ในฟิสิกส์เชิงทฤษฎีทฤษฎีสตริงประเภท IIเป็นคำรวมที่รวมทั้งทฤษฎีสตริงประเภท IIAและ ทฤษฎี สตริงประเภท IIB เข้าด้วยกัน ทฤษฎีสตริงประเภท II อธิบายทฤษฎีซูเปอร์สตริงที่สอดคล้องกัน 2 ใน 5 ทฤษฎีในมิติ 10 มิติ ทั้งสองทฤษฎีมีซูเปอร์สมมาตรแบบขยายซึ่งเป็นปริมาณซูเปอร์สมมาตรสูงสุด — กล่าวคือซูเปอร์ชาร์จ 32 ตัว — ในมิติ 10 มิติ ทั้งสองทฤษฎีมีพื้นฐานมาจากสตริงปิดแบบ มีทิศทาง บนเวิลด์ชีทพวกมันแตกต่างกันเพียงแค่การเลือกการฉายภาพ GSOเท่านั้น พวกมันถูกค้นพบครั้งแรกโดยMichael GreenและJohn Henry Schwarzในปี 1982 ^{[ 1 ]}โดยใช้คำศัพท์ประเภท Iและประเภท II เพื่อจำแนกทฤษฎีสตริง 3 ทฤษฎีที่รู้จักในขณะนั้น^{[ 2 ]}${\displaystyle {\mathcal {N}}=2}$

ที่พลังงานต่ำทฤษฎีสตริงประเภท IIAอธิบายได้ด้วยซูเปอร์กราวิตี้ประเภท IIAในสิบมิติ ซึ่งเป็นทฤษฎีที่ไม่ไครัล (เช่น สมมาตรซ้าย-ขวา) ที่มีซูเปอร์สมมาตร (1,1) d =10 ดังนั้นข้อเท็จจริงที่ว่าความผิดปกติในทฤษฎีนี้จะหักล้างกันจึงเป็นเรื่องธรรมดา

ในช่วงทศวรรษ 1990 เอ็ดเวิร์ด วิตเทน (โดยอาศัยข้อมูลเชิงลึกก่อนหน้านี้จากไมเคิล ดัฟฟ์พอล ทาวน์เซนด์ และคนอื่นๆ) ตระหนักว่าขีดจำกัดของทฤษฎีสตริงประเภท IIA ซึ่งการเชื่อมต่อสตริงไปสู่อนันต์จะกลายเป็นทฤษฎี 11 มิติใหม่ที่เรียกว่าทฤษฎี M [ ^{3 ] ด้วย} เหตุนี้ ทฤษฎี ซูเปอร์กรา วิตี้ ประเภท IIA พลังงานต่ำจึงสามารถอนุมานได้จากทฤษฎีซูเปอร์กราวิตี้สูงสุดที่ไม่ซ้ำกันใน 11 มิติ ( เวอร์ชันพลังงานต่ำของทฤษฎี M) ผ่านการลดมิติ^{[ 4 ] [ 5 ]}

เนื้อหาของภาคไร้มวลของทฤษฎี (ซึ่งมีความเกี่ยวข้องในขีดจำกัดพลังงานต่ำ) กำหนดโดยการแสดงแทนของ SO(8) โดยที่เป็นการแสดงแทนเวกเตอร์ที่ไม่สามารถลดทอนได้ และเป็นการแสดงแทนที่ไม่สามารถลดทอนได้ที่มีค่าไอเกนคี่และคู่ของตัวดำเนินการพาริตีเฟอร์มิออนิก ซึ่งมักเรียกว่าการแสดงแทนโคสปินเนอร์และสปินเนอร์^{[ 6 ] [ 7 ] [ 8 ]}การแสดงแทนทั้งสามนี้มี สมมาตรไตร ภาคซึ่งเห็นได้ชัดจากไดอะแกรมไดน์กินภาคทั้งสี่ของสเปกตรัมไร้มวลหลังจากการฉายภาพ GSO และการแยกส่วนเป็นการแสดงแทนที่ไม่สามารถลดทอนได้คือ^{[ 4 ] [ 5 ] [ 8 ]}${\textstyle (8_{v}\oplus 8_{s})\otimes (8_{v}\oplus 8_{c})}$${\displaystyle 8_{v}}$${\displaystyle 8_{c}}$${\displaystyle 8_{s}}$

${\displaystyle {\text{NS-NS}}:~8_{v}\otimes 8_{v}=1\oplus 28\oplus 35=\Phi \oplus B_{\mu \nu }\oplus G_{\mu \nu }}$

${\displaystyle {\text{NS-R}}:8_{v}\otimes 8_{c}=8_{s}\oplus 56_{c}=\lambda ^{+}\oplus \psi _{m}^{-}}$

${\displaystyle {\text{R-NS}}:8_{c}\otimes 8_{s}=8_{s}\oplus 56_{s}=\lambda ^{-}\oplus \psi _{m}^{+}}$

${\displaystyle {\text{RR}}:8_{s}\otimes 8_{c}=8_{v}\oplus 56_{t}=C_{n}\oplus C_{nmp}}$

โดยที่และหมายถึงภาค Ramond และ Neveu–Schwarzตามลำดับ ตัวเลขแสดงถึงมิติของการแสดงแทนแบบลดทอนไม่ได้ และเทียบเท่ากับจำนวนส่วนประกอบของฟิลด์ที่สอดคล้องกัน ฟิลด์ไร้มวลต่างๆ ที่ได้รับคือกรา วิตอนที่มีกราวิติโนคู่ ซูเปอร์พาร์ทเนอร์สองตัวซึ่งก่อให้เกิดสมมาตรยิ่งยวดของปริภูมิเวลาท้องถิ่น^{[ 5 ]}ไดลา ตอนสเกลาร์ ที่มี สปินเนอร์คู่ซูเปอร์ พาร์ทเนอร์ สองตัว —ไดลาติโนฟิลด์เกจสปิน-2 รูปแบบ 2 ซึ่งมักเรียกว่าฟิลด์ Kalb–Ramond รูปแบบ 1 และรูปแบบ 3 เนื่องจากฟิลด์เกจรูปแบบ -เชื่อมต่อกับวัตถุขยายที่มีปริมาตรโลกมิติตามธรรมชาติ ทฤษฎีสตริงประเภท IIA จึงรวมวัตถุขยายต่างๆ เช่น D0, D2, D4 และ D6 brane (โดยใช้Hodge duality ) ในบรรดา D-brane (ซึ่งมีประจุ) และสตริง F1 และNS5 braneในบรรดาวัตถุอื่นๆ^{[ 5 ] [ 9 ] [ 8 ]}${\displaystyle {\text{R}}}$${\displaystyle {\text{NS}}}$${\displaystyle G_{\mu \nu }}$${\displaystyle \psi _{m}^{\pm }}$${\displaystyle \Phi }$${\displaystyle \lambda ^{\pm }}$${\displaystyle B_{\mu \nu }}$${\displaystyle C_{n}}$${\displaystyle C_{nmp}}$${\displaystyle {\text{p}}}$${\displaystyle {\text{p+1}}}$${\displaystyle {\text{R}}}$${\displaystyle {\text{R}}}$

การวิเคราะห์ทางคณิตศาสตร์ของทฤษฎีสตริงประเภท IIA จัดอยู่ในสาขาโทโพโลยีเชิงซิมเพล็กติกและเรขาคณิตเชิงพีชคณิตโดยเฉพาะอย่างยิ่งตัวแปรคงที่ของ Gromov– Witten

ที่พลังงานต่ำทฤษฎีสตริงประเภท IIBอธิบายได้ด้วยซูเปอร์กราวิตี้ประเภท IIBในสิบมิติ ซึ่งเป็นทฤษฎีไครัล (ไม่สมมาตรซ้าย-ขวา) ที่มีซูเปอร์สมมาตร (2,0) d =10 ดังนั้นข้อเท็จจริงที่ว่าความผิดปกติในทฤษฎีนี้หักล้างกันจึงไม่ใช่เรื่องธรรมดา

ในช่วงทศวรรษ 1990 มีการค้นพบว่าทฤษฎีสตริงประเภท IIB ที่มีค่าคงที่การเชื่อมต่อสตริงgนั้นเทียบเท่ากับทฤษฎีเดียวกันที่มีค่าคงที่การเชื่อมต่อ1/gความเทียบเท่านี้เรียกว่าS- duality

ทฤษฎีสตริงประเภท IIB ที่มีโครงสร้างแบบ Orientifoldนำไปสู่ทฤษฎีสตริงประเภท I

การวิเคราะห์ทางคณิตศาสตร์ของทฤษฎีสตริงประเภท IIB จัดอยู่ในสาขาเรขาคณิตเชิงพีชคณิต โดยเฉพาะอย่างยิ่งทฤษฎีการเปลี่ยนรูปของโครงสร้างเชิงซ้อน ซึ่งเดิมทีศึกษาโดยคุนิฮิโกะ โคไดระและโดนัลด์ ซี. สเปนเซอร์

ในปี พ.ศ. 2540 Juan Maldacenaได้เสนอข้อโต้แย้งบางประการที่บ่งชี้ว่าทฤษฎีสตริงประเภท IIB เทียบเท่ากับทฤษฎี Yang–Mills แบบซูเปอร์สมมาตร N = 4ในขีดจำกัด 't Hooftซึ่งเป็นข้อเสนอแนะแรกเกี่ยวกับความสอดคล้องของ AdS/ CFT ^{[ 10 ]}

ในช่วงปลายทศวรรษ 1980 มีการค้นพบว่าทฤษฎีสตริงประเภท IIA มีความสัมพันธ์กับทฤษฎีสตริงประเภท IIB โดยอาศัยT -duality

• ทฤษฎีซูเปอร์สตริง
• สตริงประเภท I
• สตริงเฮเทอโรติก