปกตรัม[ 6 ]
ดาวคู่รองเป็นดาวแคระน้ำตาลที่มีมวล64.4 M [ 6 ]และรัศมีของ1.08 R . [ 6 ]อุณหภูมิประสิทธิผลของดาวแคระน้ำตาลสามารถกำหนดได้จากความลึกของการผ่านครั้งที่สองเป็น2030 ± 84 K [ 6 ] อุณหภูมิสอดคล้องกับประเภทสเปกตรัม L [ 8 ]อย่างไรก็ตามณ ปี2024สเปกตรัมที่แท้จริงของดาวแคระน้ำตาลยังไม่ได้รับการแก้ไข นอกจากนี้ยังหมายความว่ายังไม่สามารถระบุได้ว่าดาวแคระน้ำตาลนั้นมีโลหะมากและไม่มีเมฆ หรือมีเมฆมากและมีโลหะใกล้เคียงกับดวง อาทิตย์ เช่นเดียวกับดาวฤกษ์หลัก[ 6 ]