วิกิพีเดียภาษาไทย
กลับไปหน้าบทความ

อ่าน 20 นาที

ไม่มีชื่อบทความ

อันบิเบียม หรือที่รู้จักกันในชื่อ ธาตุที่ 122 หรือ เอคา-ทอเรียม เป็น ธาตุเคมี สมมุติ มีสัญลักษณ์ชั่วคราวว่า Ubb และ เลขอะตอม 122 อันบิเบียม และ Ubb เป็น ชื่อและสัญลักษณ์ทางระบบ...

อันบิเบียม

บทความนี้ดีมาก คลิกที่นี่เพื่อดูข้อมูลเพิ่มเติม

อันบิเบียมหรือที่รู้จักกันในชื่อธาตุที่ 122หรือเอคา-ทอเรียมเป็นธาตุเคมี สมมุติ มีสัญลักษณ์ชั่วคราวว่าUbbและเลขอะตอม 122 อันบิเบียมและUbbเป็นชื่อและสัญลักษณ์ทางระบบ IUPACชั่วคราวตามลำดับ ซึ่งใช้จนกว่าจะมีการค้นพบ ยืนยัน และกำหนดชื่อถาวรให้กับธาตุนี้ ในตารางธาตุ คาดว่าจะอยู่ถัดจากอันบิอูเนียมเป็นธาตุที่สองในกลุ่มซูเปอร์แอคติไนด์และธาตุที่สี่ของคาบ ที่ 8 เช่นเดียวกับอันบิอูเนียม คาดว่าจะอยู่ในช่วงของเกาะแห่งความเสถียรซึ่งอาจทำให้ไอโซโทปบางชนิดมีความเสถียรมากขึ้น โดยเฉพาะ306 Ubb ซึ่งคาดว่าจะมี จำนวน นิวตรอนมหัศจรรย์ (184)

แม้จะมีความพยายามหลายครั้ง แต่ก็ยังไม่สามารถสังเคราะห์อันบิเบียมได้ และยังไม่พบไอโซโทปที่เกิดขึ้นตามธรรมชาติใดๆ ปัจจุบันยังไม่มีแผนที่จะพยายามสังเคราะห์อันบิเบียม ในปี 2551 มีการอ้างว่าค้นพบในตัวอย่างธอร์เรียมธรรมชาติ[ 3 ]แต่ข้ออ้างดังกล่าวถูกปฏิเสธโดยการทดลองซ้ำเมื่อเร็วๆ นี้โดยใช้เทคนิคที่แม่นยำกว่า

ในทางเคมี คาดว่าอันบิเบียมจะมีความคล้ายคลึงกับซีเรียมและทอเรียมอยู่บ้าง อย่างไรก็ตามผลกระทบเชิงสัมพัทธภาพอาจทำให้คุณสมบัติบางอย่างของมันแตกต่างออกไป ตัวอย่างเช่น คาดว่าจะมีโครงสร้างอิเล็กตรอนสถานะพื้นฐานเป็น[ Og ] 7d 1 8s 2 8p 1หรือ [Og] 8s 2 8p 2แม้ว่าจะคาดการณ์ว่าจะอยู่ในตำแหน่งในอนุกรมซูเปอร์แอคติไนด์ของ g-block ก็ตาม[ 1 ]

การแนะนำ

การสังเคราะห์นิวเคลียสหนักยิ่งยวด

ภาพกราฟิกแสดงปฏิกิริยาฟิวชั่นนิวเคลียร์
ภาพกราฟิกแสดง ปฏิกิริยา ฟิวชั่นนิวเคลียร์นิวเคลียสสองตัวรวมกันเป็นหนึ่งเดียว ปล่อยนิวตรอน ออกมา ปฏิกิริยาที่สร้างธาตุใหม่จนถึงปัจจุบันนี้คล้ายคลึงกัน แม้ว่าจำนวนนิวตรอนหรืออนุภาคที่มีประจุต่างกันอาจถูกปล่อยออกมาแทนก็ตาม[ 4 ]

นิวเคลียสอะตอมหนักยิ่งยวด[ a ] ถูกสร้างขึ้นในปฏิกิริยานิวเคลียร์ที่รวมนิวเคลียสอื่นอีกสองนิวเคลียสที่มีขนาดไม่เท่ากัน[ b ]เข้าด้วยกัน โดยคร่าวๆ ยิ่งนิวเคลียสทั้งสองมีมวลไม่เท่ากันมากเท่าใดโอกาสที่ทั้งสองจะทำปฏิกิริยากันก็ยิ่งมากขึ้นเท่านั้น[ 10 ]วัสดุที่ทำจากนิวเคลียสที่หนักกว่าจะถูกสร้างเป็นเป้าหมาย จากนั้นจึงถูกยิงด้วยลำแสงของนิวเคลียสที่เบากว่า นิวเคลียสสองนิวเคลียสจะรวมกันเป็นหนึ่งเดียวได้ก็ต่อเมื่ออยู่ใกล้กันมากพอ โดยปกติแล้ว นิวเคลียส (ทั้งหมดมีประจุบวก) จะผลักกันเนื่องจากแรงผลักทางไฟฟ้าสถิตปฏิกิริยาแรงสามารถเอาชนะแรงผลักนี้ได้ แต่เฉพาะในระยะทางสั้นๆ จากนิวเคลียสเท่านั้น ดังนั้นนิวเคลียสของลำแสงจึงถูกเร่งความเร็ว อย่างมาก เพื่อให้แรงผลักดังกล่าวไม่มีนัยสำคัญเมื่อเทียบกับความเร็วของนิวเคลียสของลำแสง[ 11 ] พลังงานที่ใช้กับนิวเคลียสของลำแสงเพื่อเร่งความเร็วสามารถทำให้พวกมันมีความเร็วสูงถึงหนึ่งในสิบของความเร็วแสงอย่างไรก็ตาม หากใช้พลังงานมากเกินไป นิวเคลียสของลำแสงอาจแตกสลายได้[ 11 ]

การเข้าใกล้กันเพียงอย่างเดียวไม่เพียงพอที่จะทำให้นิวเคลียสสองตัวหลอมรวมกันได้: เมื่อนิวเคลียสสองตัวเข้าใกล้กัน พวกมันมักจะอยู่ด้วยกันประมาณ 10 −20 วินาที แล้วจึงแยกจากกัน (ไม่จำเป็นต้องมีองค์ประกอบเหมือนเดิมก่อนเกิดปฏิกิริยา) แทนที่จะก่อตัวเป็นนิวเคลียสเดียว[ 11 ] [ 12 ]สิ่งนี้เกิดขึ้นเพราะในระหว่างการพยายามก่อตัวเป็นนิวเคลียสเดียว แรงผลักทางไฟฟ้าสถิตจะฉีกนิวเคลียสที่กำลังก่อตัวออก[ 11 ]แต่ละคู่ของเป้าหมายและลำแสงมีลักษณะเฉพาะด้วยพื้นที่หน้าตัด — ความน่าจะเป็นที่การหลอมรวมจะเกิดขึ้นหากนิวเคลียสสองตัวเข้าใกล้กัน โดยแสดงในรูปของพื้นที่ตามขวางที่อนุภาคตกกระทบต้องกระทบเพื่อให้เกิดการหลอมรวม[ c ]การหลอมรวมนี้อาจเกิดขึ้นเป็นผลมาจากปรากฏการณ์ควอนตัมที่นิวเคลียสสามารถทะลุผ่านแรงผลักทางไฟฟ้าสถิตได้ หากนิวเคลียสทั้งสองสามารถอยู่ใกล้กันได้หลังจากผ่านช่วงนั้นไปแล้ว ปฏิสัมพันธ์ของนิวเคลียสหลายครั้งจะส่งผลให้เกิดการกระจายพลังงานใหม่และสมดุลพลังงาน[ 11 ]

การรวมตัวกันที่เกิดขึ้นเป็นสถานะกระตุ้น[ 15 ] —เรียกว่านิวเคลียสแบบผสม —และด้วยเหตุนี้จึงไม่เสถียรมาก[ 11 ]เพื่อให้ได้สถานะที่เสถียรมากขึ้น การรวมตัวกันชั่วคราวอาจแตกตัวโดยไม่ก่อให้เกิดนิวเคลียสที่เสถียรมากขึ้น[ 16 ] หรืออีกทางหนึ่ง นิวเคลียสแบบผสมอาจปล่อย นิวตรอนออกมาเล็กน้อยซึ่งจะนำพลังงานกระตุ้นออกไป หากพลังงานกระตุ้นไม่เพียงพอสำหรับการขับไล่นิวตรอน การรวมตัวกันจะผลิตรังสีแกมมาเหตุการณ์นี้เกิดขึ้นประมาณ 10 −16 วินาทีหลังจากการชนกันของนิวเคลียสครั้งแรกและส่งผลให้เกิดนิวเคลียสที่เสถียรมากขึ้น[ 16 ]คำจำกัดความโดยคณะทำงานร่วม IUPAC/IUPAP (JWP) ระบุว่าธาตุเคมีจะได้รับการยอมรับว่าเป็นธาตุที่ค้นพบได้ก็ต่อเมื่อนิวเคลียสของธาตุนั้นไม่สลายตัวภายใน 10 −14วินาที ค่านี้ถูกเลือกเป็นค่าประมาณว่านิวเคลียสใช้เวลานานเท่าใดในการรับอิเล็กตรอนและแสดงคุณสมบัติทางเคมี[ 17 ] [ d ]

การเสื่อมสภาพและการตรวจจับ

ลำแสงผ่านเป้าหมายและไปถึงห้องถัดไปคือห้องแยก หากมีการสร้างนิวเคลียสใหม่ นิวเคลียสนั้นจะถูกพาไปพร้อมกับลำแสงนี้[ 19 ]ในห้องแยก นิวเคลียสที่สร้างขึ้นใหม่จะถูกแยกออกจากนิวไคลด์อื่นๆ (ของลำแสงดั้งเดิมและผลิตภัณฑ์ปฏิกิริยาอื่นๆ) [ e ]และถูกส่งไปยังตัวตรวจจับพื้นผิวกั้น ซึ่งจะหยุดนิวเคลียส ตำแหน่งที่แน่นอนของการกระทบที่จะเกิดขึ้นกับตัวตรวจจับจะถูกทำเครื่องหมายไว้ นอกจากนี้ยังมีการทำเครื่องหมายพลังงานและเวลาที่มาถึงด้วย[ 19 ]การถ่ายโอนใช้เวลาประมาณ 10 −6 วินาที เพื่อให้ตรวจพบได้ นิวเคลียสต้องอยู่รอดได้นานเท่านี้[ 22 ]นิวเคลียสจะถูกบันทึกอีกครั้งเมื่อมีการบันทึกการสลายตัว และตำแหน่งพลังงานและเวลาของการสลายตัวจะถูกวัด[ 19 ]

ความเสถียรของนิวเคลียสเกิดจากปฏิสัมพันธ์ที่แข็งแกร่ง อย่างไรก็ตาม ขอบเขตของมันสั้นมาก เมื่อนิวเคลียสมีขนาดใหญ่ขึ้น อิทธิพลของมันต่อนิวคลีออน ที่อยู่นอกสุด ( โปรตอนและนิวตรอน) ก็จะอ่อนลง ในขณะเดียวกัน นิวเคลียสก็ถูกแยกออกจากกันด้วยแรงผลักทางไฟฟ้าสถิตระหว่างโปรตอน และขอบเขตของมันก็ไม่มีขีดจำกัด[ 23 ]พลังงานยึดเหนี่ยวทั้งหมดที่เกิดจากปฏิสัมพันธ์ที่แข็งแกร่งจะเพิ่มขึ้นเป็นเส้นตรงตามจำนวนนิวคลีออน ในขณะที่แรงผลักทางไฟฟ้าสถิตจะเพิ่มขึ้นตามกำลังสองของเลขอะตอม กล่าวคือ แรงผลักทางไฟฟ้าสถิตจะเพิ่มขึ้นเร็วกว่าและมีความสำคัญมากขึ้นเรื่อยๆ สำหรับนิวเคลียสหนักและหนักยิ่งยวด[ 24 ] [ 25 ]ดังนั้น นิวเคลียสหนักยิ่งยวดจึงถูกทำนายทางทฤษฎี[ 26 ]และได้รับการสังเกตมาแล้ว[ 27 ]ว่าส่วนใหญ่จะสลายตัวผ่านโหมดการสลายตัวที่เกิดจากแรงผลักดังกล่าว ได้แก่การสลายตัวแบบอัลฟาและ การ แตก ตัวแบบเกิด ขึ้นเอง[ f ]ตัวปล่อยอัลฟาเกือบทั้งหมดมี นิวคลีออน มากกว่า 210 ตัว [ 29 ]และนิวไคลด์ที่เบาที่สุดซึ่งส่วนใหญ่เกิดการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสมี 238 ตัว[ 30 ]ในทั้งสองโหมดการสลายตัว นิวเคลียสจะถูกยับยั้งไม่ให้สลายตัวโดยกำแพงพลังงาน ที่สอดคล้องกัน สำหรับแต่ละโหมด แต่สามารถทะลุผ่านได้[ 24 ] [ 25 ]

อุปกรณ์สำหรับการสร้างธาตุหนักยิ่งยวด
แผนผังของอุปกรณ์สำหรับการสร้างธาตุหนักยิ่งยวด โดยอิงจากชุดแยกอนุภาคแบบบรรจุแก๊ส Dubna ในห้องปฏิบัติการปฏิกิริยานิวเคลียร์ Flerovใน JINR วิถีการเคลื่อนที่ภายในเครื่องตรวจจับและอุปกรณ์โฟกัสลำแสงจะเปลี่ยนแปลงไปเนื่องจากแม่เหล็กไดโพลในเครื่องตรวจจับและ แม่เหล็กควอดรูโพล ในอุปกรณ์โฟกัส ลำแสง [ 31 ]

อนุภาคอัลฟามักเกิดขึ้นในการสลายตัวของกัมมันตรังสี เนื่องจากมวลของอนุภาคอัลฟาต่อหนึ่งนิวคลีออนมีขนาดเล็กพอที่จะเหลือพลังงานบางส่วนให้อนุภาคอัลฟาใช้เป็นพลังงานจลน์เพื่อออกจากนิวเคลียส[ 32 ]การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสเกิดจากการผลักกันทางไฟฟ้าสถิตที่ฉีกนิวเคลียสออกจากกันและผลิตนิวเคลียสต่างๆ ในกรณีต่างๆ ของการแตกตัวของนิวเคลียสที่เหมือนกัน[ 25 ]เมื่อเลขอะตอมเพิ่มขึ้น การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสจะมีความสำคัญมากขึ้นอย่างรวดเร็ว: ครึ่งชีวิตบางส่วนของการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสลดลง 23  อันดับจากยูเรเนียม (ธาตุ 92) ถึงโนเบเลียม (ธาตุ 102) [ 33 ]และลดลง 30  อันดับจากทอเรียม (ธาตุ 90) ถึงเฟอร์เมียม (ธาตุ 100) [ 34 ]แบบจำลองหยดของเหลวก่อนหน้านี้จึงแนะนำว่าการแตกตัวแบบเกิดขึ้นเองจะเกิดขึ้นเกือบจะในทันทีเนื่องจากการหายไปของกำแพงการแตกตัวสำหรับนิวเคลียสที่มี นิวคลีออน ประมาณ 280 ตัว [ 25 ] [ 35 ]แบบจำลองเปลือกนิวเคลียสในภายหลังแนะนำว่านิวเคลียสที่มี นิวคลีออนประมาณ 300 ตัวจะก่อตัวเป็นเกาะแห่งความเสถียรซึ่งนิวเคลียสจะต้านทานต่อการแตกตัวแบบเกิดขึ้นเองได้มากขึ้นและจะสลายตัวแบบอัลฟาเป็นหลักโดยมีครึ่งชีวิตที่ยาวนานขึ้น[ 25 ] [ 35 ]การค้นพบในภายหลังแนะนำว่าเกาะที่ทำนายไว้อาจอยู่ไกลกว่าที่คาดการณ์ไว้ในตอนแรก นอกจากนี้ยังแสดงให้เห็นว่านิวเคลียสที่อยู่ระหว่างแอคติไนด์ที่มีอายุยืนยาวและเกาะที่ทำนายไว้นั้นมีการเสียรูปและได้รับความเสถียรเพิ่มเติมจากผลของเปลือก[ 36 ]การทดลองกับนิวเคลียสซูเปอร์เฮฟวี่ที่เบากว่า[ 37 ]รวมถึงนิวเคลียสที่ใกล้เคียงกับเกาะที่คาดไว้[ 33 ]แสดงให้เห็นถึงความเสถียรที่มากกว่าที่คาดไว้ก่อนหน้านี้ต่อการแตกตัวโดยธรรมชาติ ซึ่งแสดงให้เห็นถึงความสำคัญของผลกระทบของเปลือกต่อนิวเคลียส[ g ]

การสลายตัวแบบอัลฟาจะถูกบันทึกโดยอนุภาคอัลฟาที่ปล่อยออกมา และผลิตภัณฑ์จากการสลายตัวนั้นสามารถระบุได้ง่ายก่อนการสลายตัวจริง หากการสลายตัวดังกล่าวหรือชุดของการสลายตัวต่อเนื่องกันทำให้เกิดนิวเคลียสที่รู้จัก ผลิตภัณฑ์ดั้งเดิมของปฏิกิริยาสามารถระบุได้ง่าย[ h ] (การที่การสลายตัวทั้งหมดภายในห่วงโซ่การสลายตัวมีความสัมพันธ์กันนั้นได้รับการยืนยันโดยตำแหน่งของการสลายตัวเหล่านี้ ซึ่งจะต้องอยู่ในที่เดียวกัน) [ 19 ]นิวเคลียสที่รู้จักสามารถจดจำได้จากลักษณะเฉพาะของการสลายตัวที่เกิดขึ้น เช่น พลังงานการสลายตัว (หรือโดยเฉพาะอย่างยิ่งพลังงานจลน์ของอนุภาคที่ปล่อยออกมา) [ i ]อย่างไรก็ตาม การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสทำให้เกิดนิวเคลียสต่างๆ เป็นผลิตภัณฑ์ ดังนั้นนิวไคลด์ดั้งเดิมจึงไม่สามารถระบุได้จากนิวเคลียสลูกของมัน[ j ]

ข้อมูลที่นักฟิสิกส์ใช้ในการสังเคราะห์ธาตุหนักยิ่งยวดจึงเป็นข้อมูลที่รวบรวมได้จากเครื่องตรวจจับ ได้แก่ ตำแหน่ง พลังงาน และเวลาที่อนุภาคมาถึงเครื่องตรวจจับ รวมถึงข้อมูลการสลายตัวของอนุภาค นักฟิสิกส์จะวิเคราะห์ข้อมูลเหล่านี้และพยายามสรุปว่าปรากฏการณ์ดังกล่าวเกิดจากธาตุใหม่จริง ๆ และไม่น่าจะเกิดจากนิวไคลด์อื่นนอกเหนือจากที่กล่าวอ้าง บ่อยครั้งที่ข้อมูลที่ให้มาไม่เพียงพอที่จะสรุปได้ว่ามีการสร้างธาตุใหม่ขึ้นอย่างแน่นอน และไม่มีคำอธิบายอื่นใดสำหรับปรากฏการณ์ที่สังเกตได้ ดังนั้นจึงเกิดข้อผิดพลาดในการตีความข้อมูล[ k ]

ประวัติศาสตร์

ความพยายามในการสังเคราะห์

การหลอมเหลว-การระเหย

มีการพยายามสังเคราะห์อันบิเบียมสองครั้งในช่วงทศวรรษ 1970 โดยทั้งสองครั้งได้รับแรงผลักดันจากการคาดการณ์เบื้องต้นเกี่ยวกับเกาะแห่งความเสถียรที่N  =  184 และZ  >  120 [ 48 ]และโดยเฉพาะอย่างยิ่งว่าธาตุหนักยิ่งยวดอาจเกิดขึ้นตามธรรมชาติได้หรือไม่[ 49 ]ความพยายามครั้งแรกในการสังเคราะห์อันบิเบียมเกิดขึ้นในปี 1972 โดยFlerovและคณะที่สถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม (JINR) โดยใช้ปฏิกิริยาฟิวชั่นร้อนที่เหนี่ยวนำโดยไอออนหนัก: [ 49 ]

238 U+ 66,68 Zn→ 304,306 Ubb* → ไม่มีอะตอม

ความพยายามที่ไม่ประสบความสำเร็จอีกครั้งในการสังเคราะห์อันบิเบียมเกิดขึ้นในปี พ.ศ. 2521 ที่ศูนย์เฮล์มโฮลทซ์ GSI ซึ่ง เป้าหมาย เออร์เบียม ธรรมชาติ ถูกยิงด้วย ไอออน ซีนอน-136 : [ 49 ]

แนทเอ้อ+ 136 Xe→ 298,300,302,303,304,306Ubb * → ไม่มีอะตอม

ไม่พบอะตอมใดๆ และวัด ค่าขีดจำกัดผลผลิตได้ 5 nb (5,000 pb ) ผลลัพธ์ปัจจุบัน (ดู เฟลโรเวียม ) แสดงให้เห็นว่าความไวของการทดลองเหล่านี้ต่ำเกินไปอย่างน้อย 3 อันดับ[ 48 ]โดยเฉพาะอย่างยิ่ง ปฏิกิริยาระหว่าง170 Er และ136 Xe คาดว่าจะให้ผลผลิตตัวปล่อยอัลฟาที่มีครึ่งชีวิตเป็นไมโครวินาที ซึ่งจะสลายตัวเป็นไอโซโทปของเฟลโรเวียมที่มีครึ่งชีวิตอาจเพิ่มขึ้นเป็นหลายชั่วโมง เนื่องจากเฟลโรเวียมคาดว่าจะอยู่ใกล้ศูนย์กลางของเกาะแห่งความเสถียร หลังจากฉายรังสีเป็นเวลาสิบสองชั่วโมง ไม่พบสิ่งใดในปฏิกิริยานี้ หลังจากความพยายามที่ไม่ประสบความสำเร็จในการสังเคราะห์อันบิอูเนียมจาก238 U และ65 Cu สรุปได้ว่าครึ่งชีวิตของนิวเคลียสหนักยิ่งยวดต้องน้อยกว่าหนึ่งไมโครวินาทีหรือภาคตัดขวางมีขนาดเล็กมาก[ 50 ]การวิจัยล่าสุดเกี่ยวกับการสังเคราะห์ธาตุหนักยิ่งยวดแสดงให้เห็นว่าข้อสรุปทั้งสองเป็นจริง[ 51 ] [ 52 ]   

ในปี 2000 ศูนย์ Gesellschaft für Schwerionenforschung (GSI) Helmholtz เพื่อการวิจัยไอออนหนัก ได้ทำการทดลองที่คล้ายกันมากโดยมีความไวสูงกว่ามาก: [ 49 ]

238 U+ 70 Zn→ 308 Ubb* → ไม่มีอะตอม

ผลลัพธ์เหล่านี้บ่งชี้ว่าการสังเคราะห์ธาตุหนักดังกล่าวยังคงเป็นความท้าทายอย่างมาก และจำเป็นต้องมีการปรับปรุงความเข้มของลำแสงและประสิทธิภาพการทดลองเพิ่มเติม ควรเพิ่มความไวเป็น 1 เฟมโตไบต์ (fb)ในอนาคตเพื่อให้ได้ผลลัพธ์ที่มีคุณภาพมากขึ้น 

การแตกตัวของนิวเคลียสแบบผสม

ระหว่างปี 2000 ถึง 2004 ห้องปฏิบัติการปฏิกิริยานิวเคลียร์เฟลรอฟ ได้ทำการ ทดลองหลายครั้งเพื่อศึกษาลักษณะการแตกตัวของนิวเคลียสประกอบซูเปอร์เฮฟวี่ต่างๆ เช่น306 Ubb โดย ใช้ปฏิกิริยานิวเคลียร์สองปฏิกิริยา ได้แก่248 Cm + 58 Fe และ242 Pu + 64 Ni [ 49 ]ผลลัพธ์แสดงให้เห็นว่านิวเคลียสซูเปอร์เฮฟวี่แตกตัวเป็นหลักโดยการขับ นิวเคลียส เปลือกปิดเช่น132 Sn ( Z = 50, N = 82) นอกจากนี้ยังพบว่าผลผลิตของเส้นทางฟิวชัน-ฟิสชันมีความคล้ายคลึงกันระหว่างโปรเจค ไทล์ 48 Ca และ58 Fe ซึ่งชี้ให้เห็นถึงความเป็นไปได้ในการใช้ โปรเจคไทล์ 58 Fe ในการสร้างธาตุซูเปอร์เฮฟวี่ ในอนาคต [ 53 ]    

อ้างว่าค้นพบเป็นธาตุที่เกิดขึ้นตามธรรมชาติ

ในปี 2008 กลุ่มที่นำโดยนักฟิสิกส์ชาวอิสราเอลAmnon Marinovจากมหาวิทยาลัยฮิบรูแห่งเยรูซาเลมอ้างว่าพบอะตอมเดี่ยวของ unbibium-292 ใน แหล่งสะสม ของธอร์เรียม ที่เกิดขึ้นตามธรรมชาติ โดยมีความอุดมสมบูรณ์ระหว่าง 10 −11และ 10 −12เมื่อเทียบกับธอร์เรียม[ 3 ]นี่เป็นครั้งแรกในรอบ 69 ปีที่มีการอ้างว่าค้นพบธาตุใหม่ในธรรมชาติ หลังจากที่Marguerite Pereyค้นพบฟรานเซียมใน ปี 1939 [ l ]ข้ออ้างของ Marinov และคณะถูกวิพากษ์วิจารณ์โดยชุมชนวิทยาศาสตร์ และ Marinov กล่าวว่าเขาได้ส่งบทความไปยังวารสารNatureและNature Physicsแต่ทั้งสองวารสารปฏิเสธโดยไม่ส่งไปให้ผู้เชี่ยวชาญตรวจสอบ[ 54 ]อะตอมของ unbibium-292 ถูกอ้างว่าเป็นไอโซเมอร์แบบ superdeformedหรือhyperdeformed โดยมีครึ่งชีวิตอย่างน้อย 100 ล้านปี[ 49 ] 

มีการวิจารณ์เทคนิคดังกล่าว ซึ่งก่อนหน้านี้ใช้ในการระบุไอโซโทปของธอร์เรียม ที่เบากว่า โดย ใช้ สเปกโทรเมตรีมวล[ 55 ]ตีพิมพ์ในPhysical Review Cในปี 2551 [ 56 ]มีการตีพิมพ์บทความโต้แย้งโดยกลุ่ม Marinov ในPhysical Review Cหลังจากมีการตีพิมพ์ความคิดเห็นดังกล่าว[ 57 ]

การทดลองทอเรียมซ้ำโดยใช้วิธีการวิเคราะห์มวลสารด้วยเครื่องเร่งอนุภาค (AMS) ที่เหนือกว่านั้นไม่สามารถยืนยันผลลัพธ์ได้ แม้ว่าจะมีความไวที่ดีกว่าถึง 100 เท่าก็ตาม[ 58 ] ผลลัพธ์นี้ทำให้เกิดข้อสงสัยอย่างมากเกี่ยวกับผลลัพธ์ของความร่วมมือของ Marinov ในส่วนที่เกี่ยวข้องกับการอ้างสิทธิ์ของไอโซโทปของ ทอเรียมที่มีอายุยืนยาว[ 55 ] โรเอนต์จีเนียม [ 59 ]และอันบิเบียม[ 3 ]ความเข้าใจในปัจจุบันเกี่ยวกับธาตุหนักยิ่งยวดบ่งชี้ว่าไม่น่าเป็นไปได้ที่ร่องรอยของอันบิเบียมจะคงอยู่ในตัวอย่างทอเรียมตามธรรมชาติ[ 49 ]

การตั้งชื่อ

หากใช้ระบบการตั้งชื่อของเมนเดเลฟสำหรับธาตุที่ยังไม่มีชื่อและยังไม่ถูกค้นพบอุนบิเบียมควรจะรู้จักกันในชื่ออีคาทอเรียมแทน[ 60 ]หลังจากคำแนะนำของ IUPAC ในปี 1979 ธาตุนี้จึงถูกเรียกโดยทั่วไปว่าอุนบิเบียมโดยมีสัญลักษณ์อะตอมเป็น ( Ubb ) [ 61 ]เป็นชื่อชั่วคราว จนกว่าธาตุนี้จะถูกค้นพบและสังเคราะห์อย่างเป็นทางการ และมีการกำหนดชื่อถาวร นักวิทยาศาสตร์ส่วนใหญ่ไม่สนใจธรรมเนียมการ ตั้งชื่อนี้ และเรียกอุนบิเบียมว่า "ธาตุ 122" โดยมีสัญลักษณ์เป็น ( 122 ) หรือบางครั้งอาจเรียกว่าE122หรือ122 [ 62 ]

แนวโน้มสำหรับการสังเคราะห์ในอนาคต

โหมดการสลายตัวที่คาดการณ์ของนิวเคลียสหนักยิ่งยวด คาดว่าเส้นของนิวเคลียสที่มีโปรตอนมากที่สังเคราะห์ขึ้นจะถูกทำลายในไม่ช้าหลังจากZ  =  120 เนื่องจากครึ่งชีวิตที่สั้นลงจนถึงประมาณZ  =  124 การมีส่วนร่วมที่เพิ่มขึ้นของการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสแทนการสลายตัวแบบอัลฟาตั้งแต่Z  =  122 เป็นต้นไปจนกระทั่งครอบงำตั้งแต่Z  =  125 และเส้นหยด โปรตอน รอบZ  =  130 วงแหวนสีขาวแสดงถึงตำแหน่งที่คาดการณ์ไว้ของเกาะแห่งความเสถียร สี่เหลี่ยมสองช่องที่ล้อมรอบด้วยสีขาวแสดงถึง291 Cnและ293 Cn ซึ่งคาดว่าจะเป็นนิวไคลด์ที่มีอายุยืนยาวที่สุดบนเกาะโดยมีครึ่งชีวิตหลายศตวรรษหรือหลายพันปี[ 63 ] [ 51 ]

ธาตุทุกชนิดตั้งแต่เมนเดเลเวียมเป็นต้นมาถูกผลิตขึ้นในปฏิกิริยาฟิวชั่น-ระเหย ซึ่งนำไปสู่การค้นพบธาตุที่หนักที่สุดที่รู้จักคือโอแกเนสซอนในปี 2545 [ 64 ] [ 65 ]และล่าสุดคือเทนเนสซีนในปี 2553 [ 66 ]ปฏิกิริยาเหล่านี้เข้าใกล้ขีดจำกัดของเทคโนโลยีในปัจจุบัน ตัวอย่างเช่น การสังเคราะห์เทนเนสซีนต้องใช้ 249Bk จำนวน 22 มิลลิกรัมและลำแสง48Ca ที่มีความเข้มสูง เป็นเวลาหกเดือน ความเข้มของลำแสงในการวิจัยธาตุหนักยิ่งยวดไม่สามารถเกิน 10¹² โปรเจคไทล์ต่อวินาทีได้โดยไม่ทำให้เป้าหมายและตัวตรวจจับเสียหาย และการผลิต เป้าหมาย แอคติไนด์ ที่หายากและไม่เสถียรมากขึ้นในปริมาณที่มากขึ้นนั้น ไม่สามารถทำได้ในทางปฏิบัติ[ 67 ] ด้วยเหตุนี้ การทดลองในอนาคตจึงต้องดำเนินการที่โรงงานต่างๆ เช่น โรงงานผลิตธาตุหนักยิ่งยวด (SHE-factory) ที่สถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม (JINR) หรือRIKENซึ่งจะช่วยให้การทดลองดำเนินไปได้นานขึ้นด้วยความสามารถในการตรวจจับที่เพิ่มขึ้น และช่วยให้สามารถทำการทดลองที่ไม่สามารถเข้าถึงได้ในกรณีอื่นๆ ได้[ 68 ]

เป็นไปได้ว่าปฏิกิริยาฟิวชั่น-ระเหยอาจไม่เหมาะสมสำหรับการค้นพบอันบิเบียมหรือธาตุที่หนักกว่า แบบจำลองต่างๆ ทำนายครึ่งชีวิตของอัลฟาและการแตกตัวแบบสปอนเทเนียส ที่สั้นลงเรื่อยๆ สำหรับไอโซโทปที่มี Z  =  122 และN  ~  180 ในระดับไมโครวินาทีหรือน้อยกว่า[ 69 ]ทำให้การตรวจจับแทบเป็นไปไม่ได้ด้วยอุปกรณ์ปัจจุบัน[ 51 ]การครอบงำที่เพิ่มขึ้นของการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสอาจตัดขาดความสัมพันธ์ที่เป็นไปได้กับนิวเคลียสที่รู้จักของลิเวอร์โมเรียมหรือโอแกเนสซอน และทำให้การระบุและการยืนยันทำได้ยากขึ้น ปัญหาที่คล้ายกันนี้เกิดขึ้นในเส้นทางสู่การยืนยันห่วงโซ่การสลายตัวของ294 Og ซึ่งไม่มีจุดยึดกับนิวเคลียสที่รู้จัก[ 70 ]ด้วยเหตุผลเหล่านี้ อาจจำเป็นต้องมีการวิจัยวิธีการผลิตอื่นๆ เช่น ปฏิกิริยาการถ่ายโอนนิวคลีออนหลายตัวที่สามารถสร้างนิวเคลียสที่มีอายุยืนยาวขึ้นได้ การเปลี่ยนเทคนิคการทดลองที่คล้ายกันเกิดขึ้นเมื่อใช้การหลอมร้อนโดยใช้ โปรเจคไทล์ 48 Ca แทนการหลอมเย็น (ซึ่งภาคตัดขวางจะลดลงอย่างรวดเร็วเมื่อเลขอะตอมเพิ่มขึ้น) เพื่อสร้างธาตุที่มีZ  >  113 [ 52 ]

อย่างไรก็ตาม มีการเสนอปฏิกิริยาฟิวชั่น-ระเหยหลายอย่างที่นำไปสู่อันบิเบียม นอกเหนือจากที่เคยทดลองแล้วแต่ไม่ประสบความสำเร็จ แม้ว่าจะไม่มีสถาบันใดมีแผนที่จะสังเคราะห์ในทันที แต่จะมุ่งเน้นไปที่ธาตุ 119, 120 และอาจจะเป็น 121 ก่อน เนื่องจากภาคตัดขวางเพิ่มขึ้นตามความไม่สมมาตรของปฏิกิริยา[ 52 ]ลำแสงโครเมียมจึงเหมาะสมที่สุดเมื่อใช้ร่วมกับเป้าหมายแคลิฟอร์เนียม[ 51 ]โดยเฉพาะอย่างยิ่งหากเปลือกนิวตรอนปิดที่คาดการณ์ไว้ที่N  =  184 สามารถเข้าถึงได้ในผลิตภัณฑ์ที่มีนิวตรอนมากขึ้นและให้ความเสถียรเพิ่มเติม โดยเฉพาะอย่างยิ่ง ปฏิกิริยาระหว่าง54 Crและ252 Cfจะสร้างนิวเคลียสผสม306 Ubbและไปถึงเปลือกที่N  =  184 แม้ว่าปฏิกิริยาที่คล้ายกันกับ เป้าหมาย 249 Cfเชื่อว่ามีความเป็นไปได้มากกว่า เนื่องจากมีผลิตภัณฑ์ฟิสชัน ที่ไม่พึงประสงค์ จาก252 Cfและความยากลำบากในการสะสมวัสดุเป้าหมายในปริมาณที่ต้องการ[ 71 ]การสังเคราะห์อันบิเบียมที่เป็นไปได้วิธีหนึ่งอาจเกิดขึ้นได้ดังนี้: [ 51 ]

249 Cf+ 54 Cr→ 300 Ubb+ 3 1 n

หากปฏิกิริยานี้ประสบความสำเร็จและการสลายตัวแบบอัลฟายังคงเด่นกว่าการแตกตัวแบบสปอนเทเนียส300 Ubb ที่เกิดขึ้นจะสลายตัวผ่าน296 Ubn ซึ่งอาจเกิดขึ้นได้จากการระดมยิงแบบไขว้ระหว่าง249 Cf และ50 Ti แม้ว่าปฏิกิริยานี้จะเป็นหนึ่งในตัวเลือกที่มีแนวโน้มมากที่สุดสำหรับการสังเคราะห์อันบิเบียมในอนาคตอันใกล้ แต่ภาคตัดขวางสูงสุดที่คาดการณ์ไว้คือ 3 fb [ 71 ] ซึ่งต่ำกว่าภาคตัดขวางที่วัดได้ต่ำที่สุดในปฏิกิริยาที่ประสบความสำเร็จถึงหนึ่งอันดับ ปฏิกิริยาที่สมมาตรมากขึ้น244 Pu + 64 Ni และ248 Cm + 58 Fe [ 51 ]ก็ได้รับการเสนอและอาจผลิตไอโซโทปที่มีนิวตรอนมากขึ้น เมื่อเลขอะตอมเพิ่มขึ้น เราต้องตระหนักถึง ความสูง ของกำแพงกั้นการแตกตัว ที่ลดลง ซึ่งส่งผลให้ความน่าจะเป็นในการอยู่รอดของนิวเคลียสประกอบ ลดลง โดยเฉพาะอย่างยิ่งเหนือเลขวิเศษที่คาดการณ์ไว้ที่Z = 126 และN = 184 [ 71 ]     

คุณสมบัติที่คาดการณ์ไว้

เสถียรภาพนิวเคลียร์และไอโซโทป

กราฟ 2 มิติที่มีเซลล์สี่เหลี่ยมผืนผ้าสีขาวดำ เรียงตัวจาก llc ไปยัง urc โดยเซลล์ส่วนใหญ่จะมีสีอ่อนลงเมื่อเข้าใกล้ urc มากขึ้น
แผนภูมิแสดงความเสถียรของนิวไคลด์ที่ทีม Dubna ใช้ในปี 2010 ไอโซโทปที่มีลักษณะเฉพาะแสดงด้วยเส้นขอบ นอกเหนือจากธาตุ ที่ 118 (โอแกเนสซอน ธาตุสุดท้ายที่รู้จัก) คาดว่าเส้นของนิวไคลด์ที่รู้จักจะเข้าสู่บริเวณที่ไม่เสถียรอย่างรวดเร็ว โดยไม่มีครึ่งชีวิตเกินหนึ่งไมโครวินาทีหลังจากธาตุ ที่ 121ซึ่งก่อให้เกิดความยากลำบากในการระบุธาตุที่หนักกว่า เช่น อันบิเบียม บริเวณรูปวงรีล้อมรอบตำแหน่งที่คาดการณ์ไว้ของเกาะแห่งความเสถียร[ 52 ]

ความเสถียรของนิวเคลียสลดลงอย่างมากเมื่อเลขอะตอมเพิ่มขึ้นหลังจากพลูโทเนียม ซึ่ง เป็นธาตุดั้งเดิมที่หนักที่สุดดังนั้นไอโซโทปทั้งหมดที่มีเลขอะตอมมากกว่า101 จึงสลายตัวทางกัมมันตรังสีโดยมีครึ่งชีวิตน้อยกว่าหนึ่งวัน ไม่มีธาตุใดที่มีเลขอะตอมมากกว่า 82 (หลังจากตะกั่ว ) ที่มีไอโซโทปเสถียร[ 72 ]อย่างไรก็ตาม ด้วยเหตุผลที่ยังไม่เข้าใจดีนัก ความเสถียรของนิวเคลียสจึงเพิ่มขึ้นเล็กน้อยในช่วงเลขอะตอม110 – 114 ซึ่งนำไปสู่การปรากฏของสิ่งที่เรียกว่า " เกาะแห่งความเสถียร " ในฟิสิกส์นิวเคลียร์แนวคิดนี้เสนอโดยศาสตราจารย์Glenn Seaborg แห่งมหาวิทยาลัยแคลิฟอร์เนียอธิบายว่าทำไมธาตุหนักยิ่งยวดจึงมีอายุยืนยาวกว่าที่คาดการณ์ไว้[ 73 ]

ในบริเวณนี้ของตารางธาตุมีการเสนอว่าN  = 184 เป็น เปลือกนิวตรอนปิดและมีการเสนอเลขอะตอมต่างๆ เป็นเปลือกโปรตอนปิด เช่นZ = 114, 120, 122, 124 และ 126 เกาะแห่งความเสถียรจะมีลักษณะเฉพาะคือครึ่งชีวิตที่ยาวนานขึ้นของนิวเคลียสที่อยู่ใกล้เลขมหัศจรรย์เหล่านี้ แม้ว่าขอบเขตของผลกระทบที่ทำให้เสถียรจะไม่แน่นอนเนื่องจากการคาดการณ์ถึงการอ่อนตัวลงของการปิดเปลือกโปรตอนและการสูญเสียความเป็นมหัศจรรย์สองเท่า ที่อาจเกิดขึ้น ได้[ 74 ]งานวิจัยล่าสุดคาดการณ์ว่าเกาะแห่งความเสถียรจะอยู่ตรงกลางที่ไอโซโทปโคเปอร์นิเซี ยมที่ เสถียรแบบเบตา291 Cn และ293 Cn แทน[ 52 ] [ 75 ]ซึ่งจะทำให้อันบิเบียมอยู่เหนือเกาะและส่งผลให้มีครึ่งชีวิตสั้นโดยไม่คำนึงถึงผลกระทบของเปลือก ความเสถียรที่เพิ่มขึ้นของธาตุ112–118 ยังได้รับการอธิบายว่าเกิดจาก รูปร่าง แบนของนิวเคลียสดังกล่าวและความต้านทานต่อการแตกตัวโดยธรรมชาติ แบบจำลองเดียวกันนี้ยังเสนอให้306 Ubb เป็นนิวเคลียสวิเศษคู่ทรงกลมถัดไป จึงกำหนดเกาะแห่งความเสถียรที่แท้จริงสำหรับนิวเคลียสทรงกลม[ 76 ]    

บริเวณของนิวเคลียสที่มีรูปร่างแตกต่างกัน ตามที่ทำนายไว้โดยการประมาณบอซอนแบบมีปฏิสัมพันธ์[ 76 ]

แบบจำลองควอนตัมทunneling ทำนายว่าครึ่งชีวิตของการสลายตัวแบบอัลฟาของไอโซโทปอันบิเบียม284–322 Ubb จะอยู่ในระดับไมโครวินาทีหรือน้อยกว่าสำหรับไอโซโทปทั้งหมดที่เบากว่า315 Ubb [ 77 ]ซึ่งเน้นให้เห็นถึงความท้าทายที่สำคัญในการสังเกตการณ์เชิงทดลองของธาตุนี้ ซึ่งสอดคล้องกับการทำนายหลายประการ แม้ว่าตำแหน่งที่แน่นอนของ ขอบเขต 1 ไมโครวินาทีจะแตกต่างกันไปตามแบบจำลอง นอกจากนี้ คาดว่าการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสจะกลายเป็นโหมดการสลายตัวหลักในบริเวณนี้ โดยทำนายว่าครึ่งชีวิตจะอยู่ในระดับเฟมโตวินาทีสำหรับไอโซโทปคู่-คู่ บางชนิด [ 69 ]เนื่องจากการกีดขวางน้อยที่สุดที่เกิดจากการจับคู่ของนิวคลีออนและการสูญเสียผลกระทบที่ทำให้เสถียรมากขึ้นเมื่ออยู่ห่างจากเลขมหัศจรรย์[ 71 ]การคำนวณในปี 2016 เกี่ยวกับครึ่งชีวิตและสายโซ่การสลายตัวที่เป็นไปได้ของไอโซโทป280–339 Ubb ให้ผลลัพธ์ที่สอดคล้องกัน: 280–297 Ubb จะไม่ถูกผูกมัดด้วยโปรตอนและอาจสลายตัวโดยการปล่อยโปรตอน298–314 Ubb จะมีครึ่งชีวิตของอัลฟาในระดับไมโครวินาที และไอโซโทปที่หนักกว่า314 Ubb ส่วนใหญ่จะสลายตัวโดยการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสโดยมีครึ่งชีวิตสั้น[ 78 ]สำหรับตัวปล่อยอัลฟาที่เบากว่าซึ่งอาจเกิดขึ้นในปฏิกิริยาฟิวชัน-ระเหย มีการคาดการณ์ว่าจะมีสายโซ่การสลายตัวยาวๆ ที่นำไปสู่ไอโซโทปที่รู้จักหรือสามารถเข้าถึงได้ของธาตุที่เบากว่า นอกจากนี้ ไอโซโทป308–310 Ubb คาดว่าจะมีครึ่งชีวิตต่ำกว่า 1  ไมโครวินาที[ 69 ] [ 78 ]ซึ่งสั้นเกินไปสำหรับการตรวจจับอันเป็นผลมาจากพลังงานยึดเหนี่ยว ที่ต่ำกว่าอย่างมาก สำหรับจำนวนนิวตรอนที่อยู่เหนือ การปิดเปลือก N  =  184 ทันที หรืออีกทางหนึ่ง เกาะแห่งความเสถียรที่สองที่มีครึ่งชีวิตรวมประมาณ 1  วินาทีอาจมีอยู่รอบZ  ~  124 และN  ~  198 แม้ว่านิวเคลียสเหล่านี้จะยากหรือเป็นไปไม่ได้ที่จะเข้าถึงโดยใช้เทคนิคการทดลองในปัจจุบัน[ 75 ]อย่างไรก็ตาม การคาดการณ์เหล่านี้ขึ้นอยู่กับแบบจำลองมวลนิวเคลียร์ที่เลือกอย่างมาก และยังไม่ทราบว่าไอโซโทปใดของอันบิเบียมจะมีเสถียรภาพมากที่สุด ไม่ว่าอย่างไรก็ตาม นิวเคลียสเหล่านี้จะสังเคราะห์ได้ยาก เนื่องจากไม่มีการรวมกันของเป้าหมายและโปรเจคไทล์ที่หาได้ซึ่งสามารถให้จำนวนนิวตรอนในนิวเคลียสผสมได้เพียงพอ แม้แต่สำหรับนิวเคลียสที่เข้าถึงได้ในปฏิกิริยาฟิวชัน การแตกตัวแบบสปอนเทเนียส และอาจรวมถึงการสลายตัวของคลัสเตอร์ ด้วย [ 79 ]อาจมีแขนงที่สำคัญ ซึ่งเป็นอุปสรรคอีกประการหนึ่งในการระบุธาตุหนักยิ่งยวด เนื่องจากโดยปกติแล้วจะระบุธาตุเหล่านี้จากการสลายตัวแบบอัลฟาต่อเนื่องกัน

เคมี

คาดว่าธาตุอันบิเบียมจะมีคุณสมบัติทางเคมีคล้ายกับซีเรียมและทอเรียม ซึ่งมีอิเล็กตรอนวาเลนซ์สี่ตัวอยู่เหนือแกนกลางของก๊าซเฉื่อยเช่นกัน แม้ว่าอันบิเบียมอาจมีความไวต่อปฏิกิริยามากกว่าก็ตาม นอกจากนี้ ยังคาดการณ์ว่าอันบิเบียมจะอยู่ในกลุ่มอะตอมอิเล็กตรอน g วาเลนซ์ใหม่แม้ว่าออร์บิทัล 5g จะไม่คาดว่าจะเริ่มเติมเต็มจนกว่าจะถึงธาตุที่ 125 การจัดเรียงอิเล็กตรอนสถานะพื้นฐานที่คาดการณ์ไว้ของอันบิเบียมคือ[ Og ] 7d 1 8s 2 8p 1 [ 1 ] [ 80 ]หรือ 8s 2 8p 2 , [ 81 ]ซึ่งตรงกันข้ามกับ[ Og ] 5g 2 8s 2 ที่คาดไว้ ซึ่งออร์บิทัล 5g เริ่มเติมเต็มที่ธาตุที่ 121 (การจัดเรียง ds 2 p และ s 2 p 2คาดว่าจะแยกออกจากกันเพียงประมาณ 0.02  eV เท่านั้น) [ 81 ]ในซูเปอร์แอคติไนด์ผลกระทบเชิงสัมพัทธภาพ อาจทำให้ หลักการ Aufbauพังทลายและสร้างการทับซ้อนกันของออร์บิทัล 5g, 6f, 7d และ 8p [ 82 ]การทดลองเกี่ยวกับเคมีของโคเปอร์นิเซียมและเฟลโรเวียมแสดงให้เห็นอย่างชัดเจนถึงบทบาทที่เพิ่มขึ้นของผลกระทบเชิงสัมพัทธภาพ ด้วยเหตุนี้ เคมีของธาตุที่ตามหลังอันบิเบียมจึงยากที่จะคาดเดาได้

อันบิเบียมมีแนวโน้มที่จะก่อตัวเป็นไดออกไซด์ Ubb O 2 และเตตระฮาไลด์ เช่น Ubb F 4 และ Ubb Cl 4 [ 1 ]สถานะหลักคาดจะเป็นคล้ายกับซีเรียมและธอร์เรียม[ 49 ]พลังงานไอออนไนเซชันแรก 5.651 eVและพลังงานไอออนไนเซชันที่สอง 11.332 eV ถูกทำนายไว้สำหรับอันบิเบียม พลังงานไอออนไนเซชันนี้และพลังงานไอออนไนเซชันอื่นๆ ที่คำนวณได้นั้นต่ำกว่าค่าที่เทียบเคียงได้สำหรับธอร์เรียม ซึ่งบ่งชี้ว่าอันบิเบียมจะมีปฏิกิริยามากกว่าธอร์เรียม[ 80 ] [ 2 ]

หมายเหตุ

  1. ↑ในฟิสิกส์นิวเคลียร์ธาตุจะถูกเรียกว่าหนักหากเลขอะตอมของมันสูงตะกั่ว (ธาตุที่ 82) เป็นตัวอย่างหนึ่งของธาตุหนักดังกล่าว คำว่า "ธาตุหนักยิ่งยวด" โดยทั่วไปหมายถึงธาตุที่มีเลขอะตอมมากกว่า 103 (แม้ว่าจะมีคำจำกัดความอื่น ๆ เช่น เลขอะตอมมากกว่า 100 [ 5 ]หรือ 112 [ 6 ]บางครั้ง คำนี้ถูกนำเสนอเป็นคำที่เทียบเท่ากับคำว่า "ทรานส์แอคติไนด์" ซึ่งกำหนดขีดจำกัดบนก่อนจุดเริ่มต้นของอนุกรมซูเปอร์แอคติไนด์ สมมุติ ) [ 7 ] คำว่า "ไอโซโทปหนัก" (ของธาตุที่กำหนด) และ " นิวเคลียสหนัก" หมายถึงสิ่งที่สามารถเข้าใจได้ในภาษาทั่วไป นั่นคือ ไอโซโทปที่มีมวลมาก (สำหรับธาตุที่กำหนด) และนิวเคลียสที่มีมวลมาก ตามลำดับ
  2. ↑ในปี 2009 ทีมงานที่ JINR นำโดย Oganessian ได้เผยแพร่ผลการทดลองสร้างฮัสเซียมในปฏิกิริยาสมมาตร 136 Xe + 136 Xe พวกเขาไม่สามารถสังเกตเห็นอะตอมแม้แต่อะตอมเดียวในปฏิกิริยาดังกล่าว ทำให้ค่าสูงสุดของภาคตัดขวาง ซึ่งเป็นการวัดความน่าจะเป็นของปฏิกิริยานิวเคลียร์ มีค่าเท่ากับ 2.5pb [ 8 ] เมื่อเปรียบเทียบกันแล้ว ปฏิกิริยาที่นำไปสู่การค้นพบฮัสเซียม คือ 208 Pb + 58 Fe มีภาคตัดขวางประมาณ 20pb (โดยเฉพาะ 19 +19 pb) ตามที่ผู้ค้นพบประเมินไว้ [ 9 ]    
  3. ↑ปริมาณพลังงานที่ใช้กับอนุภาคลำแสงเพื่อเร่งความเร็วอาจส่งผลต่อค่าของภาคตัดขวางได้เช่นกัน ตัวอย่างเช่น ใน ปฏิกิริยา 28 Si + 1 n → 28 Al + 1 pภาคตัดขวางจะเปลี่ยนแปลงอย่างราบรื่นจาก 370 mb ที่ 12.3 MeV ไปเป็น 160 mb ที่ 18.3 MeV โดยมีจุดสูงสุดกว้างๆ ที่ 13.5 MeV ซึ่งมีค่าสูงสุดที่ 380 mb [ 13 ]
  4. ↑รูปนี้ยังแสดงถึงขีดจำกัดบนที่ยอมรับกันโดยทั่วไปสำหรับอายุการใช้งานของนิวเคลียสแบบผสม [ 18 ]
  5. ↑การแยกนี้ขึ้นอยู่กับว่านิวเคลียสที่เกิดขึ้นจะเคลื่อนที่ผ่านเป้าหมายช้ากว่านิวเคลียสของลำแสงที่ไม่เกิดปฏิกิริยา ตัวแยกประกอบด้วยสนามไฟฟ้าและสนามแม่เหล็กซึ่งผลกระทบต่ออนุภาคที่เคลื่อนที่จะหักล้างกันสำหรับความเร็วเฉพาะของอนุภาค [ 20 ]การแยกดังกล่าวอาจได้รับความช่วยเหลือจากการวัดเวลาบินและการวัดพลังงานการกระดอน การรวมกันของทั้งสองอาจช่วยให้สามารถประมาณมวลของนิวเคลียสได้ [ 21 ]
  6. ↑ไม่ใช่โหมดการสลายตัวทั้งหมดที่เกิดจากแรงผลักทางไฟฟ้าสถิต ตัวอย่างเช่นการสลายตัวแบบเบตาเกิดจากปฏิสัมพันธ์ที่อ่อนแอ [ 28 ]
  7. ↑เป็นที่ทราบกันอยู่แล้วในช่วงทศวรรษ 1960 ว่าสถานะพื้นฐานของนิวเคลียสแตกต่างกันทั้งในด้านพลังงานและรูปร่าง รวมถึงจำนวนนิวคลีออนวิเศษบางจำนวนสอดคล้องกับความเสถียรที่มากขึ้นของนิวเคลียส อย่างไรก็ตาม มีการสันนิษฐานว่าไม่มีโครงสร้างนิวเคลียร์ในนิวเคลียสหนักยิ่งยวด เนื่องจากมีรูปร่างผิดปกติเกินกว่าจะก่อตัวเป็นโครงสร้างได้ [ 33 ]
  8. ↑เนื่องจากมวลของนิวเคลียสไม่ได้วัดโดยตรง แต่คำนวณจากมวลของนิวเคลียสอื่น การวัดดังกล่าวจึงเรียกว่าการวัดทางอ้อม การวัดโดยตรงก็เป็นไปได้เช่นกัน แต่ส่วนใหญ่ยังไม่สามารถทำได้สำหรับนิวเคลียสหนักยิ่งยวด [ 38 ]การวัดมวลโดยตรงครั้งแรกของนิวเคลียสหนักยิ่งยวดได้รับการรายงานในปี 2018 ที่ LBNL [ 39 ]มวลถูกกำหนดจากตำแหน่งของนิวเคลียสหลังจากการถ่ายโอน (ตำแหน่งช่วยกำหนดวิถีการเคลื่อนที่ ซึ่งเชื่อมโยงกับอัตราส่วนมวลต่อประจุของนิวเคลียส เนื่องจากการถ่ายโอนทำในขณะที่มีแม่เหล็กอยู่) [ 40 ]
  9. ↑หากการสลายตัวเกิดขึ้นในสุญญากาศ เนื่องจากโมเมนตัมรวมของระบบที่แยกตัวก่อนและหลังการสลายตัวจะต้องคงอยู่นิวเคลียสลูกสาวก็จะได้รับความเร็วเล็กน้อยเช่นกัน อัตราส่วนของความเร็วทั้งสอง และด้วยเหตุนี้ อัตราส่วนของพลังงานจลน์ จึงจะเป็นผกผันกับอัตราส่วนของมวลทั้งสอง พลังงานการสลายตัวเท่ากับผลรวมของพลังงานจลน์ที่ทราบของอนุภาคอัลฟาและของนิวเคลียสลูกสาว (เศษส่วนที่แน่นอนของอนุภาคอัลฟา) [ 29 ]การคำนวณนี้ใช้ได้กับการทดลองเช่นกัน แต่ความแตกต่างคือ นิวเคลียสจะไม่เคลื่อนที่หลังจากการสลายตัวเนื่องจากมันถูกผูกไว้กับเครื่องตรวจจับ
  10. ↑การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสถูกค้นพบโดยนักฟิสิกส์ชาวโซเวียตGeorgy Flerov [ 41 ]ซึ่งเป็นนักวิทยาศาสตร์ชั้นนำที่ JINR และด้วยเหตุนี้จึงเป็น "งานอดิเรก" สำหรับสถานที่ดัง กล่าว [ 42 ]ในทางตรงกันข้าม นักวิทยาศาสตร์ของ LBL เชื่อว่าข้อมูลการแตกตัวไม่เพียงพอสำหรับการอ้างว่ามีการสังเคราะห์ธาตุ พวกเขาเชื่อว่าการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสยังไม่ได้รับการศึกษาอย่างเพียงพอที่จะใช้ในการระบุธาตุใหม่ เนื่องจากมีความยากลำบากในการพิสูจน์ว่านิวเคลียสประกอบได้ปล่อยนิวตรอนออกมาเท่านั้น ไม่ใช่อนุภาคที่มีประจุ เช่น โปรตอนหรืออนุภาคอัลฟา [ 18 ]ดังนั้นพวกเขาจึงเลือกที่จะเชื่อมโยงไอโซโทปใหม่กับไอโซโทปที่รู้จักอยู่แล้วโดยการสลายตัวของอัลฟาอย่างต่อเนื่อง [ 41 ]
  11. ↑ตัวอย่างเช่น ธาตุที่ 102 ถูกระบุผิดพลาดในปี 1957 ที่สถาบันฟิสิกส์โนเบลในสตอกโฮล์มเขตสตอกโฮล์มประเทศสวีเดน[ 43 ]ไม่มีการอ้างสิทธิ์ที่แน่ชัดก่อนหน้านี้เกี่ยวกับการสร้างธาตุนี้ และธาตุนี้ได้รับการตั้งชื่อโดยผู้ค้นพบชาวสวีเดน อเมริกัน และอังกฤษว่าโนเบเลียมต่อมาได้มีการแสดงให้เห็นว่าการระบุนั้นไม่ถูกต้อง [ 44 ]ในปีต่อมา RL ไม่สามารถทำซ้ำผลลัพธ์ของชาวสวีเดนได้ และประกาศการสังเคราะห์ธาตุนี้แทน ซึ่งการอ้างสิทธิ์นั้นก็ถูกหักล้างในภายหลังเช่นกัน [ 44 ] JINR ยืนยันว่าพวกเขาเป็นคนแรกที่สร้างธาตุนี้ และเสนอชื่อของตนเองสำหรับธาตุใหม่นี้ว่าโจลิโอเทียม[ 45 ]ชื่อของโซเวียตก็ไม่ได้รับการยอมรับเช่นกัน (ต่อมา JINR กล่าวถึงการตั้งชื่อธาตุที่ 102 ว่า "รีบร้อน") [ 46 ]ชื่อนี้ได้รับการเสนอต่อ IUPAC ในการตอบกลับเป็นลายลักษณ์อักษรต่อคำตัดสินของพวกเขาเกี่ยวกับลำดับความสำคัญของการอ้างสิทธิ์การค้นพบธาตุ ซึ่งลงนามเมื่อวันที่ 29 กันยายน พ.ศ. 2535 [ 46 ]ชื่อ "โนเบเลียม" ยังคงไม่เปลี่ยนแปลงเนื่องจากการใช้งานอย่างแพร่หลาย [ 47 ]
  12. ↑มีการค้นพบธาตุอีกสี่ชนิดหลังปี 1939 ผ่านการสังเคราะห์ แต่ต่อมาพบว่าเกิดขึ้นตามธรรมชาติด้วย ได้แก่โพรมีเทียมแอสตาไทน์เนปทูเนียมและพลูโทเนียมธาตุทั้งหมดนี้ถูกสังเคราะห์ขึ้นได้ภายในปี 1945 และค้นพบในธรรมชาติภายในปี 1965
  1. 1 2 3 4 Pyykkö, Pekka (2011). "ตารางธาตุที่แนะนำจนถึง Z ≤ 172 โดยอิงจากการคำนวณ Dirac–Fock บนอะตอมและไอออน" เคมีกายภาพ เคมีฟิสิกส์ 13 ( 1): 161– 8. Bibcode : 2011PCCP...13..161P . doi : 10.1039/c0cp01575j . PMID 20967377 . 
  2. 1 2 3 Eliav, E.; Fritzsche, S.; Kaldor, U. (2015). "ทฤษฎีโครงสร้างอิเล็กตรอนของธาตุหนักยิ่งยวด" . Nuclear Physics A . 944 (ธันวาคม 2015): 518– 550. Bibcode : 2015NuPhA.944..518E . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2015.06.017 .
  3. 1 2 3 Marinov, A.; Rodushkin, I.; Kolb, D.; และคณะ (2010). "หลักฐานสำหรับนิวเคลียสหนักยิ่งยวดที่มีอายุยืนยาวที่มีเลขมวลอะตอม A=292 และเลขอะตอม Z=~122 ใน Th ธรรมชาติ" International Journal of Modern Physics E . 19 (1): 131– 140. arXiv : 0804.3869 . Bibcode : 2010IJMPE..19..131M . doi : 10.1142/S0218301310014662 . S2CID 117956340 .  
  4. ↑ Ibadullayev, Dastan (2024). "การสังเคราะห์และการศึกษาคุณสมบัติการสลายตัวของไอโซโทปของธาตุหนักยิ่งยวด Lv ในปฏิกิริยา238 U + 54 Cr และ242 Pu + 50 Ti" . jinr.ru . สถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม. สืบค้นเมื่อ2 พฤศจิกายน 2024 .
  5. ↑ Krämer, K. (2016). "คำอธิบาย: ธาตุหนักยิ่งยวด" . Chemistry World . สืบค้นเมื่อ2020-03-15 .
  6. ↑ "การค้นพบธาตุที่ 113 และ 115"ห้องปฏิบัติการแห่งชาติลอว์เรนซ์ลิเวอร์มอร์เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 11 กันยายน 2015 เรียกดูเมื่อ15 มีนาคม 2020
  7. ↑ Eliav, E.; Kaldor, U.; Borschevsky, A. (2018). "โครงสร้างอิเล็กตรอนของอะตอมทรานส์แอคติไนด์" ใน Scott, RA (บรรณาธิการ). สารานุกรมเคมีอนินทรีย์และชีวอนินท รีย์ . John Wiley & Sons . หน้า1–16 . doi : 10.1002/9781119951438.eibc2632 . ISBN  978-1-119-95143-8. S2CID 127060181 . 
  8. ↑ Oganessian, Yu. Ts. ; Dmitriev, SN; Yeremin, AV; et al. (2009). "ความพยายามในการผลิตไอโซโทปของธาตุ 108 ในปฏิกิริยาฟิวชัน136 Xe + 136 Xe". Physical Review C . 79 (2) 024608. doi : 10.1103/PhysRevC.79.024608 . ISSN 0556-2813 .  
  9. ↑ มุนเซนเบิร์ก, จี. ; อาร์มบรูสเตอร์, พี. ; โฟลเกอร์, เอช.; และคณะ (1984) "การระบุองค์ประกอบ 108" (PDF ) Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235– 236. รหัสสินค้า : 1984ZPhyA.317..235M . ดอย : 10.1007/BF01421260 . S2CID 123288075 . เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อวันที่ 7 มิถุนายน2558 สืบค้นเมื่อ20 ตุลาคม 2555 .  
  10. ↑ Subramanian, S. (28 สิงหาคม 2019). "การสร้างธาตุใหม่ไม่คุ้มค่า ถามนักวิทยาศาสตร์จากเบิร์กลีย์คนนี้ดูสิ" Bloomberg Businessweek . เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 24 กันยายน 2024. สืบค้นเมื่อ 18 มกราคม 2020 .
  11. 1 2 3 4 5 6อีวานอฟ ดี. (2019). "Сверхтяжелые шаги в неизвестное" [ Superheavy ก้าวไปสู่สิ่งที่ไม่รู้] . nplus1.ru (เป็นภาษารัสเซีย) สืบค้นเมื่อ2020-02-02 .
  12. ↑ Hinde, D. (2017). "สิ่งใหม่และหนักยิ่งยวดในตารางธาตุ" . The Conversation . สืบค้นเมื่อ30 มกราคม 2020 .
  13. ↑ Kern, BD; Thompson, WE; Ferguson, JM (1959). "ภาคตัดขวางสำหรับปฏิกิริยา (n , p) และ (n, α) บางอย่าง" ฟิสิกส์นิวเคลียร์10 : 226– 234. Bibcode : 1959NucPh..10..226K . doi : 10.1016/0029-5582(59)90211-1 .
  14. ↑ Wakhle, A.; Simenel, C.; Hinde, DJ; และคณะ (2015). Simenel, C.; Gomes, PRS; Hinde, DJ; และคณะ (บรรณาธิการ). "การเปรียบเทียบการกระจายมุมมวลควาซิฟิกชันเชิงทดลองและเชิงทฤษฎี" European Physical Journal Web of Conferences . 86 : 00061. Bibcode : 2015EPJWC..8600061W . doi : 10.1051/epjconf/20158600061 . hdl : 1885/148847 . ISSN 2100-014X .   
  15. ↑ "ปฏิกิริยานิวเคลียร์" (PDF)หน้า7–8 สืบค้นเมื่อ 27 มกราคม2020 ตีพิมพ์ในชื่อLoveland, WD; Morrissey, DJ; Seaborg, GT (2005). "ปฏิกิริยานิวเคลียร์". เคมีนิวเคลียร์สมัยใหม่ . John Wiley & Sons, Inc.หน้า249–297 . doi : 10.1002/0471768626.ch10 . ISBN  978-0-471-76862-3.
  16. 1 2 Krása, A. (2010). "แหล่งกำเนิดนิวตรอนสำหรับ ADS" (PDF)คณะวิทยาศาสตร์นิวเคลียร์และวิศวกรรมฟิสิกส์มหาวิทยาลัยเทคนิคเช็กในปราก : 4– 8. S2CID 28796927เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อวันที่ 18 กันยายน 2017 –ผ่าน Wayback Machine 
  17. ↑ Wapstra, AH (1991). "เกณฑ์ที่ต้องได้รับการตอบสนองเพื่อให้การค้นพบธาตุเคมีใหม่ได้รับการยอมรับ" (PDF) . เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ . 63 (6): 883. doi : 10.1351/pac199163060879 . ISSN 1365-3075 . S2CID 95737691 .  
  18. 1 2 Hyde , EK; Hoffman, DC ; Keller, OL (1987). "ประวัติและการวิเคราะห์การค้นพบธาตุ 104 และ 105" Radiochimica Acta . 42 (2): 67– 68. doi : 10.1524/ract.1987.42.2.57 . ISSN 2193-3405 . S2CID 99193729 .  
  19. 1 2 3 4 Chemistry World (2016). "วิธีการสร้างธาตุหนักยิ่งยวดและเติมตารางธาตุให้สมบูรณ์[วิดีโอ] " Scientific American . สืบค้นเมื่อ2020-01-27
  20. ↑ Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 334.
  21. ↑ Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 335.
  22. ↑ซาเกรเบฟ, คาร์ปอฟและไกรเนอร์ 2013 , p. 3.
  23. ↑ Beiser 2003 , หน้า 432.
  24. 1 2 Pauli, N. (2019). "การสลายตัวแบบอัลฟา" (PDF) . ฟิสิกส์นิวเคลียร์ อะตอม และโมเลกุลเบื้องต้น (ส่วนฟิสิกส์นิวเคลียร์) . มหาวิทยาลัยเสรีแห่งบรัสเซลส์. สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .
  25. 1 2 3 4 5 Pauli, N. (2019). "การแตกตัวของนิวเคลียส" (PDF) . ฟิสิกส์นิวเคลียร์ อะตอม และโมเลกุลเบื้องต้น (ส่วนฟิสิกส์นิวเคลียร์) . มหาวิทยาลัยเสรีแห่งบรัสเซลส์. สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .
  26. ↑ Staszczak, A.; Baran, A.; Nazarewicz, W. (2013). "โหมดการแตกตัวแบบเกิดขึ้นเองและอายุขัยของธาตุหนักยิ่งยวดในทฤษฎีฟังก์ชันความหนาแน่นนิวเคลียร์" . Physical Review C . 87 (2): 024320– 1. arXiv : 1208.1215 . Bibcode : 2013PhRvC..87b4320S . doi : 10.1103/physrevc.87.024320 . ISSN 0556-2813 . 
  27. ↑ออดี้ และคณะ 2017 , หน้า 030001-129–030001-138.
  28. ↑ Beiser 2003 , หน้า 439.
  29. 1 2 Beiser 2003 , หน้า 433.
  30. ↑ออดี้ และคณะ 2017 , หน้า. 030001-125.
  31. ↑ Aksenov, NV; Steinegger, P.; Abdullin, F. Sh.; และคณะ (2017). "เกี่ยวกับความผันผวนของนิโฮเนียม (Nh, Z = 113)". The European Physical Journal A . 53 (7): 158. Bibcode : 2017EPJA...53..158A . doi : 10.1140/epja/i2017-12348-8 . ISSN 1434-6001 . S2CID 125849923 .   
  32. ↑เบเซอร์ 2003 , หน้า. 432–433.
  33. 1 2 3 Oganessian, Yu. (2012). " นิวเคลียสใน "เกาะแห่งเสถียรภาพ" ของธาตุหนักยิ่งยวด"วารสารฟิสิกส์: ชุดการประชุม 337 ( 1 ): 012005-1 – 012005-6 รหัสบรรณานุกรม : 2012JPhCS.337a2005O doi : 10.1088/1742-6596/337/1/ 012005 ISSN 1742-6596 
  34. ↑โมลเลอร์, พี.; ห้าม เจอาร์ (1994) คุณสมบัติการแยกตัวของธาตุที่หนักที่สุด (PDF ) Dai 2 Kai Hadoron Tataikei no Simulation Symposium, โทไกมูระ, อิบารากิ, ญี่ปุ่นมหาวิทยาลัยนอร์ธเท็กซัส. สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .
  35. 1 2 Oganessian, Yu. Ts. (2004). "ธาตุหนักยิ่งยวด" . Physics World . 17 (7): 25– 29. doi : 10.1088/2058-7058/17/7/31 . สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .
  36. ↑ Schädel, M. (2015). "เคมีของธาตุหนักยิ่งยวด" . Philosophical Transactions of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences . 373 (2037) 20140191. Bibcode : 2015RSPTA.37340191S . doi : 10.1098/rsta.2014.0191 . ISSN 1364-503X . PMID 25666065 .  
  37. ↑ Hulet, EK (1989). การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสของไบโอโมดอลครบรอบ 50 ปีของการแตกตัวนิวเคลียร์ เลนินกราด สหภาพโซเวียตรหัสบรรณานุกรม : 1989nufi.rept... 16H
  38. ↑ Oganessian, Yu. Ts.; Rykaczewski, KP (2015). "หัวหาดบนเกาะแห่งเสถียรภาพ" . Physics Today . 68 (8): 32– 38. Bibcode : 2015PhT....68h..32O . doi : 10.1063/PT.3.2880 . ISSN 0031-9228 . OSTI 1337838 . S2CID 119531411 .   
  39. ↑ Grant, A. (2018). "การชั่งน้ำหนักธาตุที่หนักที่สุด". Physics Today (11) 4650. Bibcode : 2018PhT..2018k4650G . doi : 10.1063/PT.6.1.20181113a . S2CID 239775403 . 
  40. ↑ Howes, L. (2019). "การสำรวจธาตุหนักยิ่งยวดที่ปลายตารางธาตุ" . Chemical & Engineering News . สืบค้นเมื่อ2020-01-27 .
  41. 1 2 Robinson, AE (2019). "สงครามทรานสเฟอร์เมียม: การทะเลาะวิวาททางวิทยาศาสตร์และการเรียกชื่อเสียดสีในช่วงสงครามเย็น" . Distillations . สืบค้นเมื่อ2020-02-22 .
  42. ↑ "Популярная библиотека химических элементов. Сиборгий (экавольфрам)" [คลังข้อมูลองค์ประกอบทางเคมียอดนิยม. ซีบอร์เกียม (เอก้า-ทังสเตน) ] . nt.ru (ภาษารัสเซีย) สืบค้นเมื่อ2020-01-07 .พิมพ์ซ้ำจาก"Экавольфрам" [ Eka-tungsten ] . Популярная библиотека химических элементов. Серебро – Нильсборий и далее [ ห้องสมุดยอดนิยมขององค์ประกอบทางเคมี. เงินผ่านนีลส์โบห์เรียมและอื่นๆ] (ในภาษารัสเซีย) เนากา . 1977.
  43. ↑ "โนเบเลียม - ข้อมูลธาตุ คุณสมบัติ และการใช้งาน | ตารางธาตุ" . ราชสมาคมเคมี . สืบค้นเมื่อ2020-03-01 .
  44. 1 2 Kragh 2018 , หน้า 38–39.
  45. ↑ Kragh 2018 , หน้า 40.
  46. 1 2 Ghiorso, A.; Seaborg, GT; Oganessian, Yu. Ts.; และคณะ (1993). "การตอบสนองต่อรายงาน 'การค้นพบธาตุทรานเฟอร์เมียม' ตามด้วยการตอบกลับการตอบสนองโดยกลุ่มทำงานทรานเฟอร์เมียม" (PDF)เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ 65 ( 8): 1815– 1824. doi : 10.1351/pac199365081815 . S2CID 95069384 . เก็บถาวร(PDF)จากต้นฉบับเมื่อวันที่ 25 พฤศจิกายน 2013 . สืบค้นเมื่อ7 กันยายน 2016 .  
  47. ↑คณะกรรมการว่าด้วยการตั้งชื่อทางเคมีอนินทรีย์ (1997). "ชื่อและสัญลักษณ์ของธาตุทรานสเฟอร์เมียม (คำแนะนำของ IUPAC ปี 1997)" (PDF) . เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ . 69 (12): 2471– 2474. doi : 10.1351/pac199769122471 .
  48. 1 2เอเฟอร์ ม.; สเตฟาน ซี. (1975) "เลเอเลมองต์ซุปเปอร์ลอร์ด" (PDF ) Le Journal de Physique Colloques (ภาษาฝรั่งเศส) 11 (36): C5–159–164. ดอย : 10.1051/jphyscol:1975541 .
  49. 1 2 3 4 5 6 7 8 Emsley, John (2011). Nature's Building Blocks: An AZ Guide to the Elements ( ฉบับใหม่). นิวยอร์ก, นิวยอร์ก: สำนักพิมพ์มหาวิทยาลัยออกซ์ฟอร์ด. หน้า588. ISBN   978-0-19-960563-7.
  50. ↑ Hofmann, Sigurd (2014). On Beyond Uranium: Journey to the End of the Periodic Table . CRC Press. หน้า105. ISBN  978-0-415-28495-0.
  51. 1 2 3 4 5 6 Karpov, A; Zagrebaev, V; Greiner, W (2015). "นิวเคลียสหนักยิ่งยวด: บริเวณใดของแผนที่นิวเคลียร์ที่สามารถเข้าถึงได้ในการศึกษาล่าสุด" (PDF) cyclotron.tamu.edu มหาวิทยาลัย เท็กซัสเอแอนด์เอ็มสืบค้นเมื่อ 30 ตุลาคม 2018
  52. 1 2 3 4 5ซาเกรบาย คาร์ปอฟและไกรเนอร์ 2013
  53. ↑ดูรายงานประจำปีของห้องปฏิบัติการ Flerov ปี 2000–2004 ได้ที่ http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html
  54. ↑ Richard Van Noorden (2 พฤษภาคม 2008). "ข้ออ้างเรื่องธาตุที่หนักที่สุดถูกวิพากษ์วิจารณ์" . Chemical World . เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 4 มีนาคม 2016 . สืบค้นเมื่อ29 กันยายน 2009 .
  55. 1 2 Marinov, A.; Rodushkin, I.; Kashiv, Y.; และคณะ (2007). "การมีอยู่ของสถานะไอโซเมอร์ที่มีอายุยืนยาวในไอโซโทป Th ที่ขาดนิวตรอนที่เกิดขึ้นตามธรรมชาติ" Phys. Rev. C . 76 (2). 021303(R). arXiv : nucl-ex/0605008 . Bibcode : 2007PhRvC..76b1303M . doi : 10.1103/PhysRevC.76.021303 . S2CID 119443571 .  
  56. ↑ Barber, RC; De Laeter, JR (2009). "ความคิดเห็นเกี่ยวกับ "การมีอยู่ของสถานะไอโซเมอร์ที่มีอายุยืนยาวในไอโซโทป Th ที่ขาดนิวตรอนที่เกิดขึ้นตามธรรมชาติ"". Phys. Rev. C . 79 (4). 049801. Bibcode : 2009PhRvC..79d9801B . doi : 10.1103/PhysRevC.79.049801 .
  57. ↑ Marinov, A.; Rodushkin, I.; Kashiv, Y.; และคณะ (2009). "ตอบกลับ "ความคิดเห็นเกี่ยวกับ 'การมีอยู่ของสถานะไอโซเมอร์ที่มีอายุยืนยาวในไอโซโทป Th ที่ขาดนิวตรอนที่เกิดขึ้นตามธรรมชาติ'"". Phys. Rev. C . 79 (4). 049802. Bibcode : 2009PhRvC..79d9802M . doi : 10.1103/PhysRevC.79.049802 . 
  58. ↑ Lachner, J.; Dillmann, I.; Faestermann, T.; และคณะ (2008). "การค้นหาสถานะไอโซเมอร์ที่มีอายุยืนยาวในไอโซโทปของธาตุทอเรียมที่มีนิวตรอนน้อย" Phys. Rev. C . 78 (6). 064313. arXiv : 0907.0126 . Bibcode : 2008PhRvC..78f4313L . doi : 10.1103/PhysRevC.78.064313 . S2CID 118655846 .  
  59. ↑ Marinov, A.; Rodushkin, I.; Pape, A.; และคณะ (2009). "การมีอยู่ของไอโซโทปที่มีอายุยืนยาวของธาตุหนักยิ่งยวดในทองคำธรรมชาติ" (PDF)วารสารฟิสิกส์สมัยใหม่นานาชาติ E . 18 (3). World Scientific : 621– 629. arXiv : nucl-ex/0702051 . Bibcode : 2009IJMPE..18..621M . doi : 10.1142/S021830130901280X . S2CID 119103410 . เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อ 2014-07-14 . สืบค้นเมื่อ 12 กุมภาพันธ์ 2012 .  
  60. ↑ Eliav, Ephraim; Landau, Arie; Ishikawa, Yasuyuki; Kaldor, Uzi (26 มีนาคม 2545). "โครงสร้างอิเล็กตรอนของเอกะ-ทอเรียม (ธาตุ 122) เปรียบเทียบกับทอเรียม". Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics . 35 (7): 1693– 1700. Bibcode : 2002JPhB...35.1693E . doi : 10.1088/0953-4075/35/7/307 . S2CID 250750167 . 
  61. ↑ Chatt, J. (1979). "คำแนะนำสำหรับการตั้งชื่อธาตุที่มีเลขอะตอมมากกว่า 100" . Pure Appl. Chem . 51 (2): 381– 384. doi : 10.1351/pac197951020381 .
  62. ↑ Hoffman, Lee & Pershina 2006 , หน้า 1724 . 
  63. ↑ Greiner, W (2013). "นิวเคลียส: ซูเปอร์เฮฟวี่-ซูเปอร์นิวโทรนิก-สเตรนจ์-แอนด์ของปฏิสสาร" (PDF) . วารสารฟิสิกส์: ชุดการประชุม . 413 (1). 012002. Bibcode : 2013JPhCS.413a2002G . doi : 10.1088/1742-6596/413/1/012002 . สืบค้นเมื่อ30 เมษายน 2017 .
  64. ↑ Oganessian, YT; และคณะ (2002). "ธาตุที่ 118: ผลลัพธ์จาก 249แรก ซีเอฟ + 48"การทดลอง Ca "รายงานของสถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อวันที่ 22 กรกฎาคม 2554
  65. ↑ " นักวิทยาศาสตร์จากลิเวอร์มอร์ร่วมมือกับรัสเซียค้นพบธาตุที่ 118" (ข่าวประชาสัมพันธ์) ลิเวอร์มอร์ 3 ธันวาคม 2549 เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 17 ตุลาคม 2554 สืบค้นเมื่อ18 มกราคม 2551
  66. ↑ Oganessian, YT; Abdullin, F.; Bailey, PD; และคณะ(เมษายน 2010). "การสังเคราะห์ธาตุใหม่ที่มีเลขอะตอม 117" (PDF) . Physical Review Letters . 104 (14). 142502. Bibcode : 2010PhRvL.104n2502O . doi : 10.1103/PhysRevLett.104.142502 . PMID 20481935 .  
  67. ↑ Roberto, JB (2015). "เป้าหมายแอคติไนด์สำหรับการวิจัยธาตุหนักยิ่งยวด" (PDF) . cyclotron.tamu.edu . มหาวิทยาลัยเท็กซัสเอแอนด์เอ็ม. สืบค้นเมื่อ30 ตุลาคม 2018 .
  68. ↑ฮากิโนะ, คูอิจิ; ฮอฟมันน์, ซีเกิร์ด; มิยาทาเกะ, ฮิโรอาริ; นากาฮาระ, ฮิโรมิจิ (กรกฎาคม 2555) "平成23年度 研究業績レビュー（中間レビュー）の実施について" [การบังคับใช้การทบทวนผลสัมฤทธิ์ทางการเรียนปี 2554 (การทบทวนระหว่างกาล) ] (PDF ) www.riken.jp (ภาษาญี่ปุ่น) ริเคน. เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อ 2019-03-30 . สืบค้นเมื่อ 5 พฤษภาคม 2017 .
  69. 1 2 3โคอุระ, ฮ.; คาตาคุระ, เจ; ทาจิบานะ, ที; มินาโตะ, เอฟ (2015). "แผนภูมิของนิวไคลด์" . สำนักงานพลังงานปรมาณูแห่งประเทศญี่ปุ่น. สืบค้นเมื่อ30 ตุลาคม 2018 .
  70. ↑ Barber, RC; Karol, PJ; Nakahara, H.; Vardaci, E.; Vogt, EW (2011). "การค้นพบธาตุที่มีเลขอะตอมมากกว่าหรือเท่ากับ 113 (รายงานทางเทคนิคของ IUPAC)" . เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ . 83 (7): 1. doi : 10.1351/PAC-REP-10-05-01 .
  71. 1 2 3 4 Ghahramany, N.; Ansari, A. (กันยายน 2016). "กระบวนการสังเคราะห์และการสลายตัวของนิวเคลียสหนักยิ่งยวดที่มี Z = 119-122 ผ่านปฏิกิริยาฟิวชันร้อน" (PDF) . European Physical Journal A . 52 (287): 287. Bibcode : 2016EPJA...52..287G . doi : 10.1140/epja/i2016-16287-6 . S2CID 125102374 .   
  72. ↑ปิแอร์ เดอ มาร์ซีแลค; โนเอล โครอน; เจราร์ด ดัมเบียร์; ฌาคส์ เลอบลังค์; ฌอง-ปิแอร์ โมอาลิช (เมษายน 2546) "การทดลองการตรวจจับอนุภาค α จากการสลายกัมมันตภาพรังสีของบิสมัทธรรมชาติ" ธรรมชาติ . 422 (6934): 876– 878. รหัสสินค้า : 2003Natur.422..876D . ดอย : 10.1038/nature01541 . PMID12712201 .​ S2CID 4415582 .  
  73. ↑ Considine, Glenn D.; Kulik, Peter H. (2002). สารานุกรมวิทยาศาสตร์ของ Van Nostrand ( ฉบับที่ 9). Wiley-Interscience. ISBN  978-0-471-33230-5. OCLC 223349096 . 
  74. ↑ Koura, H.; Chiba, S. (2013). "ระดับอนุภาคเดี่ยวของนิวเคลียสทรงกลมในบริเวณมวลหนักยิ่งยวดและหนักยิ่งยวดมาก"วารสารสมาคมฟิสิกส์แห่งญี่ปุ่น82 (1) . 014201. Bibcode : 2013JPSJ...82a4201K . doi : 10.7566/JPSJ.82.014201 .
  75. 1 2 Palenzuela, YM; Ruiz, LF; Karpov, A.; Greiner, W. (2012). "การศึกษาเชิงระบบเกี่ยวกับคุณสมบัติการสลายตัวของธาตุหนักที่สุด" (PDF)วารสารของสถาบันวิทยาศาสตร์แห่งรัสเซีย: ฟิสิกส์ 76 ( 11): 1165– 1171. Bibcode : 2012BRASP..76.1165P . doi : 10.3103/s1062873812110172 . ISSN 1062-8738 . S2CID 120690838 . เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อ 2018-11-18 . สืบค้นเมื่อ2018-11-18 .  
  76. 1 2 Kratz, JV (5 กันยายน 2011). ผลกระทบของธาตุหนักยิ่งยวดต่อวิทยาศาสตร์เคมีและฟิสิกส์ (PDF)การประชุมนานาชาติครั้งที่ 4 ว่าด้วยเคมีและฟิสิกส์ของธาตุทรานส์แอคติไนด์ เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อวันที่ 3 มีนาคม 2016 สืบค้นเมื่อ27 สิงหาคม 2013
  77. ↑ Chowdhury, RP; Samanta, C.; Basu, DN (2008). "ครึ่งชีวิตของนิวเคลียร์สำหรับกัมมันตภาพรังสีอัลฟาของธาตุที่มี 100 ≤ Z ≤ 130" ตารางข้อมูลอะตอมและข้อมูลนิวเคลียร์ 94 (6): 781– 806. arXiv : 0802.4161 . Bibcode : 2008ADNDT..94..781C . doi : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID 96718440 . 
  78. 1 2 Santhosh, KP; Priyanka, B.; Nithya, C. (2016). "ความเป็นไปได้ในการสังเกตสายโซ่การสลายตัวของ α จากไอโซโทปของ SHN ที่มี Z = 128, Z = 126, Z = 124 และ Z = 122" Nuclear Physics A . 955 (พฤศจิกายน 2016): 156– 180. arXiv : 1609.05498 . Bibcode : 2016NuPhA.955..156S . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2016.06.010 . S2CID 119219218 .         
  79. ↑โพเอนารู, โดริน เอ็น.; เกอร์เกสคู, RA; ไกรเนอร์ ดับเบิลยู. (2012) "คลัสเตอร์สลายนิวเคลียสหนักยิ่งยวด " การตรวจร่างกาย C. 85 (3) 034615. Bibcode : 2012PhRvC..85c4615P . ดอย : 10.1103/ PhysRevC.85.034615 สืบค้นเมื่อ2 พฤษภาคม 2017 .
  80. 1 2 Hoffman, Lee & Pershina 2006 , หน้า. 
  81. 1 2 Umemoto, Koichiro; Saito, Susumu (1996). "การจัดเรียงอิเล็กตรอนของธาตุหนักยิ่งยวด"วารสารสมาคมฟิสิกส์แห่งญี่ปุ่น 65 ( 10): 3175– 3179. Bibcode : 1996JPSJ...65.3175U . doi : 10.1143/JPSJ.65.3175 . สืบค้นเมื่อ31 มกราคม 2021 .
  82. ↑ Seaborg (ประมาณปี 2006). "ธาตุทรานส์ยูเรเนียม (ธาตุเคมี)" . สารานุกรมบริแทนนิกา. สืบค้นเมื่อ16 มีนาคม 2010 .

บรรณานุกรม

  • Audi, G.; Kondev, FG; Wang, M.; และ คณะ (2017). "การประเมินคุณสมบัตินิวเคลียร์ NUBASE2016" (PDF) . Chinese Physics C . 41 (3) 030001. Bibcode : 2017ChPhC..41c0001A . doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 .
  • ไบเซอร์, เอ. (2003). แนวคิดของฟิสิกส์สมัยใหม่ (  ฉบับที่ 6). แมคกรอว์-ฮิลล์. ISBN 978-0-07-244848-1. OCLC 48965418 . 
  • Hoffman, DC ; Ghiorso, A. ; Seaborg, GT (2000). The Transuranium People: The Inside Story . World Scientific . ISBN 978-1-78-326244-1.
  • Hoffman, DC; Lee, DM; Pershina, V. (2006). "ธาตุทรานส์แอคติไนด์และธาตุในอนาคต". ใน Morss, LR; Edelstein, NM; Fuger, J. (บรรณาธิการ). เคมีของธาตุแอคติไนด์และทรานส์แอคติไนด์เล่ม 3 (  ฉบับที่ 3). ดอร์เดรชท์ ประเทศเนเธอร์แลนด์: Springer . หน้า1652–1752 . ISBN  1-4020-3555-1.
  • Kragh, H. (2018). จากธาตุทรานส์ยูเรเนียมถึงธาตุหนักยิ่งยวด: เรื่องราวของข้อพิพาทและการสร้างสรรค์ . Springer . ISBN 978-3-319-75813-8.
  • Zagrebaev, V.; Karpov, A.; Greiner, W. (2013). "อนาคตของการวิจัยธาตุหนักยิ่งยวด: นิวเคลียสใดบ้างที่สามารถสังเคราะห์ได้ภายในอีกไม่กี่ปีข้างหน้า?" Journal of Physics: Conference Series . 420 (1). 012001. arXiv : 1207.5700 . Bibcode : 2013JPhCS.420a2001Z . doi : 10.1088/1742-6596/420/1/012001 . ISSN 1742-6588 . S2CID 55434734 .  
  • Chemistry-Blog: การวิเคราะห์อิสระเกี่ยวกับข้อกล่าวอ้าง 122 ของ Marinov
  • แผนภูมิธาตุนิวไคลด์ ปี 2014

สรุปเนื้อหา

ข้อมูลสำคัญจากบทความ

ข้อมูลสำคัญเกี่ยวกับ ไม่มีชื่อบทความ

อันบิเบียม หรือที่รู้จักกันในชื่อ ธาตุที่ 122 หรือ เอคา-ทอเรียม เป็น ธาตุเคมี สมมุติ มีสัญลักษณ์ชั่วคราวว่า Ubb และ เลขอะตอม 122 อันบิเบียม และ Ubb เป็น ชื่อและสัญลักษณ์ทางระบบ...

การสังเคราะห์นิวเคลียสหนักยิ่งยวด

นิวเคลียสอะตอม หนักยิ่งยวด [ a ] ถูกสร้างขึ้นในปฏิกิริยานิวเคลียร์ที่รวมนิวเคลียสอื่นอีกสองนิวเคลียสที่มีขนาดไม่เท่ากัน [ b ] เข้าด้วยกัน โดยคร่าวๆ ยิ่งนิวเคลียสทั้งสองมีมวลไม่เท่ากันมาก เท่าใด โอกาสที่ทั้งสองจะทำปฏิกิริยากันก็ยิ่งมากขึ้นเท่านั้น [ 10 ]...

การเสื่อมสภาพและการตรวจจับ

ลำแสงผ่านเป้าหมายและไปถึงห้องถัดไปคือห้องแยก หากมีการสร้างนิวเคลียสใหม่ นิวเคลียสนั้นจะถูกพาไปพร้อมกับลำแสงนี้ [ 19 ] ในห้องแยก นิวเคลียสที่สร้างขึ้นใหม่จะถูกแยกออกจากนิวไคลด์อื่นๆ (ของลำแสงดั้งเดิมและผลิตภัณฑ์ปฏิกิริยาอื่นๆ) [ e ] และถูกส่งไปยัง...

ความพยายามในการสังเคราะห์

มีการพยายามสังเคราะห์อันบิเบียมสองครั้งในช่วงทศวรรษ 1970 โดยทั้งสองครั้งได้รับแรงผลักดันจากการคาดการณ์เบื้องต้นเกี่ยวกับเกาะแห่งความเสถียรที่ N = 184 และ Z > 120 [ 48 ] และโดยเฉพาะอย่างยิ่งว่าธาตุหนักยิ่งยวดอาจเกิดขึ้นตามธรรมชาติได้หรือไม่ [ 49 ]...