อันบิควาเดียม

วิดีโอภายนอก
วิดีโอภายนอก
	การแสดงภาพความล้มเหลวของการหลอมรวมนิวเคลียร์ โดยอิงจากการคำนวณจากมหาวิทยาลัยแห่งชาติออสเตรเลีย

อันบิควาเดียม, อูบีคิว
องค์ประกอบเชิงทฤษฎี
อันบิควาเดียม
การออกเสียง	/ ˌ uː n b aɪ ˈ k w ɒ d i ə m /ⓘ ( OON -by- KWOD -ee-əm )
ชื่อเรียกอื่น	ธาตุที่ 124, ยูเรเนียมอีคา
อันบิควาเดียมในตารางธาตุ
เลขอะตอม( Z )	124
กลุ่ม	กลุ่ม g-block (ไม่มี หมายเลข)
ระยะเวลา	คาบเรียนที่ 8 (ทฤษฎี, ตารางเพิ่มเติม)
ปิดกั้น	จี-บล็อก
การจัดเรียงอิเล็กตรอน	การคาดการณ์อาจแตกต่างกันไป โปรดดูรายละเอียดในเนื้อหา
คุณสมบัติทางกายภาพ
เฟสที่STP	ไม่ทราบ
คุณสมบัติของอะตอม
สถานะออกซิเดชัน	ทั่วไป: (ไม่มี) (+6)
คุณสมบัติอื่นๆ
หมายเลข CAS	54500-72-0
ประวัติศาสตร์
การตั้งชื่อ	ชื่อธาตุตามระบบ IUPAC

อันบิควาเดียมหรือที่รู้จักกันในชื่อธาตุที่ 124หรือเอคา-ยูเรเนียมเป็นธาตุเคมีสมมุติฐาน มีสัญลักษณ์ชั่วคราวว่าUbqและเลขอะตอม 124 อันบิควาเดียมและUbq เป็น ชื่อและสัญลักษณ์ชั่วคราว ของ IUPAC ตามลำดับ จนกว่าจะมีการค้นพบ ยืนยัน และกำหนดชื่อถาวรให้กับธาตุนี้ ในตารางธาตุ คาดว่าอันบิควาเดียมจะเป็นซูเปอร์แอกทิไนด์ใน กลุ่ม g และเป็นธาตุลำดับที่ 6 ในคาบ ที่ 8 อันบิควา เดียมได้รับความสนใจ เนื่องจากอาจอยู่ในบริเวณเสถียรภาพทำให้มีครึ่งชีวิตที่ยาวนานขึ้น โดยเฉพาะอย่างยิ่งสำหรับ³⁰⁸ Ubq ซึ่งคาดว่าจะมี จำนวน นิวตรอนมหัศจรรย์ (184)

แม้จะมีการค้นหาหลายครั้งแล้ว แต่ก็ยังไม่สามารถสังเคราะห์ธาตุอันไบควาเดียมได้ และยังไม่ พบ ไอโซโทป ที่เกิดขึ้นตามธรรมชาติใดๆ เชื่อกันว่าการสังเคราะห์ธาตุอันไบควาเดียมจะมีความท้าทายมากกว่าการ สังเคราะห์ ธาตุอื่นๆ ที่ยังไม่ถูกค้นพบและความไม่เสถียรของนิวเคลียสอาจก่อให้เกิดความยากลำบากเพิ่มเติมในการระบุธาตุอันไบควาเดียม เว้นแต่ว่าบริเวณที่มีเสถียรภาพจะมีผลในการทำให้เสถียรมากกว่าที่คาดการณ์ไว้ในบริเวณนี้

ในฐานะที่เป็นสมาชิกของอนุกรมซูเปอร์แอคติไนด์ คาดว่าอันบิควาเดียมจะมีลักษณะคล้ายคลึงกับยูเรเนียม ซึ่ง เป็นธาตุที่ มีน้ำหนักเบากว่า อิเล็กตรอนวาเลนซ์ของอันบิควาเดียมคาดว่าจะสามารถมีส่วนร่วมในปฏิกิริยาเคมีได้ค่อนข้างง่าย แม้ว่าผลกระทบเชิงสัมพัทธภาพอาจส่งผลต่อคุณสมบัติบางอย่างของมันอย่างมาก ตัวอย่างเช่น การจัดเรียงอิเล็กตรอนที่คำนวณได้นั้นแตกต่างอย่างมากจากที่ทำนายโดยหลักการเอาฟ์เบา

การแนะนำ

การสังเคราะห์นิวเคลียสหนักยิ่งยวด

นิวเคลียสอะตอมหนักยิ่งยวด^{[ a ]} ถูกสร้างขึ้นในปฏิกิริยานิวเคลียร์ที่รวมนิวเคลียสอื่นอีกสองนิวเคลียสที่มีขนาดไม่เท่ากัน^[^b^]เข้าด้วยกัน โดยคร่าวๆ ยิ่งนิวเคลียสทั้งสองมีมวลไม่เท่ากันมากเท่าใดโอกาสที่ทั้งสองจะทำปฏิกิริยากันก็ยิ่งมากขึ้นเท่านั้น^[⁸^]วัสดุที่ทำจากนิวเคลียสที่หนักกว่าจะถูกสร้างเป็นเป้าหมาย จากนั้นจึงถูกยิงด้วยลำแสงของนิวเคลียสที่เบากว่า นิวเคลียสสองนิวเคลียสจะรวมกันเป็นหนึ่งเดียวได้ก็ต่อเมื่ออยู่ใกล้กันมากพอ โดยปกติแล้ว นิวเคลียส (ทั้งหมดมีประจุบวก) จะผลักกันเนื่องจากแรงผลักทางไฟฟ้าสถิตปฏิกิริยาแรงสามารถเอาชนะแรงผลักนี้ได้ แต่เฉพาะในระยะทางที่สั้นมากจากนิวเคลียสเท่านั้น ดังนั้นนิวเคลียสของลำแสงจึงถูกเร่งความเร็ว อย่างมาก เพื่อให้แรงผลักดังกล่าวไม่มีนัยสำคัญเมื่อเทียบกับความเร็วของนิวเคลียสของลำแสง^[⁹^]พลังงานที่ใช้กับนิวเคลียสของลำแสงเพื่อเร่งความเร็วสามารถทำให้พวกมันมีความเร็วสูงถึงหนึ่งในสิบของความเร็วแสงอย่างไรก็ตาม หากใช้พลังงานมากเกินไป นิวเคลียสของลำแสงอาจแตกสลายได้^[⁹^]

การเข้าใกล้กันเพียงอย่างเดียวไม่เพียงพอที่จะทำให้นิวเคลียสสองตัวหลอมรวมกันได้: เมื่อนิวเคลียสสองตัวเข้าใกล้กัน พวกมันมักจะอยู่ด้วยกันประมาณ 10 ⁻²⁰ วินาที แล้วจึงแยกจากกัน (ไม่จำเป็นต้องมีองค์ประกอบเหมือนเดิมก่อนเกิดปฏิกิริยา) แทนที่จะก่อตัวเป็นนิวเคลียสเดียว^{[ 9 ]}^{[ 10 ]}สิ่งนี้เกิดขึ้นเพราะในระหว่างการพยายามก่อตัวเป็นนิวเคลียสเดียว แรงผลักทางไฟฟ้าสถิตจะฉีกนิวเคลียสที่กำลังก่อตัวออก^{[ 9 ]}แต่ละคู่ของเป้าหมายและลำแสงมีลักษณะเฉพาะด้วยพื้นที่หน้าตัด — ความน่าจะเป็นที่การหลอมรวมจะเกิดขึ้นหากนิวเคลียสสองตัวเข้าใกล้กัน โดยแสดงในรูปของพื้นที่ตามขวางที่อนุภาคตกกระทบต้องกระทบเพื่อให้เกิดการหลอมรวม^{[ c ]}การหลอมรวมนี้อาจเกิดขึ้นเป็นผลมาจากปรากฏการณ์ควอนตัมที่นิวเคลียสสามารถทะลุผ่านแรงผลักทางไฟฟ้าสถิตได้ หากนิวเคลียสทั้งสองสามารถอยู่ใกล้กันได้หลังจากผ่านช่วงนั้นไปแล้ว ปฏิสัมพันธ์ของนิวเคลียสหลายครั้งจะส่งผลให้เกิดการกระจายพลังงานใหม่และสมดุลพลังงาน^{[ 9 ]}

การรวมตัวกันที่เกิดขึ้นเป็นสถานะกระตุ้น^{[ 13 ]} —เรียกว่านิวเคลียสแบบผสม —และด้วยเหตุนี้จึงไม่เสถียรมาก^{[ 9 ]}เพื่อให้ได้สถานะที่เสถียรมากขึ้น การรวมตัวกันชั่วคราวอาจแตกตัวโดยไม่ก่อให้เกิดนิวเคลียสที่เสถียรมากขึ้น^{[ 14 ]} หรืออีกทางหนึ่ง นิวเคลียสแบบผสมอาจปล่อย นิวตรอนออกมาเล็กน้อยซึ่งจะนำพลังงานกระตุ้นออกไป หากพลังงานกระตุ้นไม่เพียงพอสำหรับการขับไล่นิวตรอน การรวมตัวกันจะผลิตรังสีแกมมาเหตุการณ์นี้เกิดขึ้นประมาณ 10 ⁻¹⁶ วินาทีหลังจากการชนกันของนิวเคลียสครั้งแรกและส่งผลให้เกิดนิวเคลียสที่เสถียรมากขึ้น^{[ 14 ]}คำจำกัดความโดยคณะทำงานร่วม IUPAC/IUPAP (JWP) ระบุว่าธาตุเคมีจะได้รับการยอมรับว่าเป็นธาตุที่ค้นพบได้ก็ต่อเมื่อนิวเคลียสของธาตุนั้นไม่สลายตัวภายใน 10 ⁻¹⁴วินาที ค่านี้ถูกเลือกเป็นค่าประมาณว่านิวเคลียสใช้เวลานานเท่าใดในการรับอิเล็กตรอนและแสดงคุณสมบัติทางเคมี^{[ 15 ]}^{[ d ]}

การเสื่อมสภาพและการตรวจจับ

ลำแสงผ่านเป้าหมายและไปถึงห้องถัดไปคือห้องแยก หากมีการสร้างนิวเคลียสใหม่ นิวเคลียสนั้นจะถูกพาไปพร้อมกับลำแสงนี้^{[ 17 ]}ในห้องแยก นิวเคลียสที่สร้างขึ้นใหม่จะถูกแยกออกจากนิวไคลด์อื่นๆ (ของลำแสงดั้งเดิมและผลิตภัณฑ์ปฏิกิริยาอื่นๆ) ^{[ e ]}และถูกส่งไปยังตัวตรวจจับพื้นผิวกั้น ซึ่งจะหยุดนิวเคลียส ตำแหน่งที่แน่นอนของการกระทบที่จะเกิดขึ้นกับตัวตรวจจับจะถูกทำเครื่องหมายไว้ นอกจากนี้ยังมีการทำเครื่องหมายพลังงานและเวลาที่มาถึงด้วย^{[ 17 ]}การถ่ายโอนใช้เวลาประมาณ 10 ⁻⁶ วินาที เพื่อให้ตรวจพบได้ นิวเคลียสต้องอยู่รอดได้นานเท่านี้^{[ 20 ]}นิวเคลียสจะถูกบันทึกอีกครั้งเมื่อมีการบันทึกการสลายตัว และตำแหน่งพลังงานและเวลาของการสลายตัวจะถูกวัด^{[ 17 ]}

ความเสถียรของนิวเคลียสเกิดจากปฏิสัมพันธ์ที่แข็งแกร่ง อย่างไรก็ตาม ขอบเขตของมันสั้นมาก เมื่อนิวเคลียสมีขนาดใหญ่ขึ้น อิทธิพลของมันต่อนิวคลีออน ที่อยู่นอกสุด ( โปรตอนและนิวตรอน) ก็จะอ่อนลง ในขณะเดียวกัน นิวเคลียสก็ถูกแยกออกจากกันด้วยแรงผลักทางไฟฟ้าสถิตระหว่างโปรตอน และขอบเขตของมันก็ไม่มีขีดจำกัด^{[ 21 ]}พลังงานยึดเหนี่ยวทั้งหมดที่เกิดจากปฏิสัมพันธ์ที่แข็งแกร่งจะเพิ่มขึ้นเป็นเส้นตรงตามจำนวนนิวคลีออน ในขณะที่แรงผลักทางไฟฟ้าสถิตจะเพิ่มขึ้นตามกำลังสองของเลขอะตอม กล่าวคือ แรงผลักทางไฟฟ้าสถิตจะเพิ่มขึ้นเร็วกว่าและมีความสำคัญมากขึ้นเรื่อยๆ สำหรับนิวเคลียสหนักและหนักยิ่งยวด^{[ 22 ]}^{[ 23 ]}ดังนั้น นิวเคลียสหนักยิ่งยวดจึงถูกทำนายทางทฤษฎี^{[ 24 ]}และได้รับการสังเกตมาแล้ว^{[ 25 ]}ว่าส่วนใหญ่จะสลายตัวผ่านโหมดการสลายตัวที่เกิดจากแรงผลักดังกล่าว ได้แก่การสลายตัวแบบอัลฟาและ การ แตก ตัวแบบเกิด ขึ้นเอง^{[ f ]}ตัวปล่อยอัลฟาเกือบทั้งหมดมี นิวคลีออน มากกว่า 210 ตัว ^{[ 27 ]}และนิวไคลด์ที่เบาที่สุดซึ่งส่วนใหญ่เกิดการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสมี 238 ตัว^{[ 28 ]}ในทั้งสองโหมดการสลายตัว นิวเคลียสจะถูกยับยั้งไม่ให้สลายตัวโดยกำแพงพลังงาน ที่สอดคล้องกัน สำหรับแต่ละโหมด แต่สามารถทะลุผ่านได้^{[ 22 ]}^{[ 23 ]}

อนุภาคอัลฟามักเกิดขึ้นในการสลายตัวของกัมมันตรังสี เนื่องจากมวลของอนุภาคอัลฟาต่อหนึ่งนิวคลีออนมีขนาดเล็กพอที่จะเหลือพลังงานบางส่วนให้อนุภาคอัลฟาใช้เป็นพลังงานจลน์เพื่อออกจากนิวเคลียส^{[ 30 ]}การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสเกิดจากการผลักกันทางไฟฟ้าสถิตที่ฉีกนิวเคลียสออกจากกันและผลิตนิวเคลียสต่างๆ ในกรณีต่างๆ ของการแตกตัวของนิวเคลียสที่เหมือนกัน^{[ 23 ]}เมื่อเลขอะตอมเพิ่มขึ้น การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสจะมีความสำคัญมากขึ้นอย่างรวดเร็ว: ครึ่งชีวิตบางส่วนของการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสลดลง 23 อันดับจากยูเรเนียม (ธาตุ 92) ถึงโนเบเลียม (ธาตุ 102) ^{[ 31 ]}และลดลง 30 อันดับจากทอเรียม (ธาตุ 90) ถึงเฟอร์เมียม (ธาตุ 100) ^{[ 32 ]}แบบจำลองหยดของเหลวก่อนหน้านี้จึงแนะนำว่าการแตกตัวแบบเกิดขึ้นเองจะเกิดขึ้นเกือบจะในทันทีเนื่องจากการหายไปของกำแพงการแตกตัวสำหรับนิวเคลียสที่มี นิวคลีออน ประมาณ 280 ตัว ^{[ 23 ]}^{[ 33 ]}แบบจำลองเปลือกนิวเคลียสในภายหลังแนะนำว่านิวเคลียสที่มี นิวคลีออนประมาณ 300 ตัวจะก่อตัวเป็นเกาะแห่งความเสถียรซึ่งนิวเคลียสจะต้านทานต่อการแตกตัวแบบเกิดขึ้นเองได้มากขึ้นและจะเกิดการสลายตัวแบบอัลฟาเป็นหลักโดยมีครึ่งชีวิตที่ยาวนานขึ้น^{[ 23 ]}^{[ 33 ]}การค้นพบในภายหลังแนะนำว่าเกาะที่คาดการณ์ไว้อาจอยู่ไกลกว่าที่คาดการณ์ไว้ในตอนแรก นอกจากนี้ยังแสดงให้เห็นว่านิวเคลียสที่อยู่ระหว่างแอคติไนด์ที่มีอายุยืนยาวและเกาะที่คาดการณ์ไว้นั้นมีการเสียรูปและได้รับความเสถียรเพิ่มเติมจากผลของเปลือก^{[ 34 ]}การทดลองกับนิวเคลียสซูเปอร์เฮฟวี่ที่เบากว่า^{[ 35 ]}รวมถึงนิวเคลียสที่ใกล้เคียงกับเกาะที่คาดไว้^{[ 31 ]}แสดงให้เห็นถึงความเสถียรที่มากกว่าที่คาดไว้ก่อนหน้านี้ต่อการแตกตัวโดยธรรมชาติ ซึ่งแสดงให้เห็นถึงความสำคัญของผลกระทบของเปลือกต่อนิวเคลียส^{[ g ]}

การสลายตัวแบบอัลฟาจะถูกบันทึกโดยอนุภาคอัลฟาที่ปล่อยออกมา และผลิตภัณฑ์จากการสลายตัวนั้นสามารถระบุได้ง่ายก่อนการสลายตัวจริง หากการสลายตัวดังกล่าวหรือชุดของการสลายตัวต่อเนื่องกันทำให้เกิดนิวเคลียสที่รู้จัก ผลิตภัณฑ์ดั้งเดิมของปฏิกิริยาสามารถระบุได้ง่าย^{[ h ]} (การที่การสลายตัวทั้งหมดภายในห่วงโซ่การสลายตัวมีความสัมพันธ์กันนั้นได้รับการยืนยันโดยตำแหน่งของการสลายตัวเหล่านี้ ซึ่งจะต้องอยู่ในที่เดียวกัน) ^{[ 17 ]}นิวเคลียสที่รู้จักสามารถจดจำได้จากลักษณะเฉพาะของการสลายตัวที่เกิดขึ้น เช่น พลังงานการสลายตัว (หรือโดยเฉพาะอย่างยิ่งพลังงานจลน์ของอนุภาคที่ปล่อยออกมา) ^{[ i ]}อย่างไรก็ตาม การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสทำให้เกิดนิวเคลียสต่างๆ เป็นผลิตภัณฑ์ ดังนั้นนิวไคลด์ดั้งเดิมจึงไม่สามารถระบุได้จากนิวเคลียสลูกของมัน^{[ j ]}

ข้อมูลที่นักฟิสิกส์ใช้ในการสังเคราะห์ธาตุหนักยิ่งยวดจึงเป็นข้อมูลที่รวบรวมได้จากเครื่องตรวจจับ ได้แก่ ตำแหน่ง พลังงาน และเวลาที่อนุภาคมาถึงเครื่องตรวจจับ รวมถึงข้อมูลการสลายตัวของอนุภาค นักฟิสิกส์จะวิเคราะห์ข้อมูลเหล่านี้และพยายามสรุปว่าปรากฏการณ์ดังกล่าวเกิดจากธาตุใหม่จริง ๆ และไม่น่าจะเกิดจากนิวไคลด์อื่นนอกเหนือจากที่กล่าวอ้าง บ่อยครั้งที่ข้อมูลที่ให้มาไม่เพียงพอที่จะสรุปได้ว่ามีการสร้างธาตุใหม่ขึ้นอย่างแน่นอน และไม่มีคำอธิบายอื่นใดสำหรับปรากฏการณ์ที่สังเกตได้ ดังนั้นจึงเกิดข้อผิดพลาดในการตีความข้อมูล^{[ k ]}

ประวัติศาสตร์

ความพยายามในการสังเคราะห์

เนื่องจากเปลือกนิวเคลียร์ที่สมบูรณ์ (หรือเทียบเท่ากับจำนวน โปรตอนหรือนิวตรอน มหัศจรรย์ ) อาจทำให้เสถียรภาพเพิ่มเติมแก่นิวเคลียสของธาตุหนักยิ่งยวด เมื่อเข้าใกล้ศูนย์กลางของเกาะแห่งเสถียรภาพ มากขึ้น จึงคิดว่าการสังเคราะห์ธาตุ 124 หรือธาตุใกล้เคียงจะทำให้นิวเคลียสที่มีอายุยืนยาวขึ้นภายในเกาะนั้น นักวิทยาศาสตร์ที่GANIL (Grand Accélérateur National d'Ions Lourds) พยายามวัดการแตกตัวโดยตรงและการแตกตัวแบบหน่วงเวลาของนิวเคลียสประกอบของธาตุที่มีZ = 114, 120 และ 124 เพื่อตรวจสอบ ผลกระทบ ของเปลือกในบริเวณนี้และเพื่อระบุเปลือกโปรตอนทรงกลมถัดไป ในปี 2549 โดยมีการเผยแพร่ผลลัพธ์ทั้งหมดในปี 2551 ทีมงานได้ให้ผลลัพธ์จากปฏิกิริยาที่เกี่ยวข้องกับการระดมยิง เป้าหมายเจอร์ มาเนียม ธรรมชาติ ด้วยไอออนยูเรเนียม: ^{[ 46 ]}

²³⁸ยู +^แนทGe →^{308,310,311,312,314}Ubq * → การแตกตัว

ทีมรายงานว่าพวกเขาสามารถระบุนิวเคลียสประกอบที่เกิดการแตกตัวด้วยครึ่งชีวิต > 10 ⁻¹⁸วินาที ผลลัพธ์นี้ชี้ให้เห็นถึงผลการรักษาเสถียรภาพที่แข็งแกร่งที่Z = 124 และชี้ไปยังเปลือกโปรตอนถัดไปที่Z > 120 ไม่ใช่ที่Z = 114 อย่างที่เคยคิดไว้ก่อนหน้านี้ นิวเคลียสประกอบคือการรวมกันอย่างหลวมๆ ของนิวคลีออนที่ยังไม่ได้จัดเรียงตัวเองเป็นเปลือกนิวเคลียร์ มันไม่มีโครงสร้างภายในและยึดติดกันด้วยแรงการชนกันระหว่างนิวเคลียสเป้าหมายและนิวเคลียสโปรเจคไทล์เท่านั้น มีการประมาณว่าต้องใช้เวลาประมาณ 10 ⁻¹⁴ วินาทีสำหรับนิวคลีออนในการจัดเรียงตัวเองเป็นเปลือกนิวเคลียร์ ณ จุดนั้นนิวเคลียสประกอบจะกลายเป็นนิวไคลด์และตัวเลขนี้ถูกใช้โดยIUPACเป็นครึ่งชีวิต ขั้นต่ำ ที่ไอโซโทปที่อ้างว่าต้องมีเพื่อที่จะได้รับการยอมรับว่าถูกค้นพบ ดังนั้น การทดลอง GANIL จึงไม่นับเป็นการค้นพบธาตุ 124 ^{[ 46 ]}

การแตกตัวของนิวเคลียสประกอบ³¹² 124 ได้รับการศึกษาในปี 2549 ที่เครื่องเร่งอนุภาคหนัก ALPI แบบคู่ขนานที่Laboratori Nazionali di Legnaro (ห้องปฏิบัติการแห่งชาติ Legnaro) ในอิตาลี: ^{[ 47 ]}

²³²ธ +⁸⁰ดู →³¹²Ubq * → การแตกตัว

เช่นเดียวกับการทดลองก่อนหน้านี้ที่ดำเนินการที่ JINR ( สถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม ) ชิ้นส่วนฟิสชันจะรวมกลุ่มกันรอบ นิวเคลียส วิเศษคู่เช่น¹³² Sn ( Z = 50, N = 82) ซึ่งเผยให้เห็นแนวโน้มที่นิวเคลียสหนักยิ่งยวดจะขับไล่นิวเคลียสวิเศษคู่ดังกล่าวออกไปในการเกิดฟิสชัน^{[ 48 ]}จำนวนนิวตรอนเฉลี่ยต่อการเกิดฟิสชันจาก นิวเคลียสประกอบ ³¹² 124 (เมื่อเทียบกับระบบที่เบากว่า) ก็พบว่าเพิ่มขึ้นเช่นกัน ซึ่งยืนยันว่าแนวโน้มของนิวเคลียสที่หนักกว่าจะปล่อยนิวตรอนมากขึ้นในระหว่างการเกิดฟิสชันยังคงดำเนินต่อไปในบริเวณมวลหนักยิ่งยวด^{[ 47 ]}

อาจเป็นปรากฏการณ์ทางธรรมชาติ

การศึกษาในปี 1976 โดยกลุ่มนักวิจัยชาวอเมริกันจากมหาวิทยาลัยหลายแห่งเสนอว่าธาตุหนักยิ่งยวดดั้งเดิม โดยเฉพาะอย่างยิ่ง ลิเวอร์โมเรียม อันไบควาเดียม อันไบเฮกเซียมและอันไบเซปเทียมอาจเป็นสาเหตุของความเสียหายจากรังสีที่ไม่สามารถอธิบายได้ (โดยเฉพาะเรดิโอฮาโล ) ในแร่ธาตุ^{[ 49 ]}จากนั้นจึงมีการเสนอว่าอันไบควาเดียมมีอยู่ในธรรมชาติพร้อมกับ ยูเรเนียม ซึ่งเป็นธาตุ ร่วมที่เป็นไปได้ ในปริมาณที่ตรวจพบได้ โดยมีความอุดมสมบูรณ์สัมพัทธ์ที่ 10 −11 ^[^{50 ] เชื่อ}กันว่านิวเคลียสของอันไบควาเดียมดังกล่าวจะสลายตัวแบบอัลฟาโดยมีครึ่งชีวิตที่ยาวนานมากจนกลายเป็นเฟลโรเวียมซึ่งจะมีอยู่ในตะกั่ว ธรรมชาติ ในความเข้มข้นที่ใกล้เคียงกัน (10 ⁻¹¹ ) และเกิดการแตกตัวโดยธรรมชาติ^{[ 50 ]}^{[ 51 ]}สิ่งนี้กระตุ้นให้นักวิจัยหลายคนค้นหาธาตุเหล่านี้ในธรรมชาติระหว่างปี 1976 ถึง 1983 กลุ่มที่นำโดยทอม เคฮิลล์ศาสตราจารย์จากมหาวิทยาลัยแคลิฟอร์เนียที่เดวิสอ้างในปี 1976 ว่าพวกเขาตรวจพบอนุภาคอัลฟาและรังสีเอ็กซ์ที่มีพลังงานที่เหมาะสมที่จะก่อให้เกิดความเสียหายที่สังเกตได้ ซึ่งสนับสนุนการมีอยู่ของธาตุเหล่านี้ นักวิจัยคนอื่นๆ อ้างว่าไม่พบธาตุใดๆ และตั้งคำถามเกี่ยวกับลักษณะเฉพาะของนิวเคลียสหนักยิ่งยวดดั้งเดิมที่เสนอไว้^{[ 52 ]}โดยเฉพาะอย่างยิ่ง พวกเขาระบุว่าเลขมหัศจรรย์N = 228 ที่จำเป็นสำหรับความเสถียรที่เพิ่มขึ้นจะสร้างนิวเคลียสที่มีนิวตรอนมากเกินไปในอันไบควอเดียมซึ่งจะไม่เสถียรต่อเบต้ากิจกรรมนี้ยังถูกเสนอว่าเกิดจากการเปลี่ยนแปลงนิวเคลียร์ในซีเรียม ธรรมชาติ ซึ่งทำให้เกิดความคลุมเครือมากขึ้นในการสังเกตธาตุหนักยิ่งยวดที่อ้างถึงนี้^{[ 53 ]}

ขอบเขตที่เป็นไปได้ของธาตุหนักยิ่งยวดดั้งเดิมบนโลกในปัจจุบันยังไม่แน่นอน แม้ว่าจะได้รับการยืนยันว่าก่อให้เกิดความเสียหายจากรังสีเมื่อนานมาแล้ว ธาตุเหล่านั้นอาจสลายตัวจนเหลือเพียงร่องรอย หรืออาจหายไปอย่างสิ้นเชิงแล้วก็ได้^{[ 54 ]}นอกจากนี้ยังไม่แน่ใจว่านิวเคลียสหนักยิ่งยวดดังกล่าวอาจเกิดขึ้นเองตามธรรมชาติได้หรือไม่ เนื่องจากคาดว่าการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสจะยุติกระบวนการ rที่รับผิดชอบต่อการก่อตัวของธาตุหนักระหว่างเลขมวล 270 ถึง 290 ก่อนที่ธาตุเช่นอันไบควาเดียมจะเกิดขึ้น^{[ 55 ]}

การตั้งชื่อ

โดยใช้ คำแนะนำของ IUPAC ปี 1979 ธาตุนี้ควร เรียกว่า unbiquadium ชั่วคราว (สัญลักษณ์Ubq ) จนกว่าจะมีการค้นพบ การค้นพบได้รับการยืนยัน และมีการเลือกชื่อถาวร^[⁵⁶^] แม้ว่าจะมีการใช้กันอย่างแพร่หลายในวงการเคมีในทุกระดับ ตั้งแต่ห้องเรียนเคมีไปจนถึงตำราเรียนขั้นสูง แต่คำแนะนำ เหล่านี้ส่วนใหญ่มักถูกละเลยในหมู่นักวิทยาศาสตร์ที่ทำงานทางทฤษฎีหรือเชิงทดลองเกี่ยวกับธาตุหนักยิ่งยวด ซึ่งเรียกมันว่า "ธาตุ 124" โดยมีสัญลักษณ์E124 , (124)หรือ124 ^[⁵⁷^]นักวิจัยบางคนยังเรียก unbiquadium ว่าeka -uranium ^[⁵¹^]ซึ่งเป็นชื่อที่ได้มาจากระบบที่ Dmitri Mendeleev ใช้ในการทำนายธาตุที่ไม่รู้จัก แม้ว่าการคาดการณ์ดังกล่าวอาจใช้ไม่ได้กับธาตุ g-block ที่ไม่มี congener ที่รู้จัก และeka-uraniumจะหมายถึงธาตุ 144 ^[⁵⁸^]หรือ 146 ^[⁵⁹^] แทน เมื่อคำนี้หมายถึงธาตุที่อยู่ต่ำกว่ายูเรเนียมโดยตรง

แนวโน้มสำหรับการสังเคราะห์ในอนาคต

ธาตุทุกชนิดตั้งแต่เมนเดเลเวียมเป็นต้นมาถูกผลิตขึ้นในปฏิกิริยาฟิวชั่น-ระเหย ซึ่งนำไปสู่การค้นพบธาตุที่หนักที่สุดที่รู้จักคือโอแกเนสซอนในปี 2545 ^{[ 60 ]}^{[ 61 ]}และเมื่อไม่นานมานี้คือเทนเนสซีนในปี 2553 ^{[ 62 ]}ปฏิกิริยาเหล่านี้เข้าใกล้ขีดจำกัดของเทคโนโลยีในปัจจุบัน ตัวอย่างเช่น การสังเคราะห์เทนเนสซีนต้องใช้ 249Bk จำนวน 22 มิลลิกรัม^และลำแสง^48Ca ที่มีความเข้มสูง เป็นเวลาหกเดือน ความเข้มของลำแสงในการวิจัยธาตุหนักยิ่งยวดไม่สามารถเกิน 10¹² ^{โปร เจคไทล์ต่อวินาทีได้โดยไม่ทำให้เป้าหมายและตัวตรวจจับเสียหาย และการผลิตเป้าหมาย}แอคติไนด์ที่หายากและไม่เสถียรมากขึ้นในปริมาณที่มากขึ้นนั้นไม่สามารถทำได้ในทางปฏิบัติ^{[ 63 ]} ด้วยเหตุนี้ การทดลองในอนาคตจึงต้องดำเนินการที่โรงงานต่างๆ เช่น โรงงานผลิตธาตุหนักยิ่งยวด (SHE-factory) ที่สถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม (JINR) หรือRIKENซึ่งจะช่วยให้การทดลองดำเนินไปได้นานขึ้นด้วยความสามารถในการตรวจจับที่เพิ่มขึ้น และทำให้เกิดปฏิกิริยาที่ไม่สามารถเข้าถึงได้ในกรณีอื่นๆ^{[ 64 ]}ถึงกระนั้น ก็คาดว่าจะเป็นความท้าทายอย่างยิ่งที่จะดำเนินการต่อจากธาตุที่ 120หรือ121เนื่องจากครึ่งชีวิตที่คาดการณ์ไว้สั้นและภาคตัดขวางที่คาดการณ์ไว้ต่ำ^{[ 65 ]}

การผลิตธาตุหนักยิ่งยวดใหม่จะต้องใช้โปรเจคไทล์ที่หนักกว่า⁴⁸ Ca ซึ่งถูกนำมาใช้ในการค้นพบธาตุ 114–118 ได้สำเร็จ แม้ว่าสิ่งนี้จะทำให้เกิดปฏิกิริยาสมมาตรมากขึ้นซึ่งไม่เอื้ออำนวยก็ตาม^{[ 66 ]}ดังนั้น จึงเป็นไปได้ว่าปฏิกิริยาระหว่าง⁵⁸ Fe และ เป้าหมาย ²⁴⁹Cf ^{[ 65 ]}หรือ²⁵¹ Cf มีแนวโน้มที่ดีที่สุด^{[ 67 ]}การศึกษาเกี่ยวกับการแตกตัวของนิวเคลียสประกอบ ซูเปอร์เฮฟวี่ต่างๆ พบว่าพลวัตของ ปฏิกิริยาที่เกิดจาก ⁴⁸ Ca และ⁵⁸ Fe มีความคล้ายคลึงกัน ซึ่งบ่งชี้ว่า โปรเจคไทล์ ⁵⁸ Fe อาจเป็นไปได้ในการผลิตนิวเคลียสซูเปอร์เฮฟวี่ได้ถึงZ = 124 หรืออาจถึง 125 ^{[ 63 ]}^{[ 68 ]}นอกจากนี้ยังเป็นไปได้ว่าปฏิกิริยากับ²⁵¹ Cf จะผลิตนิวเคลียสประกอบ³⁰⁹ Ubq* ที่มีนิวตรอน 185 ตัว ซึ่งอยู่เหนือ การปิดเปลือก N = 184 ทันที ด้วยเหตุนี้ นิวเคลียสประกอบจึงถูกทำนายว่าจะมีโอกาสรอดชีวิตค่อนข้างสูงและพลังงานการแยกนิวตรอนต่ำ ซึ่งนำไปสู่ช่องทาง 1n–3n และไอโซโทป^306–308 Ubq ที่มีภาคตัดขวางค่อนข้างสูง^{[ 67 ]}พลวัตเหล่านี้เป็นการคาดเดาอย่างมาก เนื่องจากภาคตัดขวางอาจต่ำกว่ามากหากแนวโน้มในการผลิตธาตุ 112–118 ยังคงดำเนินต่อไป หรืออุปสรรคการแตกตัวต่ำกว่าที่คาดไว้ โดยไม่คำนึงถึงผลกระทบของเปลือก ซึ่งนำไปสู่ความเสถียรที่ลดลงต่อการแตกตัวโดยธรรมชาติ (ซึ่งมีความสำคัญมากขึ้นเรื่อยๆ) ^{[ 65 ]}อย่างไรก็ตาม โอกาสในการเข้าถึง เปลือก N = 184 ทางด้านที่มีโปรตอนมากของแผนภูมินิวไคลด์โดยการเพิ่มจำนวนโปรตอนได้รับการพิจารณามานานแล้ว ในปี 1970 นักฟิสิกส์นิวเคลียร์ชาวโซเวียตGeorgy Flyorovได้เสนอให้ระดมยิงเป้าหมายพลูโตเนียมด้วยกระสุนสังกะสีเพื่อผลิตไอโซโทปของธาตุ 124 ที่ เปลือก N = 184 ^{[ 69 ]}

คุณสมบัติที่คาดการณ์ไว้

เสถียรภาพนิวเคลียร์และไอโซโทป

อันบิควาเดียมเป็นที่น่าสนใจสำหรับนักวิจัยเนื่องจากอาจตั้งอยู่ใกล้กับศูนย์กลางของเกาะแห่งความเสถียรซึ่งเป็นบริเวณทางทฤษฎีที่ประกอบด้วยนิวเคลียสหนักยิ่งยวดที่มีอายุยืนยาวกว่า เกาะแห่งความเสถียรดังกล่าวได้รับการเสนอครั้งแรกโดย^{ศาสตราจารย์เกล็น ซีบอร์ก แห่งมหาวิทยาลัยแคลิฟอร์เนีย [} 71 ] โดยเฉพาะ^{อย่าง}^ยิ่งทำนายบริเวณแห่งความเสถียรที่มีศูนย์กลางอยู่ที่ธาตุ 126 ( อันบิเฮกเซียม ) และครอบคลุมธาตุใกล้เคียง รวมถึงอันบิควาเดียม ซึ่งมีครึ่งชีวิตที่อาจยาวนานถึง 10⁹ ^ปี [ ⁵⁰^]^ในธาตุที่รู้จัก ความเสถียรของนิวเคลียสจะลดลงอย่างมากเมื่อเลขอะตอมเพิ่มขึ้นหลังจากยูเรเนียม ซึ่งเป็น ธาตุดั้งเดิมที่หนักที่สุดดังนั้นไอโซโทปที่สังเกตได้ทั้งหมดที่มีเลขอะตอมสูงกว่า101 จึงสลายตัวทางกัมมันตรังสีโดยมีครึ่งชีวิตต่ำกว่าหนึ่งวัน อย่างไรก็ตาม ความเสถียรของนิวเคลียสเพิ่มขึ้นเล็กน้อยในนิวไคลด์รอบเลขอะตอม110–114 ซึ่ง บ่งชี้ ถึงการมีอยู่ของเกาะแห่งความเสถียร สิ่งนี้เป็นผลมาจากการปิดเปลือกนิวเคลียร์ ที่อาจเกิดขึ้น ใน บริเวณมวล หนักยิ่งยวดซึ่งมีผลทำให้เสถียรที่อาจนำไปสู่ครึ่งชีวิตในระดับหลายปีหรือนานกว่านั้นสำหรับไอโซโทปบางชนิดที่ยังไม่ถูกค้นพบของธาตุเหล่านี้^[⁵⁰^]^[⁶⁶^]แม้ว่าจะยังไม่ได้รับการพิสูจน์ แต่การมีอยู่ของธาตุหนักยิ่งยวดที่มีน้ำหนักมากเท่ากับโอแกเนสซอนก็เป็นหลักฐานของผลทำให้เสถียรดังกล่าว เนื่องจากธาตุที่มีเลขอะตอมมากกว่าประมาณ104นั้นไม่เสถียรอย่างมากในแบบจำลองที่ละเลยเลขมหัศจรรย์^[⁷²^]

ในบริเวณนี้ของตารางธาตุN = 184 และN = 228 ได้รับการเสนอให้เป็นเปลือกนิวตรอนปิด^{[ 73 ]}และเลขอะตอมต่างๆ ได้รับการเสนอให้เป็นเปลือกโปรตอนปิด รวมถึงZ = 124 ^{[ l ]}เกาะแห่งความเสถียรมีลักษณะเฉพาะคือครึ่งชีวิตที่ยาวนานกว่าของนิวเคลียสที่อยู่ใกล้เลขมหัศจรรย์เหล่านี้ แม้ว่าขอบเขตของผลกระทบที่ทำให้เสถียรจะไม่แน่นอนเนื่องจากการคาดการณ์ถึงการอ่อนตัวลงของการปิดเปลือกโปรตอนและการสูญเสียความเป็นมหัศจรรย์สองเท่า ที่อาจเกิดขึ้น ได้^{[ 73 ]}งานวิจัยล่าสุดคาดการณ์ว่าเกาะแห่งความเสถียรจะอยู่ตรงกลางที่ไอโซโทปโคเปอร์นิเซียม ที่เสถียรแบบเบตา²⁹¹ Cn และ²⁹³ Cn แทน^[⁶⁶^]^[⁷⁴^]ซึ่งจะทำให้อันบิควาเดียมอยู่เหนือเกาะและส่งผลให้มีครึ่งชีวิตสั้นโดยไม่คำนึงถึงผลกระทบของเปลือก จากการศึกษาในปี 2016 เกี่ยวกับคุณสมบัติการสลายตัวของไอโซโทปอันไบควอเดียม^284–339 Ubq พบว่า^284–304 Ubq อยู่นอกเส้นหยดโปรตอนดังนั้นจึงอาจเป็นตัวปล่อยโปรตอนได้ส่วน^305–323 Ubq อาจเกิดการสลายตัวแบบอัลฟาโดยบางสายโซ่จะสิ้นสุดที่เฟลโรเวียมและไอโซโทปที่หนักกว่าจะสลายตัวด้วยการแตกตัวแบบสปอนเทเนียส^[⁷⁵^]ผลลัพธ์เหล่านี้ รวมถึงผลลัพธ์จากแบบจำลองควอนตัมทunneling ทำนายว่าไอโซโทปที่เบากว่า³¹⁹ Ubq จะไม่มีครึ่งชีวิตเกินหนึ่งมิลลิวินาที ^[⁷⁶^]และโดยเฉพาะอย่างยิ่งจะมีครึ่งชีวิตสั้นมากสำหรับ^309–314 Ubq ในช่วงเวลาต่ำกว่าไมโครวินาที^[⁷⁵^]เนื่องจากผลกระทบที่ทำให้ไม่เสถียรทันทีเหนือเปลือกที่N = 184 ซึ่งทำให้การระบุไอโซโทป unbiquadium จำนวนมากแทบเป็นไปไม่ได้ด้วยเทคโนโลยีปัจจุบัน เนื่องจากเครื่องตรวจจับไม่สามารถแยกแยะสัญญาณต่อเนื่องอย่างรวดเร็วจากการสลายตัวของอัลฟาในช่วงเวลาที่สั้นกว่าไมโครวินาทีได้^[⁶⁵^]^[^m^]

ครึ่งชีวิตของ การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสที่สั้นลงเรื่อยๆของนิวเคลียสหนักยิ่งยวดและความเป็นไปได้ที่การแตกตัวจะครอบงำการสลายตัวแบบอัลฟา อาจเป็นตัวกำหนดเสถียรภาพของไอโซโทปอันไบควอเดียมด้วย^{[ 65 ]}^{[ 74 ]}ในขณะที่ครึ่งชีวิตของการแตกตัวบางส่วนที่ประกอบเป็น "ทะเลแห่งความไม่เสถียร" อาจอยู่ในลำดับ 10 ⁻¹⁸ วินาที อันเป็นผลมาจากอุปสรรคการแตกตัว ที่ต่ำมาก โดยเฉพาะในนิวเคลียสคู่-คู่เนื่องจากผลกระทบของการจับคู่ ผลกระทบที่ทำให้เสถียรที่N = 184 และN = 228 อาจทำให้ไอโซโทปที่มีอายุยืนยาวค่อนข้างยาวนานสามารถดำรงอยู่ได้^{[ 70 ]}สำหรับN = 184 ครึ่งชีวิตของการแตกตัวอาจเพิ่มขึ้น แม้ว่าครึ่งชีวิตของอัลฟายังคงคาดว่าจะอยู่ในลำดับไมโครวินาทีหรือน้อยกว่านั้น แม้ว่าจะมีการปิดเปลือกที่³⁰⁸ Ubq ก็ตาม เป็นไปได้เช่นกันที่เกาะแห่งเสถียรภาพอาจเลื่อนไปยัง บริเวณ N = 198 ซึ่งครึ่งชีวิตโดยรวมอาจอยู่ในระดับวินาที^{[ 74 ]}ตรงกันข้ามกับไอโซโทปข้างเคียงที่จะเกิดการแตกตัวในเวลาน้อยกว่าหนึ่งไมโครวินาที ในบริเวณที่มีนิวตรอนมากรอบN = 228 ครึ่งชีวิตของอัลฟายังคาดว่าจะเพิ่มขึ้นตามจำนวนนิวตรอน ที่เพิ่มขึ้น ซึ่งหมายความว่าเสถียรภาพของนิวเคลียสดังกล่าวจะขึ้นอยู่กับตำแหน่งของเส้นเสถียรภาพเบตาและความต้านทานต่อการแตกตัวเป็นหลัก การคำนวณในช่วงแรกโดย P. Moller นักฟิสิกส์ที่ห้องปฏิบัติการแห่งชาติ Los Alamosประมาณการครึ่งชีวิตโดยรวมของ³⁵² Ubq (ที่มีN = 228) ไว้ที่ประมาณ 67 วินาที และอาจยาวนานที่สุดใน บริเวณ N = 228 ^{[ 50 ]}^{[ 77 ]}

เคมี

อันบิควาเดียมเป็นสมาชิกตัวที่สี่ของอนุกรมซูเปอร์แอคติไนด์และควรจะคล้ายกับยูเรเนียม : ธาตุทั้งสองมีอิเล็กตรอนวาเลนซ์หกตัวเหนือแกนก๊าซเฉื่อย ในอนุกรมซูเปอร์แอคติไนด์ คาดว่า หลักการเอาฟ์เบาจะล้มเหลวเนื่องจากผลกระทบเชิงสัมพัทธภาพและคาดว่าจะมีการทับซ้อนกันของออร์บิทัล 5g, 6f, 7d และ 8p ดังนั้น การจัดเรียงอิเล็กตรอนสถานะพื้นฐานของอันบิควาเดียมจึงถูกทำนายว่าจะเป็น[ Og ] 6f ³ 8s ² 8p ¹^{[ 78 ]}หรือ 6f ² 8s ² 8p ² , ^{[ 79 ]}ซึ่งแตกต่างจาก[ Og ] 5g ⁴ 8s ²ที่ได้มาจากเอาฟ์เบา การทับซ้อนกันของออร์บิทัลที่ทำนายไว้และความไม่แน่นอนในลำดับการเติม โดยเฉพาะอย่างยิ่งสำหรับออร์บิทัล f และ g ทำให้การทำนายคุณสมบัติทางเคมีและอะตอมของธาตุเหล่านี้ทำได้ยากมาก^{[ 80 ]}

สถานะออกซิเดชันที่คาดการณ์ไว้ของอันไบควาเดียมคือ +6 ซึ่งจะอยู่ในเฮไลด์ UbqX (X = ฮาโลเจน) คล้ายกับสถานะออกซิเดชัน +6 ที่ทราบในยูเรเนียม^{[ 1 ]}เช่นเดียวกับซูเปอร์แอคติไนด์ยุคแรกอื่นๆ พลังงานพันธะของอิเล็กตรอนวาเลนซ์ของอันไบควาเดียมคาดว่าจะน้อยพอที่อิเล็กตรอนทั้งหกตัวจะสามารถมีส่วนร่วมในปฏิกิริยาเคมีได้อย่างง่ายดาย^{[ 58 ]}การจัดเรียงอิเล็กตรอนที่คาดการณ์ไว้ของไอออน Ubq ⁵⁺คือ [Og] 6f ¹^{[ 1 ]}

หมายเหตุ

↑ในฟิสิกส์นิวเคลียร์ธาตุจะถูกเรียกว่าหนักหากเลขอะตอมของมันสูงตะกั่ว (ธาตุที่ 82) เป็นตัวอย่างหนึ่งของธาตุหนักดังกล่าว คำว่า "ธาตุหนักยิ่งยวด" โดยทั่วไปหมายถึงธาตุที่มีเลขอะตอมมากกว่า 103 (แม้ว่าจะมีคำจำกัดความอื่น ๆ เช่น เลขอะตอมมากกว่า 100 ^{[ 3 ]}หรือ 112 [⁴^]บางครั้ง คำนี้ถูกนำเสนอเป็นคำที่เทียบเท่ากับคำว่า "ทรานส์แอคติไนด์" ซึ่งกำหนดขีดจำกัดบนก่อนจุดเริ่มต้นของอนุกรมซูเปอร์แอคติไนด์ สมมุติ )^[⁵^{] คำว่า "ไอโซโทปหนัก" (ของธาตุที่กำหนด) และ "}^{นิวเคลียส}หนัก" หมายถึงสิ่งที่สามารถเข้าใจได้ในภาษาทั่วไป นั่นคือ ไอโซโทปที่มีมวลสูง (สำหรับธาตุที่กำหนด) และนิวเคลียสที่มีมวลสูง ตามลำดับ
↑ในปี 2009 ทีมงานที่ JINR นำโดย Oganessian ได้เผยแพร่ผลลัพธ์ของความพยายามในการสร้างฮัสเซียมในปฏิกิริยาสมมาตร¹³⁶ Xe +¹³⁶ Xe พวกเขาไม่สามารถสังเกตเห็นอะตอมแม้แต่ตัวเดียวในปฏิกิริยาดังกล่าว ทำให้ขีดจำกัดบนของภาคตัดขวาง ซึ่งเป็นการวัดความน่าจะเป็นของปฏิกิริยานิวเคลียร์ อยู่ที่ 2.5 pb ^[⁶ ]เมื่อเปรียบเทียบกัน ปฏิกิริยาที่นำไปสู่การค้นพบฮัสเซียม²⁰⁸^Pb +⁵⁸ Fe มีภาคตัดขวางประมาณ 20pb (โดยเฉพาะ 19 ⁺¹⁹ pb) ตามที่ผู้ค้นพบประเมินไว้^{[ 7 ]}
↑ปริมาณพลังงานที่ใช้กับอนุภาคของลำแสงเพื่อเร่งความเร็วก็สามารถส่งผลต่อค่าของพื้นที่หน้าตัดได้เช่นกัน ตัวอย่างเช่น ในกรณี²⁸ซี +¹n →²⁸อัล +¹ปฏิกิริยาp พื้นที่หน้าตัดเปลี่ยนแปลงอย่างราบรื่นจาก 370 mb ที่ 12.3 MeV เป็น 160 mb ที่ 18.3 MeV โดยมีจุดสูงสุดกว้างที่ 13.5 MeV ด้วยค่าสูงสุด 380 mb ^{[ 11 ]}
↑รูปนี้ยังแสดงถึงขีดจำกัดบนที่ยอมรับกันโดยทั่วไปสำหรับอายุการใช้งานของนิวเคลียสแบบผสม^{[ 16 ]}
↑การแยกนี้ขึ้นอยู่กับว่านิวเคลียสที่เกิดขึ้นจะเคลื่อนที่ผ่านเป้าหมายช้ากว่านิวเคลียสของลำแสงที่ยังไม่เกิดปฏิกิริยา ตัวแยกประกอบด้วยสนามไฟฟ้าและสนามแม่เหล็กซึ่งผลกระทบต่ออนุภาคที่เคลื่อนที่จะหักล้างกันเมื่ออนุภาคมีความเร็วเฉพาะ^{[ 18 ]}การแยกดังกล่าวอาจได้รับความช่วยเหลือจากการวัดเวลาบินและการวัดพลังงานการกระดอน การรวมกันของทั้งสองอาจช่วยให้สามารถประมาณมวลของนิวเคลียสได้^{[ 19 ]}
↑ไม่ใช่โหมดการสลายตัวทั้งหมดที่เกิดจากแรงผลักทางไฟฟ้าสถิต ตัวอย่างเช่นการสลายตัวแบบเบตาเกิดจากปฏิสัมพันธ์ที่อ่อนแอ^{[ 26 ]}
↑เป็นที่ทราบกันอยู่แล้วในช่วงทศวรรษ 1960 ว่าสถานะพื้นฐานของนิวเคลียสแตกต่างกันทั้งในด้านพลังงานและรูปร่าง รวมถึงจำนวนนิวคลีออนวิเศษบางจำนวนสอดคล้องกับความเสถียรที่มากขึ้นของนิวเคลียส อย่างไรก็ตาม มีการสันนิษฐานว่าไม่มีโครงสร้างนิวเคลียร์ในนิวเคลียสหนักยิ่งยวด เนื่องจากมีรูปร่างผิดปกติเกินกว่าจะก่อตัวเป็นโครงสร้างได้^{[ 31 ]}
↑เนื่องจากมวลของนิวเคลียสไม่ได้วัดโดยตรง แต่คำนวณจากมวลของนิวเคลียสอื่น การวัดดังกล่าวจึงเรียกว่าการวัดทางอ้อม การวัดโดยตรงก็เป็นไปได้เช่นกัน แต่ส่วนใหญ่ยังไม่สามารถทำได้สำหรับนิวเคลียสหนักยิ่งยวด^{[ 36 ]}การวัดมวลโดยตรงครั้งแรกของนิวเคลียสหนักยิ่งยวดได้รับการรายงานในปี 2018 ที่ LBNL^{[ 37 ]}มวลถูกกำหนดจากตำแหน่งของนิวเคลียสหลังจากการถ่ายโอน (ตำแหน่งช่วยกำหนดวิถีการเคลื่อนที่ ซึ่งเชื่อมโยงกับอัตราส่วนมวลต่อประจุของนิวเคลียส เนื่องจากการถ่ายโอนทำในขณะที่มีแม่เหล็กอยู่)^{[ 38 ]}
↑หากการสลายตัวเกิดขึ้นในสุญญากาศ เนื่องจากโมเมนตัมรวมของระบบที่แยกตัวก่อนและหลังการสลายตัวจะต้องคงอยู่นิวเคลียสลูกสาวก็จะได้รับความเร็วเล็กน้อยเช่นกัน อัตราส่วนของความเร็วทั้งสอง และด้วยเหตุนี้ อัตราส่วนของพลังงานจลน์ จึงจะเป็นผกผันกับอัตราส่วนของมวลทั้งสอง พลังงานการสลายตัวเท่ากับผลรวมของพลังงานจลน์ที่ทราบของอนุภาคอัลฟาและของนิวเคลียสลูกสาว (เศษส่วนที่แน่นอนของอนุภาคอัลฟา)^{[ 27 ]}การคำนวณนี้ใช้ได้กับการทดลองเช่นกัน แต่ความแตกต่างคือ นิวเคลียสจะไม่เคลื่อนที่หลังจากการสลายตัวเนื่องจากมันถูกผูกไว้กับเครื่องตรวจจับ
↑การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสถูกค้นพบโดยนักฟิสิกส์ชาวโซเวียตGeorgy Flerov ^{[ 39 ]}ซึ่งเป็นนักวิทยาศาสตร์ชั้นนำที่ JINR และด้วยเหตุนี้จึงเป็น "งานอดิเรก" สำหรับสถานที่ดัง^{กล่าว [ 40 ]}ในทางตรงกันข้าม นักวิทยาศาสตร์ของ LBL เชื่อว่าข้อมูลการแตกตัวไม่เพียงพอสำหรับการอ้างว่ามีการสังเคราะห์ธาตุ พวกเขาเชื่อว่าการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสยังไม่ได้รับการศึกษาอย่างเพียงพอที่จะใช้ในการระบุธาตุใหม่ เนื่องจากมีความยากลำบากในการพิสูจน์ว่านิวเคลียสประกอบได้ปล่อยนิวตรอนออกมาเท่านั้น ไม่ใช่อนุภาคที่มีประจุ เช่น โปรตอนหรืออนุภาคอัลฟา^{[ 16 ]}ดังนั้นพวกเขาจึงเลือกที่จะเชื่อมโยงไอโซโทปใหม่กับไอโซโทปที่รู้จักอยู่แล้วโดยการสลายตัวของอัลฟาอย่างต่อเนื่อง^{[ 39 ]}
↑ ตัวอย่างเช่น ธาตุ ^ที่ 102 ถูกระบุผิดพลาดในปี 1957 ที่สถาบันฟิสิกส์โนเบลในสตอกโฮล์มเขต สตอกโฮล์มประเทศสวีเดน^{[ 41} ]ไม่มีการอ้างสิทธิ์ที่แน่ชัดก่อนหน้านี้เกี่ยวกับการสร้างธาตุนี้ และธาตุนี้ได้รับการตั้งชื่อโดยผู้ค้นพบชาวสวีเดน อเมริกัน และอังกฤษว่าโนเบเลียมต่อมาได้มีการแสดงให้เห็นว่าการระบุนั้นไม่ถูกต้อง^{[ 42 ]}ในปีต่อมา RL ไม่สามารถทำซ้ำผลลัพธ์ของชาวสวีเดนได้ และประกาศการสังเคราะห์ธาตุนี้แทน ซึ่งการอ้างสิทธิ์นั้นก็ถูกพิสูจน์ว่าไม่ถูกต้องในภายหลังเช่นกัน^{[ 42 ]} JINR ยืนยันว่าพวกเขาเป็นคนแรกที่สร้างธาตุนี้ และเสนอชื่อของตนเองสำหรับธาตุใหม่นี้ว่าโจลิโอเทียม [^{43 ] ชื่อ}ของโซเวียตก็ไม่ได้รับการยอมรับเช่นกัน (ต่อมา JINR กล่าวถึงการตั้งชื่อธาตุที่ 102 ว่า "รีบร้อน")^{[ 44 ]}ชื่อนี้ได้รับการเสนอต่อ IUPAC ในการตอบกลับเป็นลายลักษณ์อักษรต่อคำตัดสินของพวกเขาเกี่ยวกับลำดับความสำคัญของการอ้างสิทธิ์การค้นพบธาตุ ซึ่งลงนามเมื่อวันที่ 29 กันยายน พ.ศ. 2535^{[ 44 ]}ชื่อ "โนเบเลียม" ยังคงไม่เปลี่ยนแปลงเนื่องจากการใช้งานอย่างแพร่หลาย^{[ 45 ]}
↑เลขอะตอม 114, 120, 122 และ 126 ยังได้รับการเสนอให้เป็นเปลือกโปรตอนปิดในแบบจำลองต่างๆ อีกด้วย
↑แม้ว่านิวเคลียสเหล่านั้นอาจถูกสังเคราะห์ขึ้นและอาจมีการบันทึกสัญญาณการสลายตัวได้หลายชุด แต่การสลายตัวที่เร็วกว่าหนึ่งไมโครวินาทีอาจซ้อนทับกับสัญญาณที่ตามมาและทำให้แยกแยะได้ยาก โดยเฉพาะอย่างยิ่งเมื่อนิวเคลียสที่ไม่สามารถระบุลักษณะได้หลายตัวอาจเกิดขึ้นและปล่อยอนุภาคอัลฟาที่คล้ายกันออกมาหลายชุด ความยากลำบากหลักจึงอยู่ที่การระบุการสลายตัวว่าเป็นของนิวเคลียส ต้นกำเนิดที่ถูกต้อง เนื่องจากอะตอมหนักยิ่งยวดที่สลายตัวก่อนถึงตัวตรวจจับจะไม่ถูกบันทึกเลย

\n"}}">

1 2 3 Pyykkö, Pekka (2011). "ตารางธาตุที่แนะนำจนถึง Z ≤ 172 โดยอิงจากการคำนวณ Dirac–Fock บนอะตอมและไอออน" เคมีกายภาพ เคมีฟิสิกส์ 13 ( 1): 161– 8. Bibcode : 2011PCCP...13..161P . doi : 10.1039/c0cp01575j . PMID 20967377 .
↑ Ibadullayev, Dastan (2024). "การสังเคราะห์และการศึกษาคุณสมบัติการสลายตัวของไอโซโทปของธาตุหนักยิ่งยวด Lv ในปฏิกิริยา²³⁸ U + ⁵⁴ Cr และ²⁴² Pu + ⁵⁰ Ti" . jinr.ru . สถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม. สืบค้นเมื่อ2 พฤศจิกายน 2024 .
↑ Krämer, K. (2016). "คำอธิบาย: ธาตุหนักยิ่งยวด" . Chemistry World . สืบค้นเมื่อ2020-03-15 .
↑ "การค้นพบธาตุที่ 113 และ 115"ห้องปฏิบัติการแห่งชาติลอว์เรนซ์ลิเวอร์มอร์เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 11 กันยายน 2015 เรียกดูเมื่อ15 มีนาคม 2020
↑ Eliav, E.; Kaldor, U.; Borschevsky, A. (2018). "โครงสร้างอิเล็กตรอนของอะตอมทรานส์แอคติไนด์" ใน Scott, RA (บรรณาธิการ). สารานุกรมเคมีอนินทรีย์และชีวอนินท รีย์ . John Wiley & Sons . หน้า1–16 . doi : 10.1002/9781119951438.eibc2632 . ISBN 978-1-119-95143-8. S2CID 127060181 .
↑ Oganessian, Yu. Ts. ; Dmitriev, SN; Yeremin, AV; et al. (2009). "ความพยายามในการผลิตไอโซโทปของธาตุ 108 ในปฏิกิริยาฟิวชัน¹³⁶ Xe + ¹³⁶ Xe". Physical Review C . 79 (2) 024608. doi : 10.1103/PhysRevC.79.024608 . ISSN 0556-2813 .
↑ มุนเซนเบิร์ก, จี. ; อาร์มบรูสเตอร์, พี. ; โฟลเกอร์, เอช.; และคณะ (1984) "การระบุองค์ประกอบ 108" (PDF ) Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235– 236. Bibcode : 1984ZPhyA.317..235M . ดอย : 10.1007/BF01421260 . S2CID 123288075 . เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อวันที่ 7 มิถุนายน2558 สืบค้นเมื่อ20 ตุลาคม 2555 .
↑ Subramanian, S. (28 สิงหาคม 2019). "การสร้างธาตุใหม่ไม่คุ้มค่า ถามนักวิทยาศาสตร์จากเบิร์กลีย์คนนี้ดูสิ" Bloomberg Businessweek . เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 24 กันยายน 2024. สืบค้นเมื่อ 18 มกราคม 2020 .
1 2 3 4 5 6อีวานอฟ, ดี. (2019). "Сверхтяжелые шаги в неизвестное" [ Superheavy ก้าวไปสู่สิ่งที่ไม่รู้] . nplus1.ru (เป็นภาษารัสเซีย) สืบค้นเมื่อ2020-02-02 .
↑ Hinde, D. (2017). "สิ่งใหม่และหนักยิ่งยวดในตารางธาตุ" . The Conversation . สืบค้นเมื่อ30 มกราคม 2020 .
↑ Kern, BD; Thompson, WE; Ferguson, JM (1959). "ภาคตัดขวางสำหรับปฏิกิริยา (n , p) และ (n, α) บางอย่าง" ฟิสิกส์นิวเคลียร์10 : 226– 234. Bibcode : 1959NucPh..10..226K . doi : 10.1016/0029-5582(59)90211-1 .
↑ Wakhle, A.; Simenel, C.; Hinde, DJ; และคณะ (2015). Simenel, C.; Gomes, PRS; Hinde, DJ; และคณะ (บรรณาธิการ). "การเปรียบเทียบการกระจายมุมมวลควาซิฟิกชันเชิงทดลองและเชิงทฤษฎี" European Physical Journal Web of Conferences . 86 : 00061. Bibcode : 2015EPJWC..8600061W . doi : 10.1051/epjconf/20158600061 . hdl : 1885/148847 . ISSN 2100-014X .
↑ "ปฏิกิริยานิวเคลียร์" (PDF)หน้า7–8 สืบค้นเมื่อ 27 มกราคม2020 ตีพิมพ์ในชื่อLoveland, WD; Morrissey, DJ; Seaborg, GT (2005). "ปฏิกิริยานิวเคลียร์". เคมีนิวเคลียร์สมัยใหม่ . John Wiley & Sons, Inc.หน้า249–297 . doi : 10.1002/0471768626.ch10 . ISBN 978-0-471-76862-3.
1 2 Krása, A. (2010). "แหล่งกำเนิดนิวตรอนสำหรับ ADS" (PDF)คณะวิทยาศาสตร์นิวเคลียร์และวิศวกรรมฟิสิกส์มหาวิทยาลัยเทคนิคเช็กในปราก : 4– 8. S2CID 28796927เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อวันที่ 18 กันยายน 2017 –ผ่าน Wayback Machine
↑ Wapstra, AH (1991). "เกณฑ์ที่ต้องได้รับการตอบสนองเพื่อให้การค้นพบธาตุเคมีใหม่ได้รับการยอมรับ" (PDF) . เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ . 63 (6): 883. doi : 10.1351/pac199163060879 . ISSN 1365-3075 . S2CID 95737691 .
1 2 Hyde , EK; Hoffman, DC ; Keller, OL (1987). "ประวัติและการวิเคราะห์การค้นพบธาตุ 104 และ 105" Radiochimica Acta . 42 (2): 67– 68. doi : 10.1524/ract.1987.42.2.57 . ISSN 2193-3405 . S2CID 99193729 .
1 2 3 4 Chemistry World (2016). "วิธีการสร้างธาตุหนักยิ่งยวดและเติมตารางธาตุให้สมบูรณ์[วิดีโอ] " Scientific American . สืบค้นเมื่อ2020-01-27
↑ Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 334.
↑ Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 335.
↑ซาเกรเบฟ, คาร์ปอฟและไกรเนอร์ 2013 , p. 3.
↑ Beiser 2003 , หน้า 432.
1 2 Pauli, N. (2019). "การสลายตัวแบบอัลฟา" (PDF) . ฟิสิกส์นิวเคลียร์ อะตอม และโมเลกุลเบื้องต้น (ส่วนฟิสิกส์นิวเคลียร์) . มหาวิทยาลัยเสรีแห่งบรัสเซลส์. สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .
1 2 3 4 5 Pauli, N. (2019). "การแตกตัวของนิวเคลียส" (PDF) . ฟิสิกส์นิวเคลียร์ อะตอม และโมเลกุลเบื้องต้น (ส่วนฟิสิกส์นิวเคลียร์) . มหาวิทยาลัยเสรีแห่งบรัสเซลส์. สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .
↑ Staszczak, A.; Baran, A.; Nazarewicz, W. (2013). "โหมดการแตกตัวแบบเกิดขึ้นเองและอายุขัยของธาตุหนักยิ่งยวดในทฤษฎีฟังก์ชันความหนาแน่นนิวเคลียร์" . Physical Review C . 87 (2): 024320– 1. arXiv : 1208.1215 . Bibcode : 2013PhRvC..87b4320S . doi : 10.1103/physrevc.87.024320 . ISSN 0556-2813 .
↑ออดี้ และคณะ 2017 , หน้า 030001-129–030001-138.
↑ Beiser 2003 , หน้า 439.
1 2 Beiser 2003 , หน้า 433.
↑ออดี้ และคณะ 2017 , หน้า. 030001-125.
↑ Aksenov, NV; Steinegger, P.; Abdullin, F. Sh.; และคณะ (2017). "เกี่ยวกับความผันผวนของนิโฮเนียม (Nh, Z = 113)". The European Physical Journal A . 53 (7): 158. Bibcode : 2017EPJA...53..158A . doi : 10.1140/epja/i2017-12348-8 . ISSN 1434-6001 . S2CID 125849923 .
↑เบเซอร์ 2003 , หน้า. 432–433.
1 2 3 Oganessian, Yu. (2012). " นิวเคลียสใน "เกาะแห่งเสถียรภาพ" ของธาตุหนักยิ่งยวด"วารสารฟิสิกส์: ชุดการประชุม 337 ( 1 ): 012005-1 – 012005-6 รหัสบรรณานุกรม : 2012JPhCS.337a2005O doi : 10.1088/1742-6596/337/1/ 012005 ISSN 1742-6596
↑โมลเลอร์, พี.; ห้าม เจอาร์ (1994) คุณสมบัติการแยกตัวของธาตุที่หนักที่สุด (PDF ) Dai 2 Kai Hadoron Tataikei no Simulation Symposium, โทไกมูระ, อิบารากิ, ญี่ปุ่นมหาวิทยาลัยนอร์ธเท็กซัส. สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .
1 2 Oganessian, Yu. Ts. (2004). "ธาตุหนักยิ่งยวด" . Physics World . 17 (7): 25– 29. doi : 10.1088/2058-7058/17/7/31 . สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .
↑ Schädel, M. (2015). "เคมีของธาตุหนักยิ่งยวด" . Philosophical Transactions of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences . 373 (2037) 20140191. Bibcode : 2015RSPTA.37340191S . doi : 10.1098/rsta.2014.0191 . ISSN 1364-503X . PMID 25666065 .
↑ Hulet, EK (1989). การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสของไบโอโมดอลครบรอบ 50 ปีของการแตกตัวนิวเคลียร์ เลนินกราด สหภาพโซเวียตรหัสบรรณานุกรม : 1989nufi.rept... 16H
↑ Oganessian, Yu. Ts.; Rykaczewski, KP (2015). "หัวหาดบนเกาะแห่งเสถียรภาพ" . Physics Today . 68 (8): 32– 38. Bibcode : 2015PhT....68h..32O . doi : 10.1063/PT.3.2880 . ISSN 0031-9228 . OSTI 1337838 . S2CID 119531411 .
↑ Grant, A. (2018). "การชั่งน้ำหนักธาตุที่หนักที่สุด". Physics Today (11) 4650. Bibcode : 2018PhT..2018k4650G . doi : 10.1063/PT.6.1.20181113a . S2CID 239775403 .
↑ Howes, L. (2019). "การสำรวจธาตุหนักยิ่งยวดที่ปลายตารางธาตุ" . Chemical & Engineering News . สืบค้นเมื่อ2020-01-27 .
1 2 Robinson, AE (2019). "สงครามทรานสเฟอร์เมียม: การทะเลาะวิวาททางวิทยาศาสตร์และการเรียกชื่อเสียดสีในช่วงสงครามเย็น" . Distillations . สืบค้นเมื่อ2020-02-22 .
↑ "Популярная библиотека химических элементов. Сиборгий (экавольфрам)" [คลังข้อมูลองค์ประกอบทางเคมียอดนิยม. ซีบอร์เกียม (เอก้า-ทังสเตน) ] . nt.ru (ภาษารัสเซีย) สืบค้นเมื่อ2020-01-07 .พิมพ์ซ้ำจาก"Экавольфрам" [ Eka-tungsten ] . Популярная библиотека химических элементов. Серебро – Нильсборий и далее [ ห้องสมุดยอดนิยมขององค์ประกอบทางเคมี. เงินผ่านนีลส์โบห์เรียมและอื่นๆ] (ในภาษารัสเซีย) เนากา . 1977.
↑ "โนเบเลียม - ข้อมูลธาตุ คุณสมบัติ และการใช้งาน | ตารางธาตุ" . ราชสมาคมเคมี . สืบค้นเมื่อ2020-03-01 .
1 2 Kragh 2018 , หน้า 38–39.
↑ Kragh 2018 , หน้า 40.
1 2 Ghiorso, A.; Seaborg, GT; Oganessian, Yu. Ts.; และคณะ (1993). "การตอบสนองต่อรายงาน 'การค้นพบธาตุทรานเฟอร์เมียม' ตามด้วยการตอบกลับการตอบสนองโดยกลุ่มทำงานทรานเฟอร์เมียม" (PDF)เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ 65 ( 8): 1815– 1824. doi : 10.1351/pac199365081815 . S2CID 95069384 . เก็บถาวร(PDF)จากต้นฉบับเมื่อวันที่ 25 พฤศจิกายน 2013 . สืบค้นเมื่อ7 กันยายน 2016 .
↑คณะกรรมการว่าด้วยการตั้งชื่อทางเคมีอนินทรีย์ (1997). "ชื่อและสัญลักษณ์ของธาตุทรานสเฟอร์เมียม (คำแนะนำของ IUPAC ปี 1997)" (PDF) . เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ . 69 (12): 2471– 2474. doi : 10.1351/pac199769122471 .
1 2 Emsley, John (2011). Nature's Building Blocks: An AZ Guide to the Elements ( ฉบับพิมพ์ใหม่). นิวยอร์ก, นิวยอร์ก: สำนักพิมพ์ Oxford University Press. หน้า588. ISBN 978-0-19-960563-7.
1 2 Thomas, RG; Saxena, A.; Sahu, PK; และคณะ (2007). "ปฏิกิริยาฟิชชันและการแตกตัวแบบไบนารีในระบบ⁸⁰ Se+ ²⁰⁸ Pb และ⁸⁰ Se+ ^{232 Th".}Physical Review C . 75 : 024604–1–024604–9. doi : 10.1103/PhysRevC.75.024604 . hdl : 2158/776924 .
↑ดูรายงานประจำปีของห้องปฏิบัติการ Flerov ปี 2000–2004 ได้ที่ http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html
↑ Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 413.
1 2 3 4 5 Lodhi, MAK, บรรณาธิการ (มีนาคม 1978). ธาตุหนักยิ่งยวด: รายงานการประชุมสัมมนาวิชาการนานาชาติว่าด้วยธาตุหนักยิ่งยวด . ลับบ็อก, เท็กซัส: สำนักพิมพ์เพอร์กามอน. ISBN 0-08-022946-8.
1 2 Maly, J.; Walz, DR (1980). "การค้นหาธาตุหนักยิ่งยวดในร่องรอยการแตกตัวของฟอสซิลในเซอร์คอน" (PDF )
↑ Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 416–417.
↑ Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 417.
↑เอมส์ลีย์, จอห์น (2011). องค์ประกอบพื้นฐานของธรรมชาติ: คู่มือธาตุ A-Z ( ฉบับใหม่). นิวยอร์ก: สำนักพิมพ์มหาวิทยาลัยออกซ์ฟอร์ด. หน้า592. ISBN 978-0-19-960563-7.
↑ Petermann, I.; Langanke, K.; Martínez-Pinedo, G.; และคณะ (2012). "ธาตุหนักยิ่งยวดถูกผลิตขึ้นในธรรมชาติหรือไม่?" . European Physical Journal A . 48 (122): 122. arXiv : 1207.3432 . Bibcode : 2012EPJA...48..122P . doi : 10.1140/epja/i2012-12122-6 . S2CID 119264543 .
↑ Chatt, J. (1979). "คำแนะนำสำหรับการตั้งชื่อธาตุที่มีเลขอะตอมมากกว่า 100" . เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ . 51 (2): 381– 384. doi : 10.1351/pac197951020381 .
↑ Haire, Richard G. (2006). "ธาตุทรานส์แอคติไนด์และธาตุในอนาคต". ใน Morss; Edelstein, Norman M.; Fuger, Jean (บรรณาธิการ). เคมีของธาตุแอคติไนด์และทรานส์แอคติไนด์ ( ฉบับที่ 3). ดอร์เดรชท์ ประเทศเนเธอร์แลนด์: Springer Science+Business Media . หน้า1724. ISBN 1-4020-3555-1.
1 2 Fricke, B.; Greiner, W.; Waber, JT (1971). "การต่อขยายตารางธาตุจนถึง Z = 172 เคมีของธาตุหนักยิ่งยวด" Theoretica Chimica Acta . 21 (3): 235– 260. doi : 10.1007/BF01172015 . S2CID 117157377 .
↑ Nefedov, VI; Trzhaskovskaya, MB; Yarzhemskii, VG (2006). "การจัดเรียงอิเล็กตรอนและตารางธาตุสำหรับธาตุหนักยิ่งยวด" (PDF) . Doklady Physical Chemistry . 408 (2): 149– 151. doi : 10.1134/S0012501606060029 . ISSN 0012-5016 . S2CID 95738861 .
↑ Oganessian, Yuri T. ; et al. (2002). "ธาตุที่ 118: ผลลัพธ์จากการทดลองครั้งแรก ²⁴⁹ซีเอฟ +⁴⁸"การทดลอง Ca "รายงานของสถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อวันที่ 22 กรกฎาคม 2554
↑ " นักวิทยาศาสตร์จากลิเวอร์มอร์ร่วมมือกับรัสเซียค้นพบธาตุที่ 118" (ข่าวประชาสัมพันธ์) ลิเวอร์มอร์ 3 ธันวาคม 2549 เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 17 ตุลาคม 2554 สืบค้นเมื่อ18 มกราคม 2551
↑ Oganessian, YT; Abdullin, F.; Bailey, PD; และคณะ(เมษายน 2010). "การสังเคราะห์ธาตุใหม่ที่มีเลขอะตอม 117" (PDF) . Physical Review Letters . 104 (14) 142502. Bibcode : 2010PhRvL.104n2502O . doi : 10.1103/PhysRevLett.104.142502 . PMID 20481935 .
1 2 Roberto, JB (2015). "เป้าหมายแอคติไนด์สำหรับการวิจัยธาตุหนักยิ่งยวด" (PDF) . cyclotron.tamu.edu . มหาวิทยาลัยเท็กซัสเอแอนด์เอ็ม. สืบค้นเมื่อ30 ตุลาคม 2018 .
↑ฮากิโนะ, คูอิจิ; ฮอฟมันน์, ซีเกิร์ด; มิยาทาเกะ, ฮิโรอาริ; นากาฮาระ, ฮิโรมิจิ (กรกฎาคม 2555) "平成23年度研究業績レビュー（中間レビュー）の実施について" [การดำเนินการทบทวนผลสัมฤทธิ์ทางการเรียนปี 2554 (การทบทวนระหว่างกาล) ] (PDF ) www.riken.jp (ภาษาญี่ปุ่น) ริเคน. เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อ 2019-03-30 . สืบค้นเมื่อ 5 พฤษภาคม 2017 .
1 2 3 4 5 Karpov, A; Zagrebaev, V; Greiner, W (2015). "นิวเคลียสหนักยิ่งยวด: บริเวณใดของแผนที่นิวเคลียร์ที่สามารถเข้าถึงได้ในการศึกษาล่าสุด" (PDF) cyclotron.tamu.edu มหาวิทยาลัย เท็กซัสเอแอนด์เอ็มสืบค้นเมื่อ 30 ตุลาคม 2018
1 2 3ซาเกรเบฟ, คาร์ปอฟและไกรเนอร์ 2013 .
1 2 Rykaczewski, Krzysztof P. (กรกฎาคม 2016). "ธาตุหนักยิ่งยวดและนิวเคลียส" (PDF) . people.nscl.msu.edu . MSU . สืบค้นเมื่อ30 เมษายน 2017 .
↑ JINR (1998–2014). "ฝ่ายสิ่งพิมพ์ JINR: รายงานประจำปี (เอกสารเก่า)" . jinr.ru . JINR . สืบค้นเมื่อ23 กันยายน 2016 .
↑ Flerov, GN (1970). "การสังเคราะห์และการค้นหาธาตุทรานส์ยูเรเนียมหนัก" (PDF) . jinr.ru . สืบค้นเมื่อ23 พฤศจิกายน 2018 .
1 2 Koura, H. (2011). รูปแบบการสลายตัวและขีดจำกัดการดำรงอยู่ของนิวเคลียสในบริเวณมวลมหาศาล (PDF)การประชุมนานาชาติครั้งที่ 4 ว่าด้วยเคมีและฟิสิกส์ของธาตุทรานส์แอคติไนด์ เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อวันที่ 4 กรกฎาคม 2021 สืบค้นเมื่อ 18 พฤศจิกายน 2018
↑ Considine, Glenn D.; Kulik, Peter H. (2002). สารานุกรมวิทยาศาสตร์ของ Van Nostrand ( ฉบับที่ 9). Wiley-Interscience. ISBN 978-0-471-33230-5. OCLC 223349096 .
↑ Möller, P. (2016). "ขีดจำกัดของแผนภูมินิวเคลียร์ที่กำหนดโดยฟิชชันและการสลายตัวแบบอัลฟา" (PDF) EPJ Web of Conferences 131 : 03002:1–8. Bibcode : 2016EPJWC.13103002M doi : 10.1051 /epjconf/201613103002 .
1 2 Koura, H.; Chiba, S. (2013). "ระดับอนุภาคเดี่ยวของนิวเคลียสทรงกลมในบริเวณมวลหนักยิ่งยวดและหนักยิ่งยวดมาก"วารสารสมาคมฟิสิกส์แห่งญี่ปุ่น82 (1) . 014201. Bibcode : 2013JPSJ...82a4201K . doi : 10.7566/JPSJ.82.014201 .
1 2 3 Palenzuela, YM; Ruiz, LF; Karpov, A.; Greiner, W. (2012). "การศึกษาเชิงระบบเกี่ยวกับคุณสมบัติการสลายตัวของธาตุหนักที่สุด" (PDF)วารสารของสถาบันวิทยาศาสตร์แห่งรัสเซีย: ฟิสิกส์ 76 ( 11): 1165– 1171. Bibcode : 2012BRASP..76.1165P . doi : 10.3103/s1062873812110172 . ISSN 1062-8738 . S2CID 120690838 . เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อ 2018-11-18 . สืบค้นเมื่อ2018-11-20 .
1 2 Santhosh, KP; Priyanka, B.; Nithya, C. (2016). "ความเป็นไปได้ในการสังเกตสายโซ่การสลายตัวของ α จากไอโซโทปของ SHN ที่มี Z = 128, Z = 126, Z = 124 และ Z = 122" Nuclear Physics A . 955 (พฤศจิกายน 2016): 156– 180. arXiv : 1609.05498 . Bibcode : 2016NuPhA.955..156S . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2016.06.010 . S2CID 119219218 .
↑ Chowdhury, RP; Samanta, C.; Basu, DN (2008). "ครึ่งชีวิตของนิวเคลียร์สำหรับกัมมันตภาพรังสีอัลฟาของธาตุที่มี 100 ≤ Z ≤ 130" ตารางข้อมูลอะตอมและข้อมูลนิวเคลียร์ 94 (6): 781– 806. arXiv : 0802.4161 . Bibcode : 2008ADNDT..94..781C . doi : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID 96718440 .
↑ Bemis , CE; Nix, JR (1977). "ธาตุหนักยิ่งยวด - การแสวงหาในมุมมอง" (PDF)ความ คิดเห็นเกี่ยวกับ ฟิสิกส์นิวเคลียร์และอนุภาค7 (3): 65– 78. ISSN 0010-2709
↑ Hoffman, Darleane C.; Lee, Diana M.; Pershina, Valeria (2006). "ธาตุทรานส์แอคติไนด์และธาตุในอนาคต". ใน Morss; Edelstein, Norman M.; Fuger, Jean (บรรณาธิการ). เคมีของธาตุแอคติไนด์และทรานส์แอคติไนด์ ( ฉบับที่ 3). ดอร์เดรชท์ ประเทศเนเธอร์แลนด์: Springer Science+Business Media . ISBN 1-4020-3555-1.
↑ Umemoto, Koichiro; Saito, Susumu (1996). "การจัดเรียงอิเล็กตรอนของธาตุหนักยิ่งยวด"วารสารสมาคมฟิสิกส์แห่งญี่ปุ่น 65 ( 10): 3175– 9. Bibcode : 1996JPSJ...65.3175U . doi : 10.1143/JPSJ.65.3175 .
↑ Seaborg (ประมาณปี 2006). "ธาตุทรานส์ยูเรเนียม (ธาตุเคมี)" . สารานุกรมบริแทนนิกา. สืบค้นเมื่อ16 มีนาคม 2010 .

บรรณานุกรม

Audi, G.; Kondev, FG; Wang, M.; และ คณะ (2017). "การประเมินคุณสมบัตินิวเคลียร์ NUBASE2016" (PDF) . Chinese Physics C . 41 (3) 030001. Bibcode : 2017ChPhC..41c0001A . doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 .
ไบเซอร์, เอ. (2003). แนวคิดของฟิสิกส์สมัยใหม่ ( ฉบับที่ 6). แมคกรอว์-ฮิลล์. ISBN 978-0-07-244848-1. OCLC 48965418 .
Hoffman, DC ; Ghiorso, A. ; Seaborg, GT (2000). The Transuranium People: The Inside Story . World Scientific . ISBN 978-1-78-326244-1.
Kragh, H. (2018). จากธาตุทรานส์ยูเรเนียมถึงธาตุหนักยิ่งยวด: เรื่องราวของข้อพิพาทและการสร้างสรรค์ . Springer . ISBN 978-3-319-75813-8.
Zagrebaev, V.; Karpov, A.; Greiner, W. (2013). "อนาคตของการวิจัยธาตุหนักยิ่งยวด: นิวเคลียสใดบ้างที่สามารถสังเคราะห์ได้ภายในอีกไม่กี่ปีข้างหน้า?" (PDF) . Journal of Physics: Conference Series . 420 (1). 012001. arXiv : 1207.5700 . Bibcode : 2013JPhCS.420a2001Z . doi : 10.1088/1742-6596/420/1/012001 . ISSN 1742-6588 . S2CID 55434734 . เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อ 2015-10-03 . สืบค้นเมื่อ2018-11-20 .

[6] ในฟิสิกส์นิวเคลียร์ธาตุจะถูกเรียกว่าหนักหากเลขอะตอมของมันสูงตะกั่ว (ธาตุที่ 82) เป็นตัวอย่างหนึ่งของธาตุหนักดังกล่าว คำว่า "ธาตุหนักยิ่งยวด" โดยทั่วไปหมายถึงธาตุที่มีเลขอะตอมมากกว่า 103 (แม้ว่าจะมีคำจำกัดความอื่น ๆ เช่น เลขอะตอมมากกว่า 100 ^{[ 3 ]}หรือ 112 [⁴^]บางครั้ง คำนี้ถูกนำเสนอเป็นคำที่เทียบเท่ากับคำว่า "ทรานส์แอคติไนด์" ซึ่งกำหนดขีดจำกัดบนก่อนจุดเริ่มต้นของอนุกรมซูเปอร์แอคติไนด์ สมมุติ )^[⁵^{] คำว่า "ไอโซโทปหนัก" (ของธาตุที่กำหนด) และ "}^{นิวเคลียส}หนัก" หมายถึงสิ่งที่สามารถเข้าใจได้ในภาษาทั่วไป นั่นคือ ไอโซโทปที่มีมวลสูง (สำหรับธาตุที่กำหนด) และนิวเคลียสที่มีมวลสูง ตามลำดับ

[9] ในปี 2009 ทีมงานที่ JINR นำโดย Oganessian ได้เผยแพร่ผลลัพธ์ของความพยายามในการสร้างฮัสเซียมในปฏิกิริยาสมมาตร¹³⁶ Xe +¹³⁶ Xe พวกเขาไม่สามารถสังเกตเห็นอะตอมแม้แต่ตัวเดียวในปฏิกิริยาดังกล่าว ทำให้ขีดจำกัดบนของภาคตัดขวาง ซึ่งเป็นการวัดความน่าจะเป็นของปฏิกิริยานิวเคลียร์ อยู่ที่ 2.5 pb ^[⁶ ]เมื่อเปรียบเทียบกัน ปฏิกิริยาที่นำไปสู่การค้นพบฮัสเซียม²⁰⁸^Pb +⁵⁸ Fe มีภาคตัดขวางประมาณ 20pb (โดยเฉพาะ 19 ⁺¹⁹ pb) ตามที่ผู้ค้นพบประเมินไว้^{[ 7 ]}

[14] ปริมาณพลังงานที่ใช้กับอนุภาคของลำแสงเพื่อเร่งความเร็วก็สามารถส่งผลต่อค่าของพื้นที่หน้าตัดได้เช่นกัน ตัวอย่างเช่น ในกรณี²⁸ซี +¹n →²⁸อัล +¹ปฏิกิริยาp พื้นที่หน้าตัดเปลี่ยนแปลงอย่างราบรื่นจาก 370 mb ที่ 12.3 MeV เป็น 160 mb ที่ 18.3 MeV โดยมีจุดสูงสุดกว้างที่ 13.5 MeV ด้วยค่าสูงสุด 380 mb ^{[ 11 ]}

[20] รูปนี้ยังแสดงถึงขีดจำกัดบนที่ยอมรับกันโดยทั่วไปสำหรับอายุการใช้งานของนิวเคลียสแบบผสม^{[ 16 ]}

[24] การแยกนี้ขึ้นอยู่กับว่านิวเคลียสที่เกิดขึ้นจะเคลื่อนที่ผ่านเป้าหมายช้ากว่านิวเคลียสของลำแสงที่ยังไม่เกิดปฏิกิริยา ตัวแยกประกอบด้วยสนามไฟฟ้าและสนามแม่เหล็กซึ่งผลกระทบต่ออนุภาคที่เคลื่อนที่จะหักล้างกันเมื่ออนุภาคมีความเร็วเฉพาะ^{[ 18 ]}การแยกดังกล่าวอาจได้รับความช่วยเหลือจากการวัดเวลาบินและการวัดพลังงานการกระดอน การรวมกันของทั้งสองอาจช่วยให้สามารถประมาณมวลของนิวเคลียสได้^{[ 19 ]}

[32] ไม่ใช่โหมดการสลายตัวทั้งหมดที่เกิดจากแรงผลักทางไฟฟ้าสถิต ตัวอย่างเช่นการสลายตัวแบบเบตาเกิดจากปฏิสัมพันธ์ที่อ่อนแอ^{[ 26 ]}

[42] เป็นที่ทราบกันอยู่แล้วในช่วงทศวรรษ 1960 ว่าสถานะพื้นฐานของนิวเคลียสแตกต่างกันทั้งในด้านพลังงานและรูปร่าง รวมถึงจำนวนนิวคลีออนวิเศษบางจำนวนสอดคล้องกับความเสถียรที่มากขึ้นของนิวเคลียส อย่างไรก็ตาม มีการสันนิษฐานว่าไม่มีโครงสร้างนิวเคลียร์ในนิวเคลียสหนักยิ่งยวด เนื่องจากมีรูปร่างผิดปกติเกินกว่าจะก่อตัวเป็นโครงสร้างได้^{[ 31 ]}

[46] เนื่องจากมวลของนิวเคลียสไม่ได้วัดโดยตรง แต่คำนวณจากมวลของนิวเคลียสอื่น การวัดดังกล่าวจึงเรียกว่าการวัดทางอ้อม การวัดโดยตรงก็เป็นไปได้เช่นกัน แต่ส่วนใหญ่ยังไม่สามารถทำได้สำหรับนิวเคลียสหนักยิ่งยวด^{[ 36 ]}การวัดมวลโดยตรงครั้งแรกของนิวเคลียสหนักยิ่งยวดได้รับการรายงานในปี 2018 ที่ LBNL^{[ 37 ]}มวลถูกกำหนดจากตำแหน่งของนิวเคลียสหลังจากการถ่ายโอน (ตำแหน่งช่วยกำหนดวิถีการเคลื่อนที่ ซึ่งเชื่อมโยงกับอัตราส่วนมวลต่อประจุของนิวเคลียส เนื่องจากการถ่ายโอนทำในขณะที่มีแม่เหล็กอยู่)^{[ 38 ]}

[47] หากการสลายตัวเกิดขึ้นในสุญญากาศ เนื่องจากโมเมนตัมรวมของระบบที่แยกตัวก่อนและหลังการสลายตัวจะต้องคงอยู่นิวเคลียสลูกสาวก็จะได้รับความเร็วเล็กน้อยเช่นกัน อัตราส่วนของความเร็วทั้งสอง และด้วยเหตุนี้ อัตราส่วนของพลังงานจลน์ จึงจะเป็นผกผันกับอัตราส่วนของมวลทั้งสอง พลังงานการสลายตัวเท่ากับผลรวมของพลังงานจลน์ที่ทราบของอนุภาคอัลฟาและของนิวเคลียสลูกสาว (เศษส่วนที่แน่นอนของอนุภาคอัลฟา)^{[ 27 ]}การคำนวณนี้ใช้ได้กับการทดลองเช่นกัน แต่ความแตกต่างคือ นิวเคลียสจะไม่เคลื่อนที่หลังจากการสลายตัวเนื่องจากมันถูกผูกไว้กับเครื่องตรวจจับ

[50] การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสถูกค้นพบโดยนักฟิสิกส์ชาวโซเวียตGeorgy Flerov ^{[ 39 ]}ซึ่งเป็นนักวิทยาศาสตร์ชั้นนำที่ JINR และด้วยเหตุนี้จึงเป็น "งานอดิเรก" สำหรับสถานที่ดัง^{กล่าว [ 40 ]}ในทางตรงกันข้าม นักวิทยาศาสตร์ของ LBL เชื่อว่าข้อมูลการแตกตัวไม่เพียงพอสำหรับการอ้างว่ามีการสังเคราะห์ธาตุ พวกเขาเชื่อว่าการแตกตัวแบบสปอนเทเนียสยังไม่ได้รับการศึกษาอย่างเพียงพอที่จะใช้ในการระบุธาตุใหม่ เนื่องจากมีความยากลำบากในการพิสูจน์ว่านิวเคลียสประกอบได้ปล่อยนิวตรอนออกมาเท่านั้น ไม่ใช่อนุภาคที่มีประจุ เช่น โปรตอนหรืออนุภาคอัลฟา^{[ 16 ]}ดังนั้นพวกเขาจึงเลือกที่จะเชื่อมโยงไอโซโทปใหม่กับไอโซโทปที่รู้จักอยู่แล้วโดยการสลายตัวของอัลฟาอย่างต่อเนื่อง^{[ 39 ]}

[56] ตัวอย่างเช่น ธาตุ ^ที่ 102 ถูกระบุผิดพลาดในปี 1957 ที่สถาบันฟิสิกส์โนเบลในสตอกโฮล์มเขต สตอกโฮล์มประเทศสวีเดน^{[ 41} ]ไม่มีการอ้างสิทธิ์ที่แน่ชัดก่อนหน้านี้เกี่ยวกับการสร้างธาตุนี้ และธาตุนี้ได้รับการตั้งชื่อโดยผู้ค้นพบชาวสวีเดน อเมริกัน และอังกฤษว่าโนเบเลียมต่อมาได้มีการแสดงให้เห็นว่าการระบุนั้นไม่ถูกต้อง^{[ 42 ]}ในปีต่อมา RL ไม่สามารถทำซ้ำผลลัพธ์ของชาวสวีเดนได้ และประกาศการสังเคราะห์ธาตุนี้แทน ซึ่งการอ้างสิทธิ์นั้นก็ถูกพิสูจน์ว่าไม่ถูกต้องในภายหลังเช่นกัน^{[ 42 ]} JINR ยืนยันว่าพวกเขาเป็นคนแรกที่สร้างธาตุนี้ และเสนอชื่อของตนเองสำหรับธาตุใหม่นี้ว่าโจลิโอเทียม [^{43 ] ชื่อ}ของโซเวียตก็ไม่ได้รับการยอมรับเช่นกัน (ต่อมา JINR กล่าวถึงการตั้งชื่อธาตุที่ 102 ว่า "รีบร้อน")^{[ 44 ]}ชื่อนี้ได้รับการเสนอต่อ IUPAC ในการตอบกลับเป็นลายลักษณ์อักษรต่อคำตัดสินของพวกเขาเกี่ยวกับลำดับความสำคัญของการอ้างสิทธิ์การค้นพบธาตุ ซึ่งลงนามเมื่อวันที่ 29 กันยายน พ.ศ. 2535^{[ 44 ]}ชื่อ "โนเบเลียม" ยังคงไม่เปลี่ยนแปลงเนื่องจากการใช้งานอย่างแพร่หลาย^{[ 45 ]}

[85] เลขอะตอม 114, 120, 122 และ 126 ยังได้รับการเสนอให้เป็นเปลือกโปรตอนปิดในแบบจำลองต่างๆ อีกด้วย

[89] แม้ว่านิวเคลียสเหล่านั้นอาจถูกสังเคราะห์ขึ้นและอาจมีการบันทึกสัญญาณการสลายตัวได้หลายชุด แต่การสลายตัวที่เร็วกว่าหนึ่งไมโครวินาทีอาจซ้อนทับกับสัญญาณที่ตามมาและทำให้แยกแยะได้ยาก โดยเฉพาะอย่างยิ่งเมื่อนิวเคลียสที่ไม่สามารถระบุลักษณะได้หลายตัวอาจเกิดขึ้นและปล่อยอนุภาคอัลฟาที่คล้ายกันออกมาหลายชุด ความยากลำบากหลักจึงอยู่ที่การระบุการสลายตัวว่าเป็นของนิวเคลียส ต้นกำเนิดที่ถูกต้อง เนื่องจากอะตอมหนักยิ่งยวดที่สลายตัวก่อนถึงตัวตรวจจับจะไม่ถูกบันทึกเลย

[Pyykkö2011-1] 1 2 3 Pyykkö, Pekka (2011). "ตารางธาตุที่แนะนำจนถึง Z ≤ 172 โดยอิงจากการคำนวณ Dirac–Fock บนอะตอมและไอออน" เคมีกายภาพ เคมีฟิสิกส์ 13 ( 1): 161– 8. Bibcode : 2011PCCP...13..161P . doi : 10.1039/c0cp01575j . PMID 20967377 .

[Superheavy_element_jinr2024-2] Ibadullayev, Dastan (2024). "การสังเคราะห์และการศึกษาคุณสมบัติการสลายตัวของไอโซโทปของธาตุหนักยิ่งยวด Lv ในปฏิกิริยา²³⁸ U + ⁵⁴ Cr และ²⁴² Pu + ⁵⁰ Ti" . jinr.ru . สถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม. สืบค้นเมื่อ2 พฤศจิกายน 2024 .

[3] Krämer, K. (2016). "คำอธิบาย: ธาตุหนักยิ่งยวด" . Chemistry World . สืบค้นเมื่อ2020-03-15 .

[4] "การค้นพบธาตุที่ 113 และ 115"ห้องปฏิบัติการแห่งชาติลอว์เรนซ์ลิเวอร์มอร์เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 11 กันยายน 2015 เรียกดูเมื่อ15 มีนาคม 2020

[5] Eliav, E.; Kaldor, U.; Borschevsky, A. (2018). "โครงสร้างอิเล็กตรอนของอะตอมทรานส์แอคติไนด์" ใน Scott, RA (บรรณาธิการ). สารานุกรมเคมีอนินทรีย์และชีวอนินท รีย์ . John Wiley & Sons . หน้า1–16 . doi : 10.1002/9781119951438.eibc2632 . ISBN 978-1-119-95143-8. S2CID 127060181 .

[7] Oganessian, Yu. Ts. ; Dmitriev, SN; Yeremin, AV; et al. (2009). "ความพยายามในการผลิตไอโซโทปของธาตุ 108 ในปฏิกิริยาฟิวชัน¹³⁶ Xe + ¹³⁶ Xe". Physical Review C . 79 (2) 024608. doi : 10.1103/PhysRevC.79.024608 . ISSN 0556-2813 .

[Superheavy_element_84Mu01-8] มุนเซนเบิร์ก, จี. ; อาร์มบรูสเตอร์, พี. ; โฟลเกอร์, เอช.; และคณะ (1984) "การระบุองค์ประกอบ 108" (PDF ) Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235– 236. Bibcode : 1984ZPhyA.317..235M . ดอย : 10.1007/BF01421260 . S2CID 123288075 . เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อวันที่ 7 มิถุนายน2558 สืบค้นเมื่อ20 ตุลาคม 2555 .

[Superheavy_element_Bloomberg-10] Subramanian, S. (28 สิงหาคม 2019). "การสร้างธาตุใหม่ไม่คุ้มค่า ถามนักวิทยาศาสตร์จากเบิร์กลีย์คนนี้ดูสิ" Bloomberg Businessweek . เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 24 กันยายน 2024. สืบค้นเมื่อ 18 มกราคม 2020 .

[Superheavy_element_n+1-11] 1 2 3 4 5 6อีวานอฟ, ดี. (2019). "Сверхтяжелые шаги в неизвестное" [ Superheavy ก้าวไปสู่สิ่งที่ไม่รู้] . nplus1.ru (เป็นภาษารัสเซีย) สืบค้นเมื่อ2020-02-02 .

[12] Hinde, D. (2017). "สิ่งใหม่และหนักยิ่งยวดในตารางธาตุ" . The Conversation . สืบค้นเมื่อ30 มกราคม 2020 .

[13] Kern, BD; Thompson, WE; Ferguson, JM (1959). "ภาคตัดขวางสำหรับปฏิกิริยา (n , p) และ (n, α) บางอย่าง" ฟิสิกส์นิวเคลียร์10 : 226– 234. Bibcode : 1959NucPh..10..226K . doi : 10.1016/0029-5582(59)90211-1 .

[15] Wakhle, A.; Simenel, C.; Hinde, DJ; และคณะ (2015). Simenel, C.; Gomes, PRS; Hinde, DJ; และคณะ (บรรณาธิการ). "การเปรียบเทียบการกระจายมุมมวลควาซิฟิกชันเชิงทดลองและเชิงทฤษฎี" European Physical Journal Web of Conferences . 86 : 00061. Bibcode : 2015EPJWC..8600061W . doi : 10.1051/epjconf/20158600061 . hdl : 1885/148847 . ISSN 2100-014X .

[16] "ปฏิกิริยานิวเคลียร์" (PDF)หน้า7–8 สืบค้นเมื่อ 27 มกราคม2020 ตีพิมพ์ในชื่อLoveland, WD; Morrissey, DJ; Seaborg, GT (2005). "ปฏิกิริยานิวเคลียร์". เคมีนิวเคลียร์สมัยใหม่ . John Wiley & Sons, Inc.หน้า249–297 . doi : 10.1002/0471768626.ch10 . ISBN 978-0-471-76862-3.

[Superheavy_element_CzechNuclear-17] 1 2 Krása, A. (2010). "แหล่งกำเนิดนิวตรอนสำหรับ ADS" (PDF)คณะวิทยาศาสตร์นิวเคลียร์และวิศวกรรมฟิสิกส์มหาวิทยาลัยเทคนิคเช็กในปราก : 4– 8. S2CID 28796927เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อวันที่ 18 กันยายน 2017 –ผ่าน Wayback Machine

[18] Wapstra, AH (1991). "เกณฑ์ที่ต้องได้รับการตอบสนองเพื่อให้การค้นพบธาตุเคมีใหม่ได้รับการยอมรับ" (PDF) . เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ . 63 (6): 883. doi : 10.1351/pac199163060879 . ISSN 1365-3075 . S2CID 95737691 .

[Superheavy_element_BerkeleyNoSF-19] 1 2 Hyde , EK; Hoffman, DC ; Keller, OL (1987). "ประวัติและการวิเคราะห์การค้นพบธาตุ 104 และ 105" Radiochimica Acta . 42 (2): 67– 68. doi : 10.1524/ract.1987.42.2.57 . ISSN 2193-3405 . S2CID 99193729 .

[Superheavy_element_SHEhowvideo-21] 1 2 3 4 Chemistry World (2016). "วิธีการสร้างธาตุหนักยิ่งยวดและเติมตารางธาตุให้สมบูรณ์[วิดีโอ] " Scientific American . สืบค้นเมื่อ2020-01-27

[FOOTNOTEHoffmanGhiorsoSeaborg2000334-22] Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 334.

[FOOTNOTEHoffmanGhiorsoSeaborg2000335-23] Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 335.

[FOOTNOTEZagrebaevKarpovGreiner20133-25] ซาเกรเบฟ, คาร์ปอฟและไกรเนอร์ 2013 , p. 3.

[FOOTNOTEBeiser2003432-26] Beiser 2003 , หน้า 432.

[Superheavy_element_BrusselsAlpha-27] 1 2 Pauli, N. (2019). "การสลายตัวแบบอัลฟา" (PDF) . ฟิสิกส์นิวเคลียร์ อะตอม และโมเลกุลเบื้องต้น (ส่วนฟิสิกส์นิวเคลียร์) . มหาวิทยาลัยเสรีแห่งบรัสเซลส์. สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .

[Superheavy_element_BrusselsSF-28] 1 2 3 4 5 Pauli, N. (2019). "การแตกตัวของนิวเคลียส" (PDF) . ฟิสิกส์นิวเคลียร์ อะตอม และโมเลกุลเบื้องต้น (ส่วนฟิสิกส์นิวเคลียร์) . มหาวิทยาลัยเสรีแห่งบรัสเซลส์. สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .

[29] Staszczak, A.; Baran, A.; Nazarewicz, W. (2013). "โหมดการแตกตัวแบบเกิดขึ้นเองและอายุขัยของธาตุหนักยิ่งยวดในทฤษฎีฟังก์ชันความหนาแน่นนิวเคลียร์" . Physical Review C . 87 (2): 024320– 1. arXiv : 1208.1215 . Bibcode : 2013PhRvC..87b4320S . doi : 10.1103/physrevc.87.024320 . ISSN 0556-2813 .

[FOOTNOTEAudi_et_al.2017030001-129–030001-138-30] ออดี้ และคณะ 2017 , หน้า 030001-129–030001-138.

[FOOTNOTEBeiser2003439-31] Beiser 2003 , หน้า 439.

[FOOTNOTEBeiser2003433-33] 1 2 Beiser 2003 , หน้า 433.

[FOOTNOTEAudi_et_al.2017030001-125-34] ออดี้ และคณะ 2017 , หน้า. 030001-125.

[Superheavy_element_Aksenov-35] Aksenov, NV; Steinegger, P.; Abdullin, F. Sh.; และคณะ (2017). "เกี่ยวกับความผันผวนของนิโฮเนียม (Nh, Z = 113)". The European Physical Journal A . 53 (7): 158. Bibcode : 2017EPJA...53..158A . doi : 10.1140/epja/i2017-12348-8 . ISSN 1434-6001 . S2CID 125849923 .

[FOOTNOTEBeiser2003432–433-36] เบเซอร์ 2003 , หน้า. 432–433.

[Superheavy_element_Oganessian12-37] 1 2 3 Oganessian, Yu. (2012). " นิวเคลียสใน "เกาะแห่งเสถียรภาพ" ของธาตุหนักยิ่งยวด"วารสารฟิสิกส์: ชุดการประชุม 337 ( 1 ): 012005-1 – 012005-6 รหัสบรรณานุกรม : 2012JPhCS.337a2005O doi : 10.1088/1742-6596/337/1/ 012005 ISSN 1742-6596

[38] โมลเลอร์, พี.; ห้าม เจอาร์ (1994) คุณสมบัติการแยกตัวของธาตุที่หนักที่สุด (PDF ) Dai 2 Kai Hadoron Tataikei no Simulation Symposium, โทไกมูระ, อิบารากิ, ญี่ปุ่นมหาวิทยาลัยนอร์ธเท็กซัส. สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .

[Superheavy_element_Oganessian04-39] 1 2 Oganessian, Yu. Ts. (2004). "ธาตุหนักยิ่งยวด" . Physics World . 17 (7): 25– 29. doi : 10.1088/2058-7058/17/7/31 . สืบค้นเมื่อ2020-02-16 .

[40] Schädel, M. (2015). "เคมีของธาตุหนักยิ่งยวด" . Philosophical Transactions of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences . 373 (2037) 20140191. Bibcode : 2015RSPTA.37340191S . doi : 10.1098/rsta.2014.0191 . ISSN 1364-503X . PMID 25666065 .

[41] Hulet, EK (1989). การแตกตัวแบบสปอนเทเนียสของไบโอโมดอลครบรอบ 50 ปีของการแตกตัวนิวเคลียร์ เลนินกราด สหภาพโซเวียตรหัสบรรณานุกรม : 1989nufi.rept... 16H

[43] Oganessian, Yu. Ts.; Rykaczewski, KP (2015). "หัวหาดบนเกาะแห่งเสถียรภาพ" . Physics Today . 68 (8): 32– 38. Bibcode : 2015PhT....68h..32O . doi : 10.1063/PT.3.2880 . ISSN 0031-9228 . OSTI 1337838 . S2CID 119531411 .

[44] Grant, A. (2018). "การชั่งน้ำหนักธาตุที่หนักที่สุด". Physics Today (11) 4650. Bibcode : 2018PhT..2018k4650G . doi : 10.1063/PT.6.1.20181113a . S2CID 239775403 .

[Superheavy_element_C&EN-45] Howes, L. (2019). "การสำรวจธาตุหนักยิ่งยวดที่ปลายตารางธาตุ" . Chemical & Engineering News . สืบค้นเมื่อ2020-01-27 .

[Superheavy_element_Distillations-48] 1 2 Robinson, AE (2019). "สงครามทรานสเฟอร์เมียม: การทะเลาะวิวาททางวิทยาศาสตร์และการเรียกชื่อเสียดสีในช่วงสงครามเย็น" . Distillations . สืบค้นเมื่อ2020-02-22 .

[Superheavy_element_coldfusion77-49] "Популярная библиотека химических элементов. Сиборгий (экавольфрам)" [คลังข้อมูลองค์ประกอบทางเคมียอดนิยม. ซีบอร์เกียม (เอก้า-ทังสเตน) ] . nt.ru (ภาษารัสเซีย) สืบค้นเมื่อ2020-01-07 .พิมพ์ซ้ำจาก"Экавольфрам" [ Eka-tungsten ] . Популярная библиотека химических элементов. Серебро – Нильсборий и далее [ ห้องสมุดยอดนิยมขององค์ประกอบทางเคมี. เงินผ่านนีลส์โบห์เรียมและอื่นๆ] (ในภาษารัสเซีย) เนากา . 1977.

[Superheavy_element_RSC-51] "โนเบเลียม - ข้อมูลธาตุ คุณสมบัติ และการใช้งาน | ตารางธาตุ" . ราชสมาคมเคมี . สืบค้นเมื่อ2020-03-01 .

[FOOTNOTEKragh201838–39-52] 1 2 Kragh 2018 , หน้า 38–39.

[FOOTNOTEKragh201840-53] Kragh 2018 , หน้า 40.

[Superheavy_element_1993_responses-54] 1 2 Ghiorso, A.; Seaborg, GT; Oganessian, Yu. Ts.; และคณะ (1993). "การตอบสนองต่อรายงาน 'การค้นพบธาตุทรานเฟอร์เมียม' ตามด้วยการตอบกลับการตอบสนองโดยกลุ่มทำงานทรานเฟอร์เมียม" (PDF)เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ 65 ( 8): 1815– 1824. doi : 10.1351/pac199365081815 . S2CID 95069384 . เก็บถาวร(PDF)จากต้นฉบับเมื่อวันที่ 25 พฤศจิกายน 2013 . สืบค้นเมื่อ7 กันยายน 2016 .

[Superheavy_element_IUPAC97-55] คณะกรรมการว่าด้วยการตั้งชื่อทางเคมีอนินทรีย์ (1997). "ชื่อและสัญลักษณ์ของธาตุทรานสเฟอร์เมียม (คำแนะนำของ IUPAC ปี 1997)" (PDF) . เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ . 69 (12): 2471– 2474. doi : 10.1351/pac199769122471 .

[emsley-57] 1 2 Emsley, John (2011). Nature's Building Blocks: An AZ Guide to the Elements ( ฉบับพิมพ์ใหม่). นิวยอร์ก, นิวยอร์ก: สำนักพิมพ์ Oxford University Press. หน้า588. ISBN 978-0-19-960563-7.

[thomas-58] 1 2 Thomas, RG; Saxena, A.; Sahu, PK; และคณะ (2007). "ปฏิกิริยาฟิชชันและการแตกตัวแบบไบนารีในระบบ⁸⁰ Se+ ²⁰⁸ Pb และ⁸⁰ Se+ ^{232 Th".}Physical Review C . 75 : 024604–1–024604–9. doi : 10.1103/PhysRevC.75.024604 . hdl : 2158/776924 .

[59] ดูรายงานประจำปีของห้องปฏิบัติการ Flerov ปี 2000–2004 ได้ที่ http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html

[FOOTNOTEHoffmanGhiorsoSeaborg2000413-60] Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 413.

[symposium-61] 1 2 3 4 5 Lodhi, MAK, บรรณาธิการ (มีนาคม 1978). ธาตุหนักยิ่งยวด: รายงานการประชุมสัมมนาวิชาการนานาชาติว่าด้วยธาตุหนักยิ่งยวด . ลับบ็อก, เท็กซัส: สำนักพิมพ์เพอร์กามอน. ISBN 0-08-022946-8.

[fossilfission-62] 1 2 Maly, J.; Walz, DR (1980). "การค้นหาธาตุหนักยิ่งยวดในร่องรอยการแตกตัวของฟอสซิลในเซอร์คอน" (PDF )

[FOOTNOTEHoffmanGhiorsoSeaborg2000416–417-63] Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 416–417.

[FOOTNOTEHoffmanGhiorsoSeaborg2000417-64] Hoffman, Ghiorso & Seaborg 2000 , หน้า 417.

[emsley2-65] เอมส์ลีย์, จอห์น (2011). องค์ประกอบพื้นฐานของธรรมชาติ: คู่มือธาตุ A-Z ( ฉบับใหม่). นิวยอร์ก: สำนักพิมพ์มหาวิทยาลัยออกซ์ฟอร์ด. หน้า592. ISBN 978-0-19-960563-7.

[66] Petermann, I.; Langanke, K.; Martínez-Pinedo, G.; และคณะ (2012). "ธาตุหนักยิ่งยวดถูกผลิตขึ้นในธรรมชาติหรือไม่?" . European Physical Journal A . 48 (122): 122. arXiv : 1207.3432 . Bibcode : 2012EPJA...48..122P . doi : 10.1140/epja/i2012-12122-6 . S2CID 119264543 .

[iupac-67] Chatt, J. (1979). "คำแนะนำสำหรับการตั้งชื่อธาตุที่มีเลขอะตอมมากกว่า 100" . เคมีบริสุทธิ์และประยุกต์ . 51 (2): 381– 384. doi : 10.1351/pac197951020381 .

[Haire-68] Haire, Richard G. (2006). "ธาตุทรานส์แอคติไนด์และธาตุในอนาคต". ใน Morss; Edelstein, Norman M.; Fuger, Jean (บรรณาธิการ). เคมีของธาตุแอคติไนด์และทรานส์แอคติไนด์ ( ฉบับที่ 3). ดอร์เดรชท์ ประเทศเนเธอร์แลนด์: Springer Science+Business Media . หน้า1724. ISBN 1-4020-3555-1.

[Fricke-69] 1 2 Fricke, B.; Greiner, W.; Waber, JT (1971). "การต่อขยายตารางธาตุจนถึง Z = 172 เคมีของธาตุหนักยิ่งยวด" Theoretica Chimica Acta . 21 (3): 235– 260. doi : 10.1007/BF01172015 . S2CID 117157377 .

[nefedov-70] Nefedov, VI; Trzhaskovskaya, MB; Yarzhemskii, VG (2006). "การจัดเรียงอิเล็กตรอนและตารางธาตุสำหรับธาตุหนักยิ่งยวด" (PDF) . Doklady Physical Chemistry . 408 (2): 149– 151. doi : 10.1134/S0012501606060029 . ISSN 0012-5016 . S2CID 95738861 .

[71] Oganessian, Yuri T. ; et al. (2002). "ธาตุที่ 118: ผลลัพธ์จากการทดลองครั้งแรก ²⁴⁹ซีเอฟ +⁴⁸"การทดลอง Ca "รายงานของสถาบันวิจัยนิวเคลียร์ร่วม เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อวันที่ 22 กรกฎาคม 2554

[72] " นักวิทยาศาสตร์จากลิเวอร์มอร์ร่วมมือกับรัสเซียค้นพบธาตุที่ 118" (ข่าวประชาสัมพันธ์) ลิเวอร์มอร์ 3 ธันวาคม 2549 เก็บถาวรจากต้นฉบับเมื่อ 17 ตุลาคม 2554 สืบค้นเมื่อ18 มกราคม 2551

[73] Oganessian, YT; Abdullin, F.; Bailey, PD; และคณะ(เมษายน 2010). "การสังเคราะห์ธาตุใหม่ที่มีเลขอะตอม 117" (PDF) . Physical Review Letters . 104 (14) 142502. Bibcode : 2010PhRvL.104n2502O . doi : 10.1103/PhysRevLett.104.142502 . PMID 20481935 .

[Roberto-74] 1 2 Roberto, JB (2015). "เป้าหมายแอคติไนด์สำหรับการวิจัยธาตุหนักยิ่งยวด" (PDF) . cyclotron.tamu.edu . มหาวิทยาลัยเท็กซัสเอแอนด์เอ็ม. สืบค้นเมื่อ30 ตุลาคม 2018 .

[75] ฮากิโนะ, คูอิจิ; ฮอฟมันน์, ซีเกิร์ด; มิยาทาเกะ, ฮิโรอาริ; นากาฮาระ, ฮิโรมิจิ (กรกฎาคม 2555) "平成23年度研究業績レビュー（中間レビュー）の実施について" [การดำเนินการทบทวนผลสัมฤทธิ์ทางการเรียนปี 2554 (การทบทวนระหว่างกาล) ] (PDF ) www.riken.jp (ภาษาญี่ปุ่น) ริเคน. เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อ 2019-03-30 . สืบค้นเมื่อ 5 พฤษภาคม 2017 .

[Karpov-76] 1 2 3 4 5 Karpov, A; Zagrebaev, V; Greiner, W (2015). "นิวเคลียสหนักยิ่งยวด: บริเวณใดของแผนที่นิวเคลียร์ที่สามารถเข้าถึงได้ในการศึกษาล่าสุด" (PDF) cyclotron.tamu.edu มหาวิทยาลัย เท็กซัสเอแอนด์เอ็มสืบค้นเมื่อ 30 ตุลาคม 2018

[FOOTNOTEZagrebaevKarpovGreiner2013-77] 1 2 3ซาเกรเบฟ, คาร์ปอฟและไกรเนอร์ 2013 .

[researchSH-78] 1 2 Rykaczewski, Krzysztof P. (กรกฎาคม 2016). "ธาตุหนักยิ่งยวดและนิวเคลียส" (PDF) . people.nscl.msu.edu . MSU . สืบค้นเมื่อ30 เมษายน 2017 .

[79] JINR (1998–2014). "ฝ่ายสิ่งพิมพ์ JINR: รายงานประจำปี (เอกสารเก่า)" . jinr.ru . JINR . สืบค้นเมื่อ23 กันยายน 2016 .

[80] Flerov, GN (1970). "การสังเคราะห์และการค้นหาธาตุทรานส์ยูเรเนียมหนัก" (PDF) . jinr.ru . สืบค้นเมื่อ23 พฤศจิกายน 2018 .

[SHlimit-81] 1 2 Koura, H. (2011). รูปแบบการสลายตัวและขีดจำกัดการดำรงอยู่ของนิวเคลียสในบริเวณมวลมหาศาล (PDF)การประชุมนานาชาติครั้งที่ 4 ว่าด้วยเคมีและฟิสิกส์ของธาตุทรานส์แอคติไนด์ เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อวันที่ 4 กรกฎาคม 2021 สืบค้นเมื่อ 18 พฤศจิกายน 2018

[82] Considine, Glenn D.; Kulik, Peter H. (2002). สารานุกรมวิทยาศาสตร์ของ Van Nostrand ( ฉบับที่ 9). Wiley-Interscience. ISBN 978-0-471-33230-5. OCLC 223349096 .

[liquiddrop-83] Möller, P. (2016). "ขีดจำกัดของแผนภูมินิวเคลียร์ที่กำหนดโดยฟิชชันและการสลายตัวแบบอัลฟา" (PDF) EPJ Web of Conferences 131 : 03002:1–8. Bibcode : 2016EPJWC.13103002M doi : 10.1051 /epjconf/201613103002 .

[magickoura-84] 1 2 Koura, H.; Chiba, S. (2013). "ระดับอนุภาคเดี่ยวของนิวเคลียสทรงกลมในบริเวณมวลหนักยิ่งยวดและหนักยิ่งยวดมาก"วารสารสมาคมฟิสิกส์แห่งญี่ปุ่น82 (1) . 014201. Bibcode : 2013JPSJ...82a4201K . doi : 10.7566/JPSJ.82.014201 .

[Palenzuela-86] 1 2 3 Palenzuela, YM; Ruiz, LF; Karpov, A.; Greiner, W. (2012). "การศึกษาเชิงระบบเกี่ยวกับคุณสมบัติการสลายตัวของธาตุหนักที่สุด" (PDF)วารสารของสถาบันวิทยาศาสตร์แห่งรัสเซีย: ฟิสิกส์ 76 ( 11): 1165– 1171. Bibcode : 2012BRASP..76.1165P . doi : 10.3103/s1062873812110172 . ISSN 1062-8738 . S2CID 120690838 . เก็บถาวรจากต้นฉบับ(PDF)เมื่อ 2018-11-18 . สืบค้นเมื่อ2018-11-20 .

[Santhosh-87] 1 2 Santhosh, KP; Priyanka, B.; Nithya, C. (2016). "ความเป็นไปได้ในการสังเกตสายโซ่การสลายตัวของ α จากไอโซโทปของ SHN ที่มี Z = 128, Z = 126, Z = 124 และ Z = 122" Nuclear Physics A . 955 (พฤศจิกายน 2016): 156– 180. arXiv : 1609.05498 . Bibcode : 2016NuPhA.955..156S . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2016.06.010 . S2CID 119219218 .

[88] Chowdhury, RP; Samanta, C.; Basu, DN (2008). "ครึ่งชีวิตของนิวเคลียร์สำหรับกัมมันตภาพรังสีอัลฟาของธาตุที่มี 100 ≤ Z ≤ 130" ตารางข้อมูลอะตอมและข้อมูลนิวเคลียร์ 94 (6): 781– 806. arXiv : 0802.4161 . Bibcode : 2008ADNDT..94..781C . doi : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID 96718440 .

[quest-90] Bemis , CE; Nix, JR (1977). "ธาตุหนักยิ่งยวด - การแสวงหาในมุมมอง" (PDF)ความ คิดเห็นเกี่ยวกับ ฟิสิกส์นิวเคลียร์และอนุภาค7 (3): 65– 78. ISSN 0010-2709

[Hoffman-91] Hoffman, Darleane C.; Lee, Diana M.; Pershina, Valeria (2006). "ธาตุทรานส์แอคติไนด์และธาตุในอนาคต". ใน Morss; Edelstein, Norman M.; Fuger, Jean (บรรณาธิการ). เคมีของธาตุแอคติไนด์และทรานส์แอคติไนด์ ( ฉบับที่ 3). ดอร์เดรชท์ ประเทศเนเธอร์แลนด์: Springer Science+Business Media . ISBN 1-4020-3555-1.

[92] Umemoto, Koichiro; Saito, Susumu (1996). "การจัดเรียงอิเล็กตรอนของธาตุหนักยิ่งยวด"วารสารสมาคมฟิสิกส์แห่งญี่ปุ่น 65 ( 10): 3175– 9. Bibcode : 1996JPSJ...65.3175U . doi : 10.1143/JPSJ.65.3175 .

[EB-93] Seaborg (ประมาณปี 2006). "ธาตุทรานส์ยูเรเนียม (ธาตุเคมี)" . สารานุกรมบริแทนนิกา. สืบค้นเมื่อ16 มีนาคม 2010 .

[ 1 ]

[ 2 ]

[ a ]

[

[

[

[ 10 ]

[ c ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ 15 ]

[ d ]

[ 17 ]

[ e ]

[ 20 ]

[ 21 ]

[ 22 ]

[ 23 ]

[ 24 ]

[ 25 ]

[ f ]

[ 27 ]

[ 28 ]

[ 29 ]

[ 30 ]

[ 31 ]

[ 32 ]

[ 33 ]

[ 34 ]

[ 35 ]

[ g ]

[ h ]

[ i ]

[ j ]

[ k ]

[ 46 ]

[ 47 ]

[ 48 ]

[ 49 ]

50 ] เชื่อ

[ 51 ]

[ 52 ]

[ 53 ]

[ 54 ]

[ 55 ]

[

[

[

[

[ 60 ]

[ 61 ]

[ 62 ]

[ 63 ]

[ 64 ]

[ 65 ]

[ 66 ]

[ 67 ]

[ 68 ]

[ 69 ]

[ 70 ]

ศาสตราจารย์เกล็น ซีบอร์ก แห่งมหาวิทยาลัยแคลิฟอร์เนีย [

[

[ 73 ]

[ l ]

[

[

[

[

[ 77 ]

[ 78 ]

[ 79 ]

[ 80 ]

[ 3 ]

4

5

[

[ 7 ]

[ 11 ]

[ 16 ]

[ 18 ]

[ 19 ]

[ 26 ]

[ 36 ]

[ 37 ]

[ 38 ]

[ 39 ]

กล่าว [ 40 ]

ที่

[ 42 ]

43 ] ชื่อ

[ 44 ]

[ 45 ]