ในวิศวกรรมไฟฟ้าค่าซัสเซปแทนซ์ ( B ) คือ ส่วน จินตนาการของค่าแอดมิตแทนซ์ ( Y = G + jB ) โดยที่ส่วนจริงคือค่าคอนดัก แทนซ์ ( G ) ส่วนกลับของค่าแอดมิตแทนซ์คือค่าอิมพีแดนซ์ ( Z = R + jX ) โดยที่ส่วนจินตนาการคือค่ารีแอก แทนซ์ ( X ) และส่วนจริงคือค่าความต้านทาน ( R ) ในหน่วยSI ค่าซัสเซปแทนซ์มีหน่วยเป็น ซีเมนส์ (S)

คำนี้ถูกบัญญัติโดยC. P. Steinmetzในบทความปี พ.ศ. 2437 ^{[ 1 ]}

ในบางแหล่งข้อมูลOliver Heavisideได้รับเครดิตว่าเป็นผู้บัญญัติศัพท์^{[ 2 ]}หรือเป็นผู้แนะนำแนวคิดนี้ภายใต้ชื่อpermittance [ ^{3 ] ข้ออ้าง} นี้ผิดพลาดตามที่นักเขียนชีวประวัติของ Steinmetz ระบุ[ ^{4 ] คำ} ว่าsusceptanceไม่ปรากฏที่ใดเลยในงานเขียนรวมของ Heaviside และ Heaviside ใช้คำว่าpermittanceในความหมายว่าcapacitanceไม่ใช่susceptance ^{[ 5 ]}

สมการทั่วไปที่กำหนดค่าแอดมิตแทนซ์มีดังนี้ $${\displaystyle Y=G+jB\,}$$

ที่ไหน

ค่าแอดมิตแทนซ์ ( Y ) คือค่าผกผันของค่าอิมพีแดนซ์ ( Z ) ถ้าค่าอิมพีแดนซ์ไม่เป็นศูนย์:

$${\displaystyle Y={\frac {1}{Z}}={\frac {1}{\,R+jX\,}}=\left({\frac {1}{\,R+jX\,}}\right)\left({\frac {\,R-jX\,}{\,R-jX\,}}\right)=\left({\frac {R}{\;R^{2}+X^{2}}}\right)+j\left({\frac {-X\;\;}{\;R^{2}+X^{2}}}\right)\,}$$

และ

$${\displaystyle B\equiv \operatorname {\mathcal {I_{m}}} \{\,Y\,\}={\frac {-X\;}{\;R^{2}+X^{2}}}={\frac {-X~\;}{~\;\left|Z\right|^{2}\,}}~,}$$

ที่ไหน

ค่าซัสเซปแทนซ์คือส่วนจินตภาพของค่าแอดมิตแทนซ์${\displaystyle B}$${\displaystyle Y~.}$

ขนาดของค่าการนำไฟฟ้าคำนวณได้จากสูตร:

$${\displaystyle \left|Y\right|={\sqrt {G^{2}+B^{2}\;}}~.}$$

และสูตรที่คล้ายกันนี้จะแปลงค่าแอดมิตแทนซ์เป็นอิมพีแดนซ์ ดังนั้นจึงแปลงค่าซัสเซปแทนซ์ ( B ) เป็นรีแอกแทนซ์ ( X ) ได้ดังนี้:

$${\displaystyle Z={\frac {1}{Y}}={\frac {1}{G+jB}}=\left({\frac {G}{\;G^{2}+B^{2}}}\right)+j\left({\frac {-B\;\;}{\;G^{2}+B^{2}}}\right)~.}$$

เพราะฉะนั้น

$${\displaystyle X\equiv \operatorname {\mathcal {I_{m}}} \{\,Z\,\}={\frac {\,-B\;~}{\;G^{2}+B^{2}}}={\frac {\,-B~\;}{~\;\left|Y\right|^{2}\,}}~.}$$

ค่ารีแอกแทนซ์และค่าซัสเซปแทนซ์จะเป็นส่วนกลับกันก็ต่อเมื่อไม่มีความต้านทานหรือการนำไฟฟ้า (เฉพาะในกรณีที่R = 0หรือG = 0ซึ่งอย่างใดอย่างหนึ่งจะหมายถึงอีกอย่างหนึ่ง ตราบใดที่Z ≠ 0หรือเทียบเท่ากับตราบใดที่Y ≠ 0 )

ในอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์และสารกึ่งตัวนำ กระแสไฟฟ้าชั่วคราวหรือกระแสไฟฟ้าที่ขึ้นอยู่กับความถี่ระหว่างขั้วต่อประกอบด้วยส่วนประกอบทั้งการนำไฟฟ้าและการกระจัด กระแสไฟฟ้าที่เกิดจากการนำไฟฟ้าเกี่ยวข้องกับการเคลื่อนที่ของตัวนำประจุ (อิเล็กตรอน โฮล ไอออน ฯลฯ) ในขณะที่กระแสไฟฟ้าที่เกิดจากการกระจัด เกิดจาก สนามไฟฟ้าที่เปลี่ยนแปลงตามเวลาการขนส่งตัวนำได้รับผลกระทบจากสนามไฟฟ้าและปรากฏการณ์ทางกายภาพหลายอย่าง เช่น การเคลื่อนที่แบบดริฟต์และการแพร่กระจายของตัวนำ การดักจับ การฉีด ผลกระทบที่เกี่ยวข้องกับการสัมผัส และการแตกตัวเป็นไอออนจากการชนดังนั้นค่าการนำไฟฟ้า ของอุปกรณ์ จึงขึ้นอยู่กับความถี่ และสูตรไฟฟ้าสถิตแบบง่ายสำหรับค่าความจุจึงไม่สามารถนำมาใช้ได้ ${\displaystyle C={\frac {q}{V}}~,}$

คำจำกัดความทั่วไปของความจุไฟฟ้า ซึ่งรวมถึงสูตรไฟฟ้าสถิต คือ: ^{[ 6 ]}

$${\displaystyle C={\frac {~\operatorname {\mathcal {I_{m}}} \{\,Y\,\}~}{\omega }}={\frac {B}{~\omega ~}}~,}$$

โดยที่ค่าแอดมิตแทนซ์ของอุปกรณ์และค่าซัสเซปแทนซ์นั้นคำนวณจากความถี่เชิงมุมที่พิจารณา และความถี่เชิงมุมนั้นคือค่าใด โดยทั่วไปแล้วชิ้นส่วนอิเล็กทรอนิกส์มักมีค่าความจุลดลงเล็กน้อยที่ความถี่สูงมาก เนื่องจากค่าความเหนี่ยวนำเล็กน้อยของตัวนำภายในที่ใช้ทำตัวเก็บประจุ (ไม่ใช่แค่สายไฟ) และ การเปลี่ยนแปลง ของค่าสภาพยอมทางไฟฟ้าในวัสดุฉนวนตามความถี่: Cเกือบจะเป็นค่าคงที่แต่ไม่คงที่เสียทีเดียว ${\displaystyle Y}$${\displaystyle B}$${\displaystyle \omega }$

ค่ารีแอกแทนซ์ถูกนิยามว่าเป็นส่วนจินตนาการของค่าอิมพีแดนซ์ทางไฟฟ้าและมีความคล้ายคลึงกับ แต่โดยทั่วไปแล้วจะไม่เท่ากับค่าผกผันเชิงลบของค่าซัสเซปแทนซ์ กล่าวคือ ค่าผกผันของทั้งสองค่าจะเท่ากันและมีค่าตรงข้ามกันเฉพาะในกรณีพิเศษที่ส่วนจริงเป็นศูนย์ (ความต้านทานเป็นศูนย์หรือการนำไฟฟ้าเป็นศูนย์) ในกรณีพิเศษที่ค่าแอดมิตแทนซ์เป็นศูนย์โดยสมบูรณ์หรือค่าอิมพีแดนซ์เป็นศูนย์โดยแท้จริง ความสัมพันธ์จะถูกบดบังด้วยค่าอนันต์

อย่างไรก็ตาม สำหรับอิมพีแดนซ์ที่เป็นรีแอคทีฟล้วนๆ (ซึ่งเป็นแอดมิตแทนซ์ที่เป็นซัสเซปทีฟล้วนๆ) ค่าซัสเซปแทนซ์จะเท่ากับค่าผกผัน เชิงลบ ของค่ารีแอคแทนซ์ยกเว้นในกรณีที่ค่าใดค่าหนึ่งเป็นศูนย์

ในรูปแบบสัญลักษณ์ทางคณิตศาสตร์:

$${\displaystyle \forall ~Z\neq 0~\Leftrightarrow ~Y\neq 0\quad \Longrightarrow \quad G=0\Leftrightarrow R=0\quad \iff \quad B=-{\frac {1}{\,X\,}}~.}$$

เครื่องหมายลบไม่ได้ปรากฏในความสัมพันธ์ระหว่างความต้านทานไฟฟ้าและค่าที่เทียบเท่ากับค่าการนำไฟฟ้าแต่ความสัมพันธ์ที่คล้ายกันนี้ยังคงใช้ได้กับกรณีพิเศษของอิมพีแดนซ์ที่ปราศจากรีแอกแทนซ์ (หรือแอดมิตแทนซ์ที่ปราศจากซัสเซปแทนซ์): ${\displaystyle ~G\equiv \operatorname {\mathcal {R_{e}}} \{\,Y\,\}~,}$

$${\displaystyle \forall ~Z\neq 0~\Leftrightarrow ~Y\neq 0\quad \Longrightarrow \quad B=0\Leftrightarrow X=0\quad \iff \quad G=+{\frac {1}{\,R\,}}}$$

ถ้าหากรวมหน่วยจินตภาพเข้าไปด้วย เราจะได้

$${\displaystyle jB={\frac {1}{\,jX\,}}~,}$$

สำหรับกรณีที่ไม่มีความต้านทาน เนื่องจาก

$${\displaystyle {\frac {1}{\,j\,}}=-j~.}$$

วัสดุที่มีค่าการนำความร้อนสูงจะถูกนำมาใช้ในตัวรับความร้อนที่สร้างขึ้นในบรรจุภัณฑ์อาหารที่ใช้ไมโครเวฟได้ เนื่องจากมีความสามารถในการแปลงรังสีไมโครเวฟเป็นความร้อน^{[ 7 ]}

• การวัดทางไฟฟ้า
• หน่วยแม่เหล็กไฟฟ้า SI